光栅衍射.ppt

1、2019/7/2,1,光的波动性,2019/7/2,2,光的干涉,2019/7/2,3,第9.1节光的叠加,公元前400年 墨经： 光的几何性质记录公元前300400年 欧几里德： 光的直线传播开普勒（德）：光照、光疏密性质、全反射1621年 斯涅尔（荷）：折射定律1655年 格拉马蒂（意）：衍射、薄膜干涉现象牛顿：总结提出光的粒子说惠更斯（荷）：同期提出光的波动学说。（以太介质）1801年 托马斯.杨（英）：杨氏双缝干涉1808年 马吕斯（法）：光的偏振（光是横波）1811年 布儒斯特（英）：双轴晶体1818年 菲涅尔（法）：惠更斯菲涅尔原理同期 洛埃：洛埃镜实验 半波损失 为波动说奠定基础

2、。184962年 菲索和傅科（法）光速测量： 证实波动说1872年 迈克尔逊和莫雷（美）：以太寻找实验1872年 麦克斯韦：建立Maxwell方程，光速，光是电磁波1886年 赫兹（德）：证实电磁波1905年 爱因斯坦：光的量子学说 光的粒子性 相对论光速,光的波粒二象性,2019/7/2,4,光源：发光体,发光机制：热发光 （热辐射） 电致发光 磷光、生物发光、化学发光等,红外,紫外,可见光,光学研究分类（有关可见光研究的学科）,光波长相对较短、波动效应不明显 几何光学,光的内禀性质、光现象 物理光学,光的波动性质（干、衍、偏） 波动光学,光的粒子性、与物质的相互作用 量子光学,现代光学（全

3、息照相、激光等）,2019/7/2,5,一、惠更斯菲涅耳原理,波传到的任何一点都是子波的波源；设S是某光波的波阵面，在其上任一面元dsi都可看作是次波的光源，各子波在空间某点的相干叠加，就决定了该点处光波的强度。若dsi在波阵面前面一点P产生的电场矢量为dEi，则S在P点产生的合电场为,方向因子f ( ):,A(Q)取决于波前上Q点处的强度,表征子波传播并非各向同性,第9.2节 光波的叠加,2019/7/2,6,1、光源,最基本发光单元是分子、原子；外层电子跃迁产生,第9.2节 光波的叠加,可见光、电磁波（横波）,二、相干光源,普通光源(自发辐射)：不同原子发光，或同一原子 不同时间发光；,发

4、光的间隙性,发光的随机性,激光光源(受激辐射),(频率,位相,振动方向,传播方向),2019/7/2,7,第9.2节 光波的叠加,2. 光程 光程差,在介质中传播的波长与真空中波长的关系,(1)光程定义：光波在介质中所经历的几何路程 l与介质折射率n之积 nl 。,或称之为： 在光波在介质中所经历的相同时间内，光波在真空中传播的距离 。,光程 L = ( ni li ),相位,2019/7/2,8,第9.2节 光波的叠加,2. 光程 光程差,光程差与 位相差（同频率光源）：,(2) 光程差,注：,一般空气的 n1，,成像的等光程性(费马原理),透镜或透镜组在光路中不会带来附加的光程差。,半波损

5、失（特别注意）,（光疏到光密反射时）,相位差等于光程差乘上光在真空中的波数。,2019/7/2,9,3、光波的叠加与干涉,（1）光波叠加 (线形介质),对于两光波的任意相遇点P：,该方向的光强,平行于 方向的振动,两光波的位相差：, 两振动的合成,平行方向合振幅：,合光强：,2019/7/2,10,两光波的位相差不稳定,常量,相遇点的光强：,两光波的位相差稳定,常量,两光强简单相加,合光强：,当,光强加强,光强减弱,称之为相干叠加,两光波不相干,若 I1=I2和cos=1,讨论,干涉相长,干涉相消,2019/7/2,11,两列波有相互平行的电振动分量， 即:,当两列波的振幅相等时，干涉现象最明

6、显。,获得相干光的方法 :,分波阵面的方法杨氏干涉、菲涅尔、洛埃镜干涉,分 振 幅的方法等倾干涉、等厚干涉,分振动面的方法 偏振光干涉,（2） 光波的相干条件：, 两列波的频率相等。, 常量，两列波的初相位差恒定。,=常量,2019/7/2,12,1.杨氏双缝干涉 (1801年),（1）实验原理,So,中央明纹,缝屏,缝屏,接收屏,暗条纹,平面波,以中央明纹为对称的明暗相间的干涉条纹,S1,S2,.,.,.,.,.,.,.,.,.,.,.,.,.,.,.,.,.,.,.,.,.,.,.,.,.,光波的叠加一 光的干涉,2019/7/2,13,（2）出现明暗条纹的位置（真空中）：,零级明纹,设缝

