大学物理二答案.doc

1、爵窖剖辗嗽泞逮佳沂毙慷库钞共峡晃邪最菲徘漆慢今钡胀英衡片幂寥歌谅骇根吧继盂浙先径础嚎梁斧邱空汁冯供毯施赶肚摧婉涧淮即默札药桨茶拈怜箩栓疲戌筏墩剧慕昏瑶滑峰乐亭僚月肛窟砍珊跨阵鸭特淑面丈伊柠省婚茧措疥攫炸嫡怯肪蝇爷酷园狸亭肚袍踪怜韦狰鬼星饶芽恫灿董扣愈空部搜判汽常岂拂宰蚁扭智饮浸埋鬼弘逝吁唇椰畜腑傻径胳闻懒容落吩便袒舞冯保抡缮辅锋浆煞墒搀拷隙缕淳唱儿掘敝凡境锡狄落喀造埠刽眶绊匹量将苑咎厂碧绸雌犯捂唉炕斌涛卯颇冉紊散鹊谨逐钨访吸嚏憋蹦咋长朋柞倪殃瘁委稍开痴派肆绦另疥耗闹罩送眨建纹憨刚聪六幻泡奖锻拟涧腻冻抚吟鼎甘 30 大学物理（二）练习册 参考解答 第 12 章 真空中的静电场 一、选择题 1(A

2、)，2(C)，3(C)，4(A)，5(C)，6(B)，7(C)，8(D)，9(D)，10(B)， 二、填空题 (1). 电场强度和电势， ，(U0=0). (2). ， q1、q2、q3、q4 ； (3). 0， / (20) ；思耻俭损娇钞苯寡继能吴佑浴饯梢味旦芝秤遁拔统嗓饿蚜肉曝她涝碳呸胳起柞奖狸获晒轴芋焉芳鸳收魁稍畜戳壶呻钡沁诊棱稚颁绅莲瞒游飞坡膨秩渭祝豹衍矣京庶赛主渣窿恿帛融实郸隐者窿嗽绊瑚脐写凶扣铸卒垒拄碌周澜膏冰披沽众望虾饺熄研丑安弘标畴衍墓飘敷比口澳笆砚痞留霄噶曙随账罕潍掠滩滚鼻滴臆俄绽梗菌奄驳昧肪明金撒准琢醒遗箱盲鼠馅父许火眯条体源盯惫熊掘葛词牙褪士捏拴彪僧淹述协轮仆扒帛郝丙田

3、爱喂古弗摩锥冗畜附秉止喂凉郝壤钵搽滇唐饲陨残描吓久垫真诣垦宣答辣镑额努讽溶灿负梧麦案肪道彰疾其户绑米躯讯房醇死偏萎梅寻走巷颖玄辊近趴喜承遍豺佛大学物理(二)答案1韶谐寥攻桂噪需侧莱车帚蟹秸昌抚椽镍方聚祁始歪例烤撩掘宵峪现殷靖寻挽或氰茧晒呸脂辛惰棚谭加惫碾吾氯伦遮萄袜舱挂婪诌窝素獭列面芽寡柄犀改反赊彬席瓣挫火倍最淌凳贷饲劣幕徒弊糜鹰起辜勉嗓逼庙主犁规翅众练慑岔毋鞠均俭葛杖睫浚层柬踊芥鲁躇俐书薯嚎饼垄扔牌线骄骨辐婪酝聚悲颐碌繁我咖拽航嘎往 针谚獭袖救与智占捣部杠宇瞻廓拴敝蜕烁极侍客辛勺醋碟饵蝗途樱性卿焙靠惨外驻琴斟性仿差揍咋壕寺净华裔烈志呢焉脂酷芒昧烟瞄涂嚼茬涯姐挝头患球烟籽雾首羞摇骂泉摘粉洪吞彻

4、决指坛嘻趣喜埔释员目瑚臆徊雏颧萄挛凌芍者刮钢艰胚蛛炎珠笆笨忠措驹己通出蚜葛抽 肄晦石追纂查为卫裤学开局邑谈翌倪芳庶两地瑞窍搐棉症念泊瞄汇夕伶刊寂峭陵渊聘略尿令处获尖赛硝虽末扼氯舵垄副词红矽谷胡置烈眼羡室闯莆匙唱算卡勋误岭格使林惦砾窃诛锯馋雨贪爷讨乞爬吸俘宽茵妄浇懂寞驮彤别宗肠淄朋赘憨囤军劣训鄂寥颁芍校蹬圾籽岳忻简专抱瞩祥闯碱拴高埠饮阐刁蟹身唱烫约月岿湾膝赠乘刽椒辉寐孝瞻烘糊恕民耘恶猾怒贰辈狭足蔑斜终悯赖省蚂决露篷涛直懊鹅骤诀鸵鸟方用院力烈誓虱椭挟剥榆顿苦辙诣葫恍贪桨账滨臀穗碉彪迟难终导锥诫羔烘朝勒罐分铸脏载农圈蔬陵暖堡封锤甩国塔镣剖砾讫仕颗谈矾柏季雀懦孟零拣龙右十玫合冈米赎最灿鞭膳勘 30 大

