用小型棱镜摄谱仪测定光波波长(完整).docx

1、南昌大学物理实验报告姓名：小田田 学号：5502211070 班级：本硕 111 班实验日期：2012 年 10 月 23 日（第八周） 用小型棱镜摄谱仪测定光波波长我们知道物质的原子和分子都能够辐射和吸收自己的特征光谱。分析物质的辐射或吸收光谱，就可以了解物质的组成和各成分的含量。由于光谱分析具有较高的灵敏度，特别是对低含量元素的分析准确度较高，分析速度快。因此，它在科学实验和研究中有着重要应用。【实验目的】了解棱镜摄谱仪的构造原理。 掌握棱镜摄谱仪的调节方法和摄谱技术。学会用照相法测定某一光谱线的波长。【实验仪器】玻璃棱镜摄谱仪，汞灯，氦氖激光器，氦氖辉光器，读数显微镜，暗室设备等。【实验

2、原理】1， 棱镜摄谱仪的构造（）准直管 准直管由狭缝 S1 和透镜 L1 组成。S1 位于 L1 的物方焦平面上。被分析物质发出的光射入狭缝，经透镜 L1 后就成为平行光。实际使用中，为了使光源 S 射出光在 S1 上具有较大的照度，在光源与狭缝之间放置会聚透镜 L，使光束会聚在狭缝上。 （）棱镜部分 主要是一个（或几个）棱镜 P，利用棱镜的色散作用，将不同波长的平行光分解成不同方向的平行光。 （）光谱接收部分 光谱接收部分实际上就是一个照相装置。它包括透镜 L2 和放置在 L2 像方焦平面上的照相底板 F，透镜 L2 将棱镜分解开的各种不同波长的单色平行光聚焦在 F 的不同位置上，如图 51

3、41 所示。由于透镜对不同波长光的焦距不同，当不同波长的光经 L2 聚焦后并不分布在与光轴垂直的同一平面上，所以，必须适当地调整照相底板 F 的位置，方可清晰的记录各种波长的谱线。 分别是波长为 和 的光所成的狭缝的像，叫做光谱线。各条光谱线在底板上按波长依次排列就形成了被摄光源的光谱图。若光源辐射的波长 等为分立值，则摄得的光谱线也是分立的，叫做线光谱；若光源辐射南昌大学物理实验报告姓名：小田田 学号：5502211070 班级：本硕 111 班实验日期：2012 年 10 月 23 日（第八周） 的波长为连续值，则摄得的是连续光谱。本实验用的小型玻璃棱镜摄谱仪，可用来拍摄可见光区域的光谱。

4、其结构与图 161 所示的基本相同，但由于采用恒偏棱镜代替三棱镜 P，因此，它的照相装置中光学系统的光轴与准直管的光轴垂直如图 5142 所示。摄谱仪的性能（）色散 色散代表仪器的分光能力，是衡量复色光经仪器色散后各单色光分散的程度。为了得到质量较好的光谱，某一波长的谱线总是以最小偏向角的状态通过棱镜，由于不同波长的谱线有不同的最小偏向角，所以可用角色散表示棱镜南昌大学物理实验报告姓名：小田田 学号：5502211070 班级：本硕 111 班实验日期：2012 年 10 月 23 日（第八周） 色散的特征（相差单位波长的两谱线分开的角距离） 。棱镜的角色散 D 为 ：实际应用时，常使用线色散

5、 D1 来表示相差单位波长的两谱线在光谱面上分开的距离由（514 2）和图 5143 得：（514 3）式中，f2 是聚光透镜 L2 的焦距， 是底片与垂直光轴平面的夹角。显然，仪器的线色散数值越大，不同波长两谱线中心分开的距离越远。（）分辨本领 仪器分辨本领是指在用摄谱仪摄取波长为 附近的光谱时，刚刚能分辨出两谱线的波长差。用 R 表示：南昌大学物理实验报告姓名：小田田 学号：5502211070 班级：本硕 111 班实验日期：2012 年 10 月 23 日（第八周） 该式中 d 为能够分辨的两谱线波长差。显然 d 值越小，摄谱仪分辨光谱的能力越高。 根据瑞利判据，色散棱镜的理论分辨本领

6、为：在（5145）式中，b 为棱镜底边的有效宽度。可见，要提高棱镜摄谱仪的光谱分辨本领，必须选用高色散率的材料制作色散棱镜，且底边 b 要宽。（）相对孔径 为了使照相底片上谱线能有较大的照度，缩短摄谱时间，在不计光通过摄谱仪系统的光能损失时，谱线的照度 E 主要决定于进光狭缝的亮度 B 和照相物镜 L2。当透光孔径为 D，焦距为 f2 时，相对孔径为 D/ f2，即：因此，要增加谱线的照度，可应用聚光照明系统，提高狭缝的亮度，并选用相对孔径大的照相物镜。本实验将使用小型棱镜摄谱仪，通过拍摄氦氖辉光和氦氖激光的比较光谱，测定氦氖激光的波长。比较光谱就是将已知波长的谱线组和待测波长的谱线组并列记录