7、间距为d，两屏间距为Dd,对任意点P：,位相差为：,(k=0,1,2),明纹,暗纹,即：,干涉极大,干涉极小,2019/7/2,14,P 点的坐标（距O点很近）：,干涉极大极小的条件,干涉极大极小的位置,2019/7/2,15,色散,光波的叠加一 光的干涉,条纹特征：,2019/7/2,16,（3）干涉图形的光强分布,S1、S2在P点引起的光振动的合光强为：,一般有 I1=I2=I0，若cos=1，则,2019/7/2,17,表示 P点的强度 如何随 角变化（即：随位相变化）,干涉极大,注：如果P点两振动的振幅不等，则：,干涉极小,2019/7/2,18,（4）杨氏实验的另一形式,焦平面,费马

8、原理：从垂直于平行光的任一平面算起，各平行光线到 会聚点的光程相等（即透镜不附加光程差）。,2019/7/2,19,明暗条纹的位置：,真空中：,将屏移到 B处，证实了半波损失的存在,洛埃镜 (简单介绍),明条纹暗条纹,光波的叠加一 光的干涉,2019/7/2,20,例1：已知杨氏实验中：=0.55m，d=3.3mm，D=3m。 求：（1）条纹间距x。（2）置厚度l=0.01mm的平行平面玻璃于S2之前，计算条纹移动距离及方向。,解：（1）,（2）设未放玻璃前P为k级极大：,加玻璃后增加了光程差：,则：,注：若测得x，则可求出n。,0,2019/7/2,21,2、等倾干涉,薄膜厚度为d，折射率为

9、n,厚度均匀的薄膜所得到的干涉,设 n1 n n2,光程差,光波的叠加一 光的干涉,2019/7/2,22,明暗条件还可用折射角表示为：,是否考虑半波损失，要看n1,n,n2三者关系,要加 !,不考虑！,明暗条件中没有 号，因条纹不对称。,注意：,“明纹”中，k 0 因为 d 不可能为零。,2019/7/2,23,(1)倾角 i 相同的光线对应 同一条干涉圆环条纹,干涉条纹特征：,L,f,P,o,r环,i,i,等倾干涉,(2)不同倾角i构成的等倾条纹 是一系列同心圆环,2019/7/2,24,(3)愈往中心，条纹级别愈高,d 一定时，,*若改变d,即：中心O点处的干涉级最高,中心向外冒条纹,中

10、心向内吞条纹,(4)条纹间隔分布：内疏外密,(5)光源是白光,彩色干涉条纹,薄膜干涉,2019/7/2,25,（1）透射光也有干涉现象，,反射光加强的点，透射光正好减弱（互补）,补充说明：,明暗条件为：,单色光垂直入射时：,复色光垂直入射时，,（2）平行光垂直入射的干涉现象：,薄膜表面或全亮、或全暗、或全居中。,薄膜表面有的颜色亮，有的消失,(k=1,2,)明条纹,(k=0,1,2,)暗条纹,光波的叠加一 光的干涉,2019/7/2,26,例2. 折射率 n=1.50的玻璃表面涂一层 MgF2(n=1.38),为使它在 5500波长处产生极小反射，这层膜应多厚？,最薄的膜 k=0 ，此时,解：

11、假定光垂直入射,(n1nn2), 不加/2,(k=0,1,2,)暗条纹,如：照相机镜头呈现蓝紫色 消除黄绿色的反射光。,光波的叠加一 光的干涉,等倾干涉的应用1,使某些颜色的单色光在表面的反射干涉相消，增加透射,增透膜：,2019/7/2,27,应用2 多层膜（增加反射） 使某些颜色的光反射本领高达99%， 而使透射减弱。,例3 氦氖激光器中的谐振腔反射镜，对波长=6328的单色光的反射率要求达99%以上，为此反射镜采用在玻璃表面镀上的多层膜，求每层薄膜的实际厚度（按最小厚度要求，光近似垂直入射）,第一层：,第二层：,2019/7/2,28,(1) 劈尖（劈形膜）,夹角很小的两个平面所构成的薄