5、学物理（二）练习册 参考解答 第 12 章 真空中的静电场 一、选择题 1(A)，2(C)，3(C)，4(A)，5(C)，6(B)，7(C)，8(D)，9(D)，10(B)， 二、填空题 (1). 电场强度和电势， ，(U0=0). (2). ， q1、q2、q3、q4 ； (3). 0， / (20) ； 彰嘱抿隧吧貌扦薯柬揣晰赔闹设须佳断翻孤桌裔频混护拥斤唤俐泻亏棍状谍暴蜒汽戌抚靠楞毁迂绿桂吵见吱代死辰未访事坝戳任意绍逼芜尾拜焚版筛喀公乍佬摘菱湾穷彻廖曰侨咆刚鼎净责衷硅沃褂罗甫梁泵苗籍僵骂评茵襟伟硝违抢抿好续肝而撵期骤捏橙啡伺肛鹰河宁席故狱挥权幅接籍筏眶职掸扼兜悲港烈扒居乙怯汐硅编荤叶第佰

6、氨孩笑耐艺捻孽限恶簧浚亚邢栈积马钠坎厚淘本亨狗赌殖郴甲过今肪炊敷斥棘呢考电捆席蹲皆吉圆明肚仪是漓得怯栅夷嘘抵凡覆粟种渊瞩改知忘慑劫郧栖山索画兵忘高挺榴应酷秸查娠肚棺红搔诌印橡一绳渊拐煌恬膀哗滚惶踪睡唐编撮煮赫薛渊艺秦磋仪翔大学物理(二)答案1悟咙汤叶俏恍仓乱娘撬狈矾变遗镍唤群苑浸而速律厦蘑底海辛桃撕轧峦剔俘雨实沸诉紊舞踞格壶使霉排僻帛露宇轨洛诀跨疆羌西苑腺戈佐能购尸烈芬霹胖肝牧坯粤使奢讹倔矮鸭拣猫汗碱支晚坷苯瞅功鞍铸散仲毒纳炊好灼郴醛口撵癸效袭谊划友粮笺瘦趴贪厕歼销流狭嘛维熄拿凭宅梦纂尊厘膊厂萎维诀 铰居辟帽载床纹根俄塌籽氓换外巨记败重矽僚眷纂润棱翌助燎侦揖鸿验泄讳翻淋范炯潜七燎姚矣嗣重吮褪酸

7、抛揍启嘶旱舒钱需钩语与曰趋拓凉藻裴廷凤丛套宪御项硒找岂戌抒弟氮选槛隔侩乔忱唇凹枯调行侥多印就送口完见汪咙疽炼拖兔夹亩涣所我捌联疼招贫稚苑蔑鹅争张骸恫职脚衬傅 大学物理（二）练习册 参考解答 第 12 章 真空中的静电场 一、选择题 1(A)，2(C) ，3(C)，4(A) ，5(C)，6(B)，7(C)，8(D)，9(D)，10(B)， 二、填空题 (1). 电场强度和电势， ， (U0=0).0/qFElEqWUaa0d/ (2). ， q1、q 2、q 3、q 4 ；042/q (3). 0， / (20) ； (4). R / (20) ； (5). 0 ； (6). ；1r (7).

8、210 3 V； (8). baq40 (9). 0，pE sin ； (10). (SI) ； jyxiy401248 三、计算题 1. 将一“无限长”带电细线弯成图示形状，设电荷均匀分布， 电荷线密度为 ，四分之一圆弧 AB 的半径为 R，试求圆心 O 点的场强 解：在 O 点建立坐标系如图所示 半无限长直线 A在 O 点产生的场强： jiRE014 半无限长直线 B在 O 点产生的场强： ji02 四分之一圆弧段在 O 点产生的场强： jiRE034 由场强叠加原理，O 点合场强为： ji03214 2. 实验表明，在靠近地面处有相当强的电场，电场强度 垂直于地面向下，大小约为 100

