1、电子科技大学时变情况下，电场和磁场相互关联，构成统一的电磁场当场源不随时间变化时，激发不随时间变化的静态场静态情况下，电场和磁场由各自的源激发，且相互独立第 3章 静态场分析3.1 静电场的静电位及其微分方程3.1.1 静电场的静电位基本方程电子科技大学边界条件在静电场情况下，由 ，即静电场可以用一个标量的梯度来表示。标量 称为标量位或标量电位。任意常数电位的定义电子科技大学对于连续分布电荷，有体电荷面电荷线电荷位于 r处的点电荷位于不同位置 r i的N个点电荷电子科技大学上式两边从点 P到点 Q沿任意路径进行积分，得P、 Q两点间的 电位差电场力做的功关于电位差的说明P、 Q两点间的电位差等
2、于电场力将单位正电荷从 P点移至 Q点所做的功，电场力使单位正电荷由高电位处移到低电位处电位差也称为电压，可用 U表示电位差有确定值，只与首尾两点位置有关，与积分路径无关3.1.2 电位差电子科技大学显然，电位函数 不是唯一确定的，可以加上任意一个常数仍表示同一个电场，即为使 空间各点电位具有确定值，可以选定空间某一点作为参考点，且令参考点的电位为零，由于空间各点与参考点的电位差为确定值，所以该点的电位也就具有确定值，即选 参考点 令参考点电位为零 电位确定值 (电位差)两点间 电位差有定值选择电位参考点的原则应使电位表达式有意义应使电位表达式最简单同一个问题只能有一个参考点电子科技大学标量泊
3、松方程在均匀、线性和各向同性的介质中，利用 有拉普拉斯方程3.1.3 电位的微分方程电子科技大学理想导体是等位体静电位的边界条件设 P1和 P2是介质分界面两侧紧贴界面的相邻两点，其电位分别为 1和 2。 当两点间距离 l0 时 lP1P2理想介质表面电子科技大学点电荷：设点电荷 q在原点，参考点 Q， 场点 (电位考察点 )P， 选择路径 P M Q(路径可以任意选择 )进行积分，有OQrPMPrQ积分贡献为零3.1.4 电位的表达式电子科技大学线电荷：设线电荷 l在原点，参考点 Q， 场点 (电位考察点)P， 沿如前路径进行积分，有如果选择参考点在 rQ= ， 得 P= ， 显然不合理。如果选择 rQ=1， 得 ，显然这种形式最简单。电子科技大学面电荷 (例 3-1)：无限大面电荷产生的电场在空间均匀分布。设均匀电场 E0， 场中任意两点 P1和 P2的电位差为RP2P1dlE0r1r2O
