1、工程流体力学2015.9第六章 不可压缩粘性流体的内部流动6.1流动阻力6.2圆管内层流6.3平板间的层流6.4管内湍流6.5沿程阻力系数和 局部阻力 系数6.6管内流动的能量损失6.7管路计算理想流体 ：流体间无粘性，同一有效截面上的流体以大致相等的速度前进，总水头保持不变。粘性流体 ：流体间有粘性，贴壁流体质点速度为零。 有一个从零变化到主流速度的流速变化区域 相对运动着的流层之间存在切向应力，形成阻力 要克服阻力，维持粘性流体流动，要消耗机械能 机械能不守恒所以，理想流体与粘性流体的差别就在于有无粘性，其结果是机械能是否守恒。由于总水头在粘性流动中要发生变化，上一章讨论的与力有关的几个方
2、程式：欧拉方程，伯努里方程等，都要加以修正。6.1粘性流体流动的流动阻力一 .粘性流体沿微元流束的伯努里方程不可压缩理想流体在重力作用下沿微元流束作定常流动，机械能守恒。对于单位重量流体：总水头线始终是一条水平直线 .对于粘性流体，由于粘性力将消耗掉流体的部分机械能 , 沿微元流束流体的总机械能将逐渐减少 .形成图中的实际总水头线。可见，在粘性流体中，或者上式就是粘性流体沿微元流束的伯努里方程。实际流体的总水头线二、粘性流体总流的伯努里方程由无数微元流束所组成的 , 有效截面为有限的流束称为总流。要将沿微元流束的伯努里方程应用到总流上去，必然要有一定的条件。1条件：在粘性流体总流的缓变流处，可
3、建立总流的伯努里方程。缓变流： 如图，流线间夹角很小，流线的曲率半径很大的近乎平行直线的流动称为缓变流。缓变流与急变流急变流 ： 如图，不符合上述条件的流动，如阀门等管件的流动，称为急变流。用于总流中二个缓变流截面的伯努里方程在总流中确定二个缓变流截面，则对流经二截面的每个 微元流束 有：单位时间通过该 微元流束 的流体重量为 dQ，则通过该微元流束的能量在截面 1与截面 2之间的关系为：沿截面积分得总流能量间的关系：对上式 : (1) 在缓变流截面上， z+(p/) 等于常数 .单位重量流体的动能：式中 为总流的动能修正系数单位重量流体损失的能量： 总流在截面 1 截面 2 的能量关系式为：这就是粘性流体总流的伯努里方程 .
