天线理论与技术第六讲缝隙天线与微带天线5.1 缝隙天线 理想缝隙天线是开在无限大、无限薄的理想导体平面上( yO z)的直线缝隙， 可以由同轴传输线激励。 缝隙的宽度 w远小于波长， 而其长度2l通常为/2。5.1.1 理想缝隙天线坐标图 无论缝隙被何种方式激励， 缝隙中只存在切向的电场强度， 电场强度一定垂直于缝隙的长边， 并对缝隙的中点呈上下对称的驻波分布， 即在 x0的半空间内，缝隙相当于一个等效磁流源，其等效磁流密度为辐射场u 缝隙最终可以被等效成一个片状的、沿z轴放置的、与缝隙等长的磁对称振子。对于x0的半空间内，其等效磁流强度为讨论远区的辐射问题时，可将缝隙视为线状磁对称振子，根据与全电流定律对偶的全磁流定律 根据电磁场的对偶原理，磁对称振子的辐射场可以直接由电对称振子的辐射场对偶得出为在 x0的半空间内，由于等效磁流的方向相反，因此电场和磁场表达式分别为上两式的负值。通常称理想缝隙与和它对偶的电对称振子为互补天线，因为它们相结合时形成单一的导体屏而没有重叠或孔隙。它们的区别在于场的极化不同：H面（通过缝隙轴向并且垂直于金属板的平面）、 E面（垂直于缝隙轴向和金属板的平面）