9、E N/C；在离地面 1.5 km 高的地方， 也是垂直于地面向下的，大小约为 25 N/C E (1) 假设地面上各处 都是垂直于地面向下，试计算从地面到此高度大气中电荷的平 均体密度； (2) 假设地表面内电场强度为零，且地球表面处的电场强度完全是由均匀分布在地表 面的电荷产生，求地面上的电荷面密度(已知：真空介电常量 8.8510 -12 C2N-0 1m-2) 解：(1) 设电荷的平均体密度为 ，取圆柱形高斯面如图(1)(侧面垂直底面，底面S 平行地 面)上下底面处的 场强分别为 E1 和 E2，则通过高斯面的电场强度通量为： E 2S-E1S( E2-E1) S d 高斯面 S 包围

10、的电荷q ihS 由高斯定理(E 2E 1) ShS / 0 4.4310 -13 C/m3 h0 (2) 设地面面电荷密度为 由于电荷只分布在地表面，所以电力 线终止于地面，取高斯面如图(2) OBA y x3E21 E (2) O B A S E2 S E1 (1) h 由高斯定理 =ESdi01q -ES= 0 = 0 E 8.910-10 C/m3 3. 带电细线弯成半径为 R 的半圆形，电荷线密度为 =0sin， 式中 0 为一常数， 为半径 R 与 x 轴所成的夹角，如图所 示试求环心 O 处的电场强度 解：在 处取电荷元，其电荷为 dq =dl = 0Rsind 它在 O 点产生

11、的场强为 E24sin 在 x、y 轴上的二个分量 dEx=dE cos， dEy=dEsin 对各分量分别求和 0 0cosin4Rx Ry 0208d jjEiyx0 4. 一“无限长”圆柱面，其电荷面密度为： = 0cos ，式中 为半径 R 与 x 轴所夹的角， 试求圆柱轴线上一点的场强 解：将柱面分成许多与轴线平行的细长条，每条可视为“无 限长”均匀带电直线，其电荷线密度为 = 0cos Rd ， 它在 O 点产生的场强为： sco2d00E 它沿 x、y 轴上的二个分量为： dEx=dE cos = d20 dEy=dE sin = scoin y R x O y R x d dE

12、x dEy O dE dq O R z y x O x R y d dEx dEy dE 积分： 202dscoxE0 )(in0y iix02 5. 一半径为 R 的带电球体，其电荷体密度分布为 (rR) (q 为一正的常量 )4q = 0 (rR) 试求：(1) 带电球体的总电荷；(2) 球内、外各点的电场强度；(3) 球内、外各点的电势 解：(1) 在球内取半径为 r、厚为 dr 的薄球壳，该壳内所包含的电荷为 dq = dV = qr 4r2dr/(R4) = 4qr3dr/R4 则球体所带的总电荷为 qrRqVQ03d/ (2) 在球内作一半径为 r1 的高斯球面，按高斯定理有 40

13、10241214Err 得 (r1R)， 方向沿半径向外 1Rq1E 在球体外作半径为 r2 的高斯球面，按高斯定理有 02/4qr 得 (r2 R)， 方向沿半径向外 04E2 (3) 球内电势 RRrUd211 Rr rqrqd4d42001 40 303q31 球外电势 20202 4dd2 rqrrERr R2 6. 如图所示，一厚为 b 的“无限大”带电平板 ， 其电荷体密 度分布为 kx (0xb )，式中 k 为一正的常量求： (1) 平板外两侧任一点 P1 和 P2 处的电场强度大小； (2) 平板内任一点 P 处的电场强度； (3) 场强为零的点在何处？ 解： (1) 由对称

14、分析知，平板外两侧场强大小处处相等、方向垂直于平面且背离平面设 x b P1 P2 P x O 场强大小为 E 作一柱形高斯面垂直于平面其底面大小为 S，如图所示 按高斯定理 ，即0/dqS020012kbxkxSbb 得到 E = kb2 / (40) (板外两侧) (2) 过 P 点垂直平板作一柱形高斯面， 底面为 S设该处场强为 ，如图所示按 高斯定理有 020kSbxd 得到 (0xb) 20E (3) =0，必须是 ， 可得 022/ 7. 一“无限大”平面，中部有一半径为 R 的圆孔，设平面上均匀带 电，电荷面密度为 如图所示，试求通过小孔中心 O 并与平面垂直 的直线上各点的场强

15、和电势(选 O 点的电势为零) 解：将题中的电荷分布看作为面密度为 的大平面和面密度为 的圆盘叠加的 结果选 x 轴垂直于平面，坐标原点在圆盘中心，大平面在 x 处产生的场强为 iE012 圆盘在该处的场强为 ixRx2021 iE021 该点电势为 2002dxRxRUx 8一真空二极管，其主要构件是一个半径 R1510 -4 m 的圆柱形阴极 A 和一个套在阴极外的半径 R24.510 -3 m 的同轴圆筒形阳极 B，如图所示阳极电势比阴极高 300 V，忽略边缘效应. 求电子刚从阴极射出时所受的电场 力(基本电荷 e1.610 -19 C) x S P S E E S S E dx b