12、膜,3、分振幅干涉2 等厚干涉,d,n1,n,A,反射光2,反射光1,入射光(单色平行光垂直入射),A点处光线1、2的光程差,明纹：,暗纹：,同一厚度d 对应同一级条纹 等厚条纹,n1,光波的叠加一 光的干涉,空气劈尖,2019/7/2,29,干涉条纹的分布特征：,棱边处 d =0,每一k 值对应劈尖某一确定厚度d 即同一厚度对应同一干涉级,干涉条纹是一组与棱边平行的明暗相间的条纹,等厚条纹,n1= n2 n 对应着暗纹,n1 n 圆偏振光,特殊情况,2019/7/2,46,注：,结论：（椭）圆偏振光可分解为两束振动方向相互垂直的、（不）等幅的、相干的线偏振光。,则有：,轨迹为一正椭圆长短轴分

13、别为：2A1、2A2,若A1=A2，就是一个圆。,2019/7/2,47,偏振态：,椭圆偏振光与部分偏振光,圆偏振光与自然光,线偏振光,2019/7/2,48,2、偏振光的获得,1） 偏振片：只容许光在某一方向通过的光学介质或器件,原理：利用某种介质对光通过（吸收）的不对称性,偏振片,从自然光获得偏振光,自然光 I0,线偏振光 I,偏振化方向,偏振片的起偏,（1）选择吸收获得偏振光、马吕斯定律,横波、纵波机械波通过狭缝实验,偏振化方向：容许光通过的方向。又称之为透光轴。,起偏器,2019/7/2,49,2） 马吕斯定律,I0,I/ = ?,马吕斯定律,消光,3） 检偏,用偏振器分析、检验光的偏

14、振态,I不变？是什么光,I变，无消光？是什么光,I变，有消光？是什么光,线偏振光,圆偏,自然光,线偏振光,椭圆偏,部分偏,2019/7/2,50,例1：一束光由线偏振光和自然光混合而成，当它通过一理想偏振片时发现光强随着偏振片偏振化方向旋转而出现5倍的变化，求这两种光各占几分之几？,解：,2019/7/2,51,2、 反射或折射产生偏振光,1） 反射和折射时光的偏振态,i = iB 时，反射光只有 | 分量,iB 布儒斯特角或 起偏角,iB +r0 = 90o,由：,有：,布儒斯特定律,自然光经界面反射和折射后，光的偏振态发生改变,反射光和折射光均为部分偏振光,2019/7/2,52,4)反射

15、产生线偏振光的定性解释,2)玻璃片堆起偏,3)反射产生线偏振光的应用,例: 气体激光器中使用的布儒斯特窗,5)全反射临界角与布儒斯特角,例 n1 =1.00 (空气) n2 =1.50 (玻璃),空气玻璃,玻璃空气,Brewster,2019/7/2,53,（3）双折射晶体产生偏振光,O (ordinary)光 : 遵从折射定律,e (extraordinary)光 : 一般不遵从折射定律,e光折射线也不一定在入射面内。,o,e,1）寻常光和非寻常光,说明：,* o光 、 e光 在双折射晶体内部才有意义。,* 双折射原因: 是各向异性晶体对两光束有不同的 折射率，不同的传播速度.,o 光和 e

16、 光都是线偏振光, 一定条件下其偏振方向相互垂直.,2019/7/2,54,2） 晶体的光轴,晶体的光轴：光沿着该方向在晶体内传播时不发生双折射。,例如，方解石晶体(CaCO3),光轴,注：光轴是一特殊的方向,凡平行于此方向的直线均为光轴。,单轴晶体：只有一个光轴的晶体,双轴晶体：两个光轴，如云母和硫磺。,主平面：晶体中光的传播方向与晶体光轴构成的平面。o光偏振方向垂直主平面,e光偏振方向平行主平面.,主截面：晶体表面的法线与晶体光轴构成的平面。,2019/7/2,55,注意：,重点研究：,* o光、e 光的主平面不一定重合,o光的振动方向 o光的主平面,e光的振动方向 / e 光的主平面,（

17、1）入射光在主截面内 （2）主平面、主截面重合为同一平面 （3） o光振动方向 e光振动方向,* 主平面，主截面不一定重合,图 示,2019/7/2,56,3) 用惠更斯原理解释双折射现象,o光:各方向速度相同：,其波阵面为球面。,e光:各方向速度不相同：,其波阵面为旋转椭球球面。,no ，ne (垂直方向) 称为晶体的主折射率。,2019/7/2,57,ne no,ne no,正晶体 如石英,负晶体 如方解石,uot,uet,光轴,子波源,ueuo,两种相切法：,外切正晶体 :,内切负晶体 :,惠更斯作图法(ueuo),例: 光轴平行晶体表面和入射面,自然光入射,速度上是分开的,光轴,e,e

