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将(5.5.2)(5.5.4)、(5.5.5)代入,有(5.5.6)一个二阶常数系数齐次微分方程,它有eit这种形式的 解。令(5.5.4)(5.5.6)以及上式代入(5.5.2),得到其解为:将(5.5.4)(5.5.5)、(5.5.6)代 入(5.5.3),有其解为(5.5.7)(5.5.8)可将Ca0(t)与Cbo(t)的通解表示为:假定初始时刻原子处于b态得到(5.5.9)A与B的 解为:(5.5.10)其中:(5.5.11)(5.5.12)初始时刻原子处于下能态b态,在辐射场的作用下,t时刻已跃迁到上能态a能态的几率为:(5.5.13)这就是拉比强信号解的结果(5.5.13)跃迁几率的变化将包括在exp(-t)指数衰减曲线包络内。如图(5-4)无阻尼的情况在强信号作用下,初始时刻处于b态的原子,跃迁到b能态的几率是等幅周期性变化的。如图(5-3)拉比频率拉比频率强信号下的线性函数线宽功率加宽功率加宽(5.5.15)(5.5.13)(5.5.16)3.7 单模强信号理论激光器常工作在高强度区(功率加宽和碰撞加宽降低了多普勒效应),是原子均匀加宽可用速率方程近似来分析。一种更精确
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