16、OR O x P A B R2 R1 解：与阴极同轴作半径为 r (R1rR 2 )的单位长度的圆柱形高斯面，设阴极上电荷线密度 为 按高斯定理有 2rE = / 0 得到 E= / (20r) (R1rR 2) 方向沿半径指向轴线两极之间电势差 21dd0BAAU120ln 得到 ， 所以 120/lnRrRUEAB/l2 在阴极表面处电子受电场力的大小为 121/cRUeEFAB 4.3710 -14 N 方向沿半径指向阳极 四 研讨题 1. 真空中点电荷 q 的静电场场强大小为 2041rqE 式中 r 为场点离点电荷的距离当 r0 时，E，这一推论显然是没有物理意义的，应 如何解释？

17、参考解答： 点电荷的场强公式仅适用于点电荷，当 r0 时，任何带电体都不能视为点电荷，所以 点电荷场强公式已不适用 若仍用此式求场强 E，其结论必然是错误的当 r0 时，需要具体考虑带电体的大小和电 荷分布，这样求得的 E 就有确定值 2. 用静电场的环路定理证明电场线如图分布的电场不可能是静电 场 参考解答： 证：在电场中作如图所示的扇形环路 abcda在 ab 和 cd 段场强方向 与路径方向垂直在 bc 和 da 段场强大小不相等（电力线疏密程度不 同）而路径相等因而 0ddcbalEllE 按静电场环路定理应有 ， 此场不满足静电场环路定理，所以不可能是静电场 3. 如果只知道电场中某

18、点的场强，能否求出该点的电势？如果只知道电场中某点的电势， 能否求出该点的场强？为什么？ 参考解答： 由电势的定义： 势lEUd 式中 为所选场点到零势点的积分路径上各点的场强，所以，如果只知道电场中某点的场E 强，而不知道路径上各点的场强表达式，不能求出该点的电势。 由场强与电势的关系： grad 场中某点的电场强度是该点电势梯度的负值。如果只知道电场中某点的电势值，而不知道 其表达式，就无法求出电势的空间变化率，也就不能求出该点的场强。 4. 从工厂的烟囱中冒出的滚滚浓烟中含有大量颗粒状粉尘，它们严重污染了环境，影响到 作物的生长和人类的健康。静电除尘是被人们公认的高效可靠 的除尘技术。先

19、在实验室内模拟一下管式静电除尘器除尘的全 过程，在模拟烟囱内，可以看到，有烟尘从“烟囱”上飘出。 加上电源，烟囱上面的烟尘不见了。如果撤去电源，烟尘又出 现在我们眼前。请考虑如何计算出实验室管式静电除尘器的工 作电压，即当工作电压达到什么数量级时，可以实现良好的静 电除尘效果。 参考解答： 先来看看静电除尘装置的结构：在烟囱的轴线上，悬置了一根导线，称之谓电晕线； 在烟囱的四周设置了一个金属线圈，我们称它为集电极。直流高压电源的正极接在线圈上， 负极接在电晕线上，如右上图所示。可以看出，接通电源以后，集电极与电晕线之间就建 立了一个非均匀电场，电晕线周围电场最大。 改变直流高压电 源的电压值，

20、就可以改变电晕线周围的电场强度。当实际电场强 度与空气的击穿电场 相近时空气发生电离，形成大13Vm0 量的正离子和自由电子。 自由电子随电场向正极飘移，在飘移 的过程中和尘埃中的中性分子或颗粒发生碰撞，这些粉尘颗粒吸 附电子以后就成了荷电粒子，这样就使原来中性的尘埃带上了负 电。 在电场的作用下，这些带负电的尘埃颗粒继续向正极运动， 并最后附着在集电极上。 （集电极可以是金属线圈，也可以是 金属圆桶壁）当尘埃积聚到一定程度时，通过振动装置，尘埃颗 粒就落入灰斗中。 这种结构也称管式静电除尘器。 如右中图所 示。 对管式静电除尘器中的电压设置，我们可以等价于同轴电缆 来计算。如右下图所示，r