18、,o,o,方解石晶体,光轴,o,e,双折射,2019/7/2,58,4) 利用双折射获得线偏振光,*晶体的二向色性、晶体偏振器,某些晶体对o光和e光的吸收不同,光轴,e光,晶体的二向色性,*偏振棱镜,例:格兰汤姆逊棱镜,光轴的取向使o光、e光对应分别为no、 ne,no (1.655),ne(1.486) 0 为右旋；d 0 为左旋.,Mathematics演示,2019/7/2,62,6) 偏振光的干涉,起偏器,波晶片,Ee,Eo,检偏器,单色自然光,2019/7/2,63,7) 人工双折射,人工造成各向异性，而产生双折射。,又称为： 光弹效应(应力双折射效应),P1,d,F,S,F,有机玻

19、璃,C,应力各向异性u各向不同n各向不同,在一定应力范围内：,各处 F/S 不同各处 不同出现干涉条纹,变 变干涉情况变。,k 为与材料有关的常数,2019/7/2,64,9) 旋光性（自学）,当线偏振光通过某介质（物质）时，其振动面会转过一个角度，称为物质的旋光性。例如，石英晶体就具有旋光性。,l, r,8) 电致双折射（克尔效应）简介,各向同性电介质,各向异性电介质,强电场,光轴：电场方向,k：Kerr常数。,2019/7/2,65,本节小结,偏振光概念：电矢量振动方向； 偏振光的分类、表示法与区别； 偏振光区分手段：偏振片+棱镜（波片）；,2. 偏振光获得：,(2). 反射与透射法： 布

20、儒斯特定律,自然光经过偏振片为线偏振光，光强为如射光强的1/2；线偏振光经过两个偏转化方向垂直的偏振片后的光强？,(1). 偏振片（选择吸收）：马吕斯定理,(3). 各向异性晶体双折射：,O光与e光的区分、折射方向的画法；波片；,END,2019/7/2,66,一束自然光连续经过两个相互垂直的偏振片后光强如何？,在两个相互垂直的偏振片中间再放入第三块偏振片，问自然光连续经过这三块偏振片后光强如何？,2019/7/2,67,电磁波经过透明介质反射和透射比Fresnel（菲涅耳）公式,2019/7/2,68,R/,T/,n1=1.0; n2=1.5;,2019/7/2,69,振动方向相互垂直、频率

21、相等的两个简谐振动的合成,设两振动为：,2019/7/2,70,光的衍射,2019/7/2,71,第9.4节 光波的叠加二光的衍射,光的衍射现象,定义: 光在传播过程中能绕过障碍物的 边缘而偏离直线传播的现象光的衍射,?,光线拐弯了！,2019/7/2,72,惠更斯菲涅耳原理,波传到的任何一点都是子波的波源；设是某光波的波阵面，在其上任一面元dsi都可看作是次波的光源，各子波在空间某点的相干叠加，就决定了该点处光波的强度。若dsi在波阵面前面一点P产生的电场矢量为dEi，则在P点产生的合电场为,方向因子f ():,A(Q)取决于波前上Q点处的强度,表征子波传播并非各向同性,光波的叠加二 光的衍

22、射,2019/7/2,73,两类衍射方式:,光波的叠加二 光的衍射,2019/7/2,74,(缝宽),S: 单色光源, : 衍射角, f,其中：,p点的合振幅为：,p点的光强为：,光波的叠加二 光的衍射,1、单缝的夫琅和费衍射,2019/7/2,75,(1)半波带法（近似法）, 中央明纹(中心),当asinq = l 时，可将缝分为两个“半波带”,1,2,B,A,半波带,半波带,1,2,/2,两个“半波带”上发的光在P处干涉相消形成暗纹。,当asinq = 3l/2 时，可将缝分成三个“半波带”.,P处近似为明纹中心.,形成暗纹。,当asinq = 2l 时,可将缝分成四个“半波带”.,光波的