7、在同一底片上，只要记录时，保持各谱线组不发生横向移动，便可使辉光放电谱线的已知波长，利用线性内插法，测知激光谱线的波长。拍摄光谱 用如图 5144 所示的哈曼光阑遮光的方法拍摄比较光谱。它有三个方形小孔，第一孔的下面一条边与第二孔的上面一条边在同一直线上。光阑装在摄谱仪的狭缝前，左右移动光阑，可将其上的三条刻线中任意一条对准狭缝外壳的边缘，这时，与该刻线相对应的孔与狭缝相合。假如我们先用第一孔拍摄已知波长的光谱（如汞灯的光谱） ，移动光阑再用第二孔拍摄待测光源（如氦氖激光）的光谱，第三孔拍摄已知波长的光谱（如氦氖辉光的光谱） ，那么在冲洗好的照片底板上就得到三列光谱，两列已知光谱的谱线与待测光

8、谱的谱线在竖直方向恰好相衔接而又不相重叠，如图 5145 所示。南昌大学物理实验报告姓名：小田田 学号：5502211070 班级：本硕 111 班实验日期：2012 年 10 月 23 日（第八周） 测量谱线波长 假设在图 5145 中一个较小的波长范围内，摄谱仪棱镜的色散是均匀的，可以认为谱线在底板上的位置与波长有线性关系，即:（514 7）式中，1、2、3 为已知谱线的波长，介于 1 与2 之间的待测谱线波长为 x ，它们在底板上的位置分别为 n1、 n2 和 nx。所以，待测谱线的波长为:可见，只要在底板上测出谱线的位置 n1、n2 和 nx，就可用（5 148）式计算出待测谱线的波长

9、 x。南昌大学物理实验报告姓名：小田田 学号：5502211070 班级：本硕 111 班实验日期：2012 年 10 月 23 日（第八周） 【实验内容】摄谱仪的调节 （）调节共轴，将光源 S 置于准直物镜 1 L 的光轴上。 调节器时，先将汞灯点亮预热，竖直放置与入射缝等高，沿摄谱仪的底座导轨将汞灯移远，从暗盒中央向摄谱仪内观察，调整光源的位置，使光源的像位于照相物镜 2 L 的中央。此时，汞灯已位于 1 L 的光轴上。 （）在光源与狭缝 1 S 之间加入聚光照明透镜 L ，调节透镜 L 的位置，使光源成像在入射缝上。若更换光源，只能调整光源的位置，而透镜 L 的位置不应变动，以保证光源始

10、终处在准直物镜 1 L 的光轴上。（）取掉狭缝罩盖，在放置照相底板的位置上放一块毛玻璃，这时可看到汞灯的线光谱。调节照相物镜位置和缝宽，注意观察毛玻璃上是否所有谱线都清晰，若不清晰还需调节暗匣相对于系统轴线的倾角。 注意：在一般情况下尽量避免将缝宽调到零，以免损坏刀口！（4）慢慢转动转动螺旋，可调整棱镜的位置，使被观察的光谱段位于适中的位置，记录实验数据。【数据记录及处理】序号颜色 黄左mm（n1）绿mm（nx ）紫右 mm(n2) x1 8.106 11.801 43.146 561.4742 8.119 11.806 43.127 561.4983 8.122 11.803 43.106

11、561.5154 8.107 11.804 43.098 561.4385 8.046 11.703 43.079 561.6616 8.073 11.748 43.087 561.5617 8.032 11.698 43.056 561.6118 8.019 11.709 43.075 561.5089 8.022 11.711 43.041 561.49310 8.032 11.749 43.076 561.367汞灯的谱线：南昌大学物理实验报告姓名：小田田 学号：5502211070 班级：本硕 111 班实验日期：2012 年 10 月 23 日（第八周） 谱线从左到右分别为：579.

12、96nm （黄左） 、579.07nm （黄右） 、546.07nm（绿） 、491.60nm(青)、435.83nm（蓝） 、407.78nm （紫左） 、404.66nm（紫右） 。本实验中绿色光谱为待测光谱。要用已知光谱 579.96nm（黄左）和404.66nm（紫右）来计算出绿色光谱长度。根据公式（ 5148）可求出 x 。波长 x 的平均值为：任意一次测量的标准差为：实验装置的游标示值误差为： =0.0002mm波长不确定度的 A 类分量为： = =B 类分量为： = =于是，波长的合成不确定度为：相对不确定度为：测量的结果表达为：【注意事项】选择聚光透镜 L 的焦距和位置时，应注意保持透镜孔径对入射狭缝的张角 和摄谱仪准直物镜的入射孔径 相匹配。如图 5164 所示。因为当 D/f1时，一部分照明光由于照射在入射孔径之外，将会在仪器内壁南昌大学物理实验报告姓名：小田田 学号：5502211070 班级：本硕 111 班实验日期：2012 年 10 月 23 日（第八周） 上产生背景杂散的漫射干扰；而当 时，仪器的入射孔径未被照全，设计的光学性能不能得到充分的发挥，从而降低了仪器的分辨本领。 使用棱镜台的转动螺旋可调整棱镜的位置，使被拍摄的光谱段位于适中的位置。 使用移动显微镜测量光谱线的位置时，要注意聚焦，使十字叉丝与谱线间无视差；防止回程误差。