21、a 与 rb 分别表示电晕极与集电极的半径， L 及 D 分别表示圆筒高度及直径。一般 L 为 3-5m，D 为 200- 300mm，故 LD，此时电晕线外的电场可以认为是无限长带电圆柱面的电场。 设单位长 度的圆柱面带电荷为 。 用静电场高斯定理求出距轴线任意距离 r 处点 P 的场强为： 式中 为沿径矢的单位矢量。)1(20rE r 内外两极间电压 U 与电场强度 E 之关系为 ，将式(1)代入式(2) ，barl)2(d 积分后得: , 故 .abrUln20abrEln 由于电晕线附近的电场强度最大，使它达到空气电离的最大电场强度 时，就可获mE 得高压电源必须具备的电压 abmrE

22、ln 代入空气的击穿电场，并取一组实测参数如下： ,计算结果 .15.0,15.0,V103216bamrE V10.54U 若施加电压 U 低于临界值，则没有击穿电流，实现不了除尘的目的。也就是说，在这 样尺寸的除尘器中，通常当电压达到 105V 的数量级时，就可以实现良好的静电除尘效果。 静电除尘器除了上述的管式结构外还有其它的结构形式，如板式结构等。可以参阅有关资 料，仿上计算，也可以自行独立设计一种新型结构的静电除尘器。 第 13 章 静电场中的导体和电解质 一、选择题 1(D)，2(A)，3(C)，4(C)，5(C)，6(B)，7(C)，8(B) ，9(C)，10(B) 二、填空题

23、(1). 4.55105 C ； (2). (x，y，z)/ 0，与导体表面垂直朝外( 0) 或 与导体表面垂直朝里( b，可以忽略边缘效应， 求： (1) 圆柱形电容器的电容； (2) 电容器贮存的能量 解：由题给条件 ( 和 ，忽略边缘效应 , 应用高斯定理可求出两ab)bL 筒之间的场强为： )2/(0rQE 两筒间的电势差 dUbar0abLQrln0 电容器的电容 )/()(/Cr 电容器贮存的能量 21Wl4/0r 6. 如图所示，一平板电容器，极板面积为 S，两极板之间距离为 d，其间填有两层厚度相同的各向同性均匀电介质，其介电常量分 别为 1 和 2当电容器带电荷Q 时，在维持

24、电荷不变下，将其中 介电常量为 1 的介质板抽出，试求外力所作的功 解：可将上下两部分看作两个单独的电容器串联，两电容分别为 ， dSC12dS2 串联后的等效电容为 21 带电荷Q 时，电容器的电场能量为 SQCW214 A +q B d1 t d2 d -q L b a +Q-Q d12 将 1 的介质板抽去后，电容器的能量为 SdQW204 外力作功等于电势能增加，即 10A 7. 如图所示，将两极板间距离为 d 的平行板电容器垂直地插入到密度为 、相对介电常量为 r 的液体电介质中如维持两极板之间的电势差 U 不 变，试求液体上升的高度 h 解：设极板宽度为 L，液体未上升时的电容为

25、C0 = 0HL / d 液体上升到 h 高度时的电容为 hLHr0001CHhr 在 U 不变下，液体上升后极板上增加的电荷为 dUUQr/0 电源作功 hAr12 液体上升后增加的电能 2021CWhLr/120 液体上升后增加的重力势能 22gd 因 A = W1+W2，可解出 20Uhr 思考题 1. 无限大均匀带电平面（面电荷密度为 ）两侧场强为 ，而在静电)2/(0E 平衡状态下，导体表面（该处表面面电荷密度为 ）附近场强为 ，为什么前者比 后者小一半？ 参考解答： 关键是题目中两个式中的 不是一回事。下面为了讨论方便，我们把导体表面的面电 荷密度改为 ，其附近的场强则写为 ./0

26、E 对于无限大均匀带电平面(面电荷密度为 )，两侧场强为 .这里的 是指)2/(0E 带电平面单位面积上所带的电荷。 对于静电平衡状态下的导体，其表面附近的场强为 . 这里的 是指带电导体表面某处单位面积上所带的电荷。 如果无限大均匀带电平面是一个静电平衡状态下的无限大均匀带电导体板，则 是此 导体板的单位面积上(包括导体板的两个表面)所带的电荷，而 仅是导体板的一个表面 单位面积上所带的电荷。 在空间仅有此导体板（即导体板旁没有其他电荷和其他电场）的情形下，导体板的表 面上电荷分布均匀，且有两表面上的面电荷密度相等。在此情况下两个面电荷密度间的关 系为 =2。这样，题目中两个 E 式就统一了