23、叠加二 光的衍射,p,2019/7/2,76,说明：上述暗纹和中央明纹(中心)位置是准确的， 其余明纹中心的位置较实际情况稍有偏离。,一般情况：,P点产生干涉的情况可由AC间的半波带的倍数决定：,光波的叠加二 光的衍射,2019/7/2,77,光波的叠加二 光的衍射,(2)菲涅耳衍射积分法,衍射极大处（明纹）,衍射极小处（暗纹）,衍射主极大,即：,衍射极小条件,光强极大值：,衍射次极大,即：透镜主光轴与屏的交点处为最大光强。,2019/7/2,78,光波的叠加二 光的衍射,(2)菲涅耳衍射积分法,衍射图象,条纹宽度,次极大条纹的宽度：,暗纹条件：,2019/7/2,79,(2)菲涅耳衍射积分法

24、,光波的叠加二 光的衍射,条纹宽度,结论：次极大条纹的宽度是 中央主极大宽度的一半。,屏幕是一片亮,只显出单一的明条纹 单缝的几何光学像,几何光学是波动光学在 /a 0时的极限情形,2019/7/2,80,光波的叠加二 光的衍射,2、双缝夫琅和费衍射,(1）问将单缝衍射的狭缝平移，衍射条纹是否有影响？,问：2）若两个单缝同时都存在，屏上的衍射花样是怎样的？,2019/7/2,81,光波的叠加二 光的衍射,两个单缝衍射的干涉！强度重新分布。,(2) 双缝衍射的强度分布,x,设缝宽为a，缝间距为d,b,p点的合振幅为：,p点的光强为：,取下狭缝的中心为原点， X轴向上为正,2019/7/2,82,

25、光波的叠加二 光的衍射,衍射因子,干涉因子,(3 ) 双缝衍射的衍射图样,2019/7/2,83,光波的叠加二 光的衍射,(4 ) 双缝衍射光强度的分布规律,1） = 0 时， = 0， = 0,则：I = I0= 4(Ca)2,即：透镜L的主光轴与屏的交点处的光强,2）光强极小,-中央极大,比较 与 ：,即：干涉因子确定极小的间距要小,屏上呈现的条纹其位置是由干涉因子确定！,干涉极小,（取决d）,2019/7/2,84,光波的叠加二 光的衍射,3）在相邻两个极小之间有极大,其位置满足： cos2 = 1,即：,干涉极大,注：,若某 角满足：,又满足：,干涉极大,衍射极小,此 k 级极大被调制

26、掉,缺 级,（屏上不出现）,显然：,整数,缺 级,缺级是双缝及多缝衍射中存在的一种普遍现象,2019/7/2,85,双缝衍射的强度曲线是单缝衍射强度 对双缝干涉强度进行调制的结果.,双缝干涉,单缝衍射,双缝衍射,结论：,2019/7/2,86,光波的叠加二 光的衍射,干涉极大,衍射极小,4）在 a= 或 a 时，,当a 时，双缝衍射的强度分布情况变为理想的杨氏干涉的强度分布情况:,此1角为整个视场角，那么每一级极大的光强几乎相等,杨氏双缝干涉光强,2019/7/2,87,光波的叠加二 光的衍射,3、多缝衍射（光栅衍射）,* 光栅大量等宽等间距的平行狭缝构成的光学元件。,2019/7/2,88,

27、光波的叠加二 光的衍射,3、多缝衍射（光栅衍射）,光栅衍射,2019/7/2,89,(1). 光栅光强公式(矢量法),采用矢量法推出：设光栅有N条缝，由图可知，每相邻两缝向P 点发出的衍射线的光程差均一样：,光波的叠加二 光的衍射,对于o点: = 0 , = 0,Ep = N Ei,Ip = N2 Io,2019/7/2,90,光波的叠加二 光的衍射,对于其它点P：,当N 时, N个相接的折线将变为一个圆弧。,P点的光强：,R,Ei,单缝衍射因子,多缝干涉因子,2019/7/2,91,光波的叠加二 光的衍射,(2) 光栅光强分布：,光栅公式,1）明纹(主极大)条件：,2019/7/2,92,2

28、）暗纹（干涉极小）条件：,相邻主极大间有N1个暗纹,光波的叠加二 光的衍射,(2) 光栅光强分布：,2019/7/2,93,4)光强曲线：,受单缝衍射的调制,光波的叠加二 光的衍射,(2) 光栅光强分布：,2019/7/2,94,6）主极大的半角宽:,主极大的中心到邻近极小的 角距离为它的半角宽。,k 主极大：,邻近极小：,光波的叠加二 光的衍射,(2) 光栅光强分布：,2019/7/2,95,例1. 波长为 =590nm的平行光正入射到每毫米 500条刻痕的光栅上时，屏幕上最多可以看到多少条明纹？,解：光栅常数,最多可以看到 条明纹.,光波的叠加二 光的衍射,2019/7/2,96,解：光栅