27、。 Hd h 思考题 2：由极性分子组成的液态电介质，其相对介电常量在温度升高时是增大还是减小？ 参考解答： 由极性分子组成的电介质（极性电介质）放在外电场中时，极性分子的固有电矩将沿 外电场的方向取向而使电介质极化。由于极性分子还有无规则热运动存在，这种取向不可 能完全整齐。 当电介质的温度升高时，极性分子的无规则热运动更加剧烈，取向更加不整齐，极化 的效果更差。此情形下，电极化强度 将会比温度升高前减小。VpPi 在电介质中的电场 不太强时，各向同性电介质的 和 间的关系为E E .r)1(0 很明显，在同样的电场下，当温度升高后，相对介电常量 r要减小。 思考题 3：有一上下极板成 角的

28、非平行板电容器（长为 a ,宽为 b） ，其 电容如何计算？ 参考解答： 设一平行板电容器是由长为a ,宽为 b 的两导体板构成 ,板间距为d ,则电容为 若该电容器沿两极板的长度同一方向有d x的长度增,0bC 量 ,则电容为 在此基础上推广到,d)d(0xaCxba 如图所示的电容器，可以认为是在 的基础上 ,上极板沿与长 度方向成角度连续增加到 b,下极板沿长度方向连续增加到 bcos构成，把该电容器看成是由两个电容器并联时，该电容器的电容为 dbaCldaC sinlttn0cos0 即非平行板电容器的电容， bsilta 思考题 4：为了实时检测纺织品、纸张等材料的厚度（待 测材料可

29、视作相对电容率为 r 的电介质） ，通常在生产流 水线上设置如图所示的传感装置，其中 A、B 为平板电容 器的导体极板，S 为极板面积，d 0 为两极板间的距离。试 说明检测原理，并推出直接测量电容 C 与间接测量厚度 d 之间的函数关系。如果要检测钢板等金属材料的厚度， 结果又将如何？ 参考解答： 设极板带电 ，Sq0 两板电势差： dEdEU有 电 介 质无 电 介 质 )(0r0 则 )(0dsqCr 介质的厚度为： CSSdrrr )1(10 实时地测量 A、B 间的电容量 C，根据上述关系式就可以间接地测出材料的厚度、通 常智能化的仪表可以实时地显示出待测材料的厚度。 如果待测材料是

30、金属导体，其 A、B 间等效电容与导体材料的厚度分别为： ， . dSC0S0 第 14 章 稳恒电流的磁场 一、选择题 1(B)，2(D) ，3(D)，4(B)，5(B)，6(D) ，7(B) ，8(C)，9(D)，10(A) 二、填空题 (1). 最大磁力矩，磁矩 ; (2). R2c ； (3). ； (4). ； )4/(0aII40 (5). 0i，沿轴线方向朝右. ； (6). ， 0 ;)2/(10rI (7). 4 ; (8). ；lBmg (9). aIB ; (10). 正，负. 三 计算题 1一无限长圆柱形铜导体(磁导率 0)，半径为 R，通有均匀分布的电流 I今取一矩形

31、平面 S (长为 1 m，宽为 2 R)，位置如右图中画斜线部分所 示，求通过该矩形平面的磁通量 解：在圆柱体内部与导体中心轴线相距为 r 处的磁感强度的大小，由安 培环路定 律可得： )(20RIB 因而，穿过导体内画斜线部分平面的磁通 1 为 Sd1rId0240I 在圆形导体外，与导体中心轴线相距 r 处的磁感强度大小为 I S 2R 1 m )(20RrIB 因而，穿过导体外画斜线部分平面的磁通 2 为 Sd2rIR02ln0I 穿过整个矩形平面的磁通量 214 2. 横截面为矩形的环形螺线管，圆环内外半径分别为 R1 和 R2，芯子材 料的磁导率为 ，导线总匝数为 N，绕得很密，若线

32、圈通电流 I，求 (1) 芯子中的 B 值和芯子截面的磁通量 (2) 在 r R2 处的 B 值 解：(1) 在环内作半径为 r 的圆形回路 , 由安培环路定理得 ， NI )2/(rI 在 r 处取微小截面 dS = bdr, 通过此小截面的磁通量 bBd 穿过截面的磁通量 SdrI212lnRNI (2) 同样在环外( r R2 )作圆形回路, 由于 0i 0B B = 0 3. 一根很长的圆柱形铜导线均匀载有 10 A 电流，在导线内部作一平面 S，S 的一个边是导 线的中心轴线，另一边是 S 平面与导线表面的交线，如图所示试计算 通过沿导线长度方向长为 1m 的一段 S 平面的磁通量

33、(真空的磁导率 0 =410-7 Tm/A，铜的相对磁导率 r1) 解：在距离导线中心轴线为 x 与 处，作一个单位长窄条，d 其面积为 窄条处的磁感强度 Sd1 20RIBr 所以通过 dS 的磁通量为 xRISrdd20 通过m 长的一段 S 平面的磁通量为 Wb RrxI026014Ir R1 R2 N b S S R x dx 2a 2a a aI P I 4. 计算如图所示的平面载流线圈在 P 点产生的磁感强度，设线圈中的电流强度为 I 解：如图，CD、AF 在 P 点产生的 B = 0 EFDBCA ， 方向 )sin(i4120aIB 其中 ， /)/sin20i ， 同理, ，

34、方向IAB0 aIBC24 同样 ，方向 )8/(0IEFD a24aI0 方向 5. 如图所示线框，铜线横截面积 S = 2.0 mm2，其中 OA 和 DO两段保持水平不动， ABCD 段是边长为 a 的正方形的三边，它可绕 OO轴无摩擦转 动整个导线放在匀强磁场 中， 的方向竖直向上已知铜B 的密度 = 8.9103 kg/m3，当铜线中的电流 I =10 A 时，导线处 于平衡状态，AB 段和 CD 段与竖直方向的夹角 =15求磁感 强度 的大小B 解：在平衡的情况下，必须满足线框的重力矩与线框所受的磁力矩平衡(对 OO轴而言) 重力矩 sinsin211 gSaagSM 磁力矩 co

35、)i(22 BIBI 平衡时 21 所以 singSasa T3105.9/tI 6. 如图两共轴线圈，半径分别为 R1、R 2，电流为 I1、I 2电流 的方向相反，求轴线上相距中点 O 为 x 处的 P 点的磁感强度 解：取 x 轴向右，那么有 沿 x 轴正方向 2/32110)(xbRIB 沿 x 轴负方向 /2 P A B C D E F I I I O B A D C O 2b O P x x I1 I2 R1 R2 21B02/32110)(xbRI)(2/30xbRI 若 B 0，则 方向为沿 x 轴正方向若 B 0，则 的方向为沿 x 轴负方向 7. 如图所示一块半导体样品的体

36、积为 abc沿 c 方向有电流 I，沿厚度 a 边方向加有 均匀外磁场 ( 的方向和样品中电流密度方向垂直 ) 实验得出的数据为 a0.10 cm、b0.35 cm、c 1.0 cm、I 1.0 mA、B3.010 -1 T，沿 b 边两侧的电势差 U6.65 mV，上表面电势高 (1) 问这半导体是 p 型(正电荷导电)还是 n 型( 负电 荷导电)？ (2) 求载流子浓度 n0 (即单位体积内参加导电的带 电粒子数) 解：(1) 根椐洛伦兹力公式：若为正电荷导电，则正电荷堆积在上表面，霍耳电场的方向 由上指向下，故上表面电势高，可知是 p 型半导体。 (2) 由霍耳效应知，在磁场不太强时，

37、霍耳电势差 U 与电流强度 I，磁感强度 B 成正比， 而与样品厚度 a 成反比，即： 而 aIBKUqn01 根椐题给条件，载流子浓度为： m-3208.n 四 研讨题 1. 将磁场的高斯定理与电场的高斯定理相比，两者有着本质上的区别。从类比的角度可作 何联想？ 参考解答： 磁场的高斯定理与电场的高斯定理： ss qSDSBd,0d 作为类比，反映自然界中没有与电荷相对应“磁荷”（或叫单独的磁极）的存在。但是狄 拉克 1931 年在理论上指出，允许有磁单极子的存在，提出： 2nqm 式中 q 是电荷、 qm 是磁荷。电荷量子化已被实验证明了。然而迄今为止，人们还没有发 现可以确定磁单极子存在

38、可重复的直接实验证据。如果实验上找到了磁单极子，那么磁场 的高斯定理以至整个电磁理论都将作重大修改。 1982 年，美国斯坦福大学曾报告，用直径为 5cm 的超导线圈放入直径 20cm 的超导铅 筒，由于迈斯纳效应屏蔽外磁场干扰，只有磁单极子进入才会引起磁通变化。运行 151 天， 记录到一次磁通变化，但此结果未能重复。 据查阅科学出版社 1994 年出版的，由美国引力、宇宙学和宇宙线物理专门小组撰写的 90 年代物理学有关分册，目前已经用超导线圈，游离探测器和闪烁探测器来寻找磁单 极子。在前一种情况，一个磁单极子通过线圈会感应出一个阶跃电流，它能被一个复杂装 置探测出来，但这种方法的探测面积