29、方程为,总共见到7条，上方 5 条，下方 1 条,注意：平行光 斜入射时，光栅方程为,总共见到7条，上方 1 条，下方 5 条,例2. 在上题条件下，平行光斜入射 i =300时，屏幕上最多可以看到哪些条明纹？( =590nm, d=2000nm),2019/7/2,97,光波的叠加二 光的衍射,4、圆孔衍射光学仪器的分辨本领,(1).圆孔的夫琅和费衍射,圆孔孔径为D,2019/7/2,98,光波的叠加二 光的衍射,圆孔衍射第一级极小位置,中央亮斑的角半径：,爱里斑半径：,能够区分多么近的两个物点,是光学仪器的重要性能。,爱里斑,2019/7/2,99,(2).透镜的分辨本领,光波的叠加二 光

30、的衍射,几何光学 :,波动光学 :,瑞利判据:对于两个等光强的非相干物点,如果其一个象斑的中心恰好落在另一象斑的边缘(第一暗纹处),则此两物点被认为是刚刚可以分辨。,2019/7/2,100,瑞利判据表明：两衍射斑中心之间重叠区的最 小光强是最大光强的73.5%时人眼恰可分辨。,光波的叠加二 光的衍射,2019/7/2,101,光波的叠加二 光的衍射,刚好能分辨时，S1、S2 两点间的距离是光学仪器的可分辨的最小距离 x，R 是最小分辨角。,瑞利判据可得：,透镜（望远镜）分辨率（分辨本领）：,最小分辨距离：,2019/7/2,102,例4.人眼的瞳孔 D = 3mm 用 的光考虑，设u=10m

31、 ，求：,解：,例3. 美国帕洛玛山天文望远镜的直径D=5.1m，对于波长=550nm光波而言min=？,解：,光波的叠加二 光的衍射,2019/7/2,103,5 X 射线衍射 布喇格公式 (介绍),（1）X 射线,X 射线：原子内层电子跃迁产生的一种辐射。1906年，巴克拉证实其横波性。,其特点：*穿透力强 *波长较短： 0.001 nm1 nm,1895年德国的伦琴发现X射线,可观测到X射线的衍射?,机械刻痕获得的光栅常数为微米量级,获得1901年首届诺贝尔物理学奖,光波的叠加二 光的衍射,2019/7/2,104,(2) X 射线晶体衍射,天然晶体可以看作是光栅常数很小的空间三维衍射光

32、栅。,1912年劳厄的实验装置，如图：,在乳胶板上形成对称分布的若干衍射斑点，称为劳厄斑。,1913年英国物理学家布喇格父子提出一种简化了的研究X射线衍射的方法，与劳厄理论结果一致。,获得1915年诺贝尔物理学奖,获得1914年诺贝尔物理学奖,天然晶体作为衍射光栅,光波的叠加二 光的衍射,2019/7/2,105,劳厄斑,X射线衍射现象,晶体,X 射线,光波的叠加二 光的衍射,2019/7/2,106,dsin,1,2,晶面,A,C,B,(3)、X射线在晶体上的衍射解释,1). 衍射中心,: 掠射角,d : 晶面间距(晶格常数）,2). 面内散射光的干涉,每个原子都是散射子波的子波源,3).面

33、间散射光的干涉,布喇格父子解释,光波的叠加二 光的衍射,2019/7/2,107,补充说明：双缝衍射与双缝干涉的区别,都是相干波的叠加,历史的原因：从相干波源在空间的分布条件来区别,干涉：由有限数目“分立”相干光源传来的光波相干叠加,衍射：由相干光源“连续” 分布的无限多子波波中心发出的子波相干叠加。,双缝干涉：,由两个“分立”相干光源传来的光波相干叠加,双缝衍射：,由两个“连续” 分布的子波中心发出的光波相干叠加,从两个很窄的双缝得到的是干涉图样,从两个较宽的双缝得到的是干涉、衍射结合的图样,2019/7/2,108,本节小结： 光波衍射,单缝夫琅和费衍射,双缝夫琅和费衍射,光栅夫琅和费衍射,缺 级,单缝衍射图像: 中央主极大宽多缝衍射图像: 单缝衍射调制多缝干涉,