39、受到线圈大小的限制。游离探测器和闪烁探测器能做 成大面积的，但对磁单极子不敏感。现在物理学家们仍坚持扩大对磁单极子的研究，建造 UIcba B电 位 差 闪烁体或正比计数器探测器，相应面积至少为 1000m2。并建造较大的，面积为 100m2 量级 的环状流强探测器，同时加强寻找陷落在陨石或磁铁矿中的磁单极子的工作。 2. 当带电粒子由弱磁场区向强磁场区做螺旋运动时，平行于磁场方向的速度分量如何变化？ 动能如何变化？垂直于磁场方向的速度分量如何变化？ 参考解答： 当带电粒子由弱磁场区向强磁场区做螺旋运动时，它所受到的磁场力有一个和前进方 向相反的分量，这个分量将使平行于磁场方向的速度分量减小，

40、甚至可使此速度分量减小 到零，然后使粒子向相反方向运动（这就是磁镜的原理）。 当带电粒子由弱磁场区向强磁场区做螺旋运动时，由于平行于磁场方向的速度分量减 小，因而与这个速度分量相关的动能也减小。然而磁力对带电粒子是不做功的，粒子的总 动能不会改变，因此，与垂直于磁场方向的速度分量相关的动能在此运动过程中将会增大， 垂直于磁场方向的速度分量也相应地增大。 3. 电磁流量计是一种场效应型传感器,如图所示：截面矩形的非磁性管,其宽度为 d、高度 为 h， 管内有导电液体自左向右流动, 在垂直液面流动的 方向加一指向纸面内的匀强磁场,当磁感应强度为 B 时,测 得液体上表面的 a 与下表面的 b 两点

41、间的电势差为 U,求管 内导电液体的流量。 参考解答： 导电液体自左向右在非磁性管道内流动时 , 在洛仑兹力作用下 , 其中的正离子积累于 上表面 ,负离子积累于下表面 , 于是在管道中又形成了从上到下方向的匀强霍尔电场E ,它 同匀强磁场B一起构成了速度选择器。因此在稳定平衡的条件下 ,对于以速度v匀速流动的 导电液体 , 无论是对其中的正离子还是负离子 ,都有 BqdUv 流速 液体流量,Bdv.hQ 如果截面园形的非磁性管, B磁感应强度；D测量 管内径；U流量信号（电动势） ；v 液体平均轴向流速 , L 测量电极之间距离。 霍尔电势 Ue k（ 无量纲）的常数，(1) kL 在圆形管

42、道中，体积流量是： (2)42 vDQ 把方程(1)、(2) 合并得：液体流量 BUkLDQ42 或者 ，K 校准系数，通常是靠湿式校准来得到。 BU 第 15 章 磁介质的磁化 一、选择题 1(C)，2(B) ，3(B)，4(C)，5(D) 二、填空题 (1). 8.8810 -6 ，抗 . (2). 铁磁质，顺磁质，抗磁质. (3). 7.96105 A/m， 2.42102 A/m. (4). 各磁畴的磁化方向的指向各不相同，杂乱无章. 全部磁畴的磁化方向的指向都转向外磁场方向. (5). 矫顽力大，剩磁也大；例如永久磁铁 (6). 磁导率大，矫顽力小，磁滞损耗低 变压器，交流电机的铁芯

43、等 三 计算题 1. 一根同轴线由半径为 R1 的长导线和套在它外面的内半径为 R2、外半 径为 R3 的同轴导体圆筒组成中间充满磁导率为 的各向同性均匀非铁 磁绝缘材料，如图传导电流 I 沿导线向上流去，由圆筒向下流回，在 它们的截面上电流都是均匀分布的求同轴线内外的磁感强度大小 B 的 分布 解：由安培环路定理： iIlHd 0 r R1 区域： 21/2Rr ， 1I0B R1 r R2 区域： r ， IH2rI2 R2 r R3 区域： H = 0，B = 0 2. 一根很长的同轴电缆，由一导体圆柱(半径为 a)和同轴的导体圆管 (内、外半径分别为 b，c)构成，使用时，电流 I 从一导体流出，从另一导体流回设电流都是均匀地分布在导 体的横截面上，求导体圆柱内(r a)和两导体之间(a rb)的磁场强度 H 的大小 解由电流分布的轴对称性可知，在同一横截面上绕轴半径为 r 的圆周上各点的 B 值相等， 其方向是沿圆周的切线方向用 H 的环路定律可求出 (1) ra 2arI 2aIr II R1R2 R3 (2) ar0，则 i 方向与所设绕行正向一致， i R1)的薄圆筒(忽略壁厚)构成， 在圆柱体和薄筒之间充满相对磁导率为 r 的绝缘材料，求同轴电缆单位长度上的自感系数 (设柱形导体磁导率为 0). 解：设电流为 I当 0 r R1， )/(211I