1、第 5 章 可压缩流体的一元流动对于 不可压缩 流体的流动 =常数 (已知 ) ，所以未知变量 4 个 ： u , v , w , p 方程 4 个 ：连续性方程 1 个 ，动量 (运动方程 ) 3 个 。在 特定的边界和初始条件 下可形成微分方程的 定解问题 。对于 可压缩 流体的流动 =变量 (未知 ) ，所以未知变量 6 个 ： u , v , w , p， ， T 方程 6 个 ：连续性方程 1 个 ，动量 (运动方程 ) 3 个 ，状态方程 1 个 ，以及等 熵关系和能量守恒方程中的 1 个 。在 特定的边界和初始条件 下可形成微分方程的 定解问题 。1第二章 -1R - 气体常数
2、。对于空气 。 1完全气体状态方程5.1 可压缩气体一元定常流的基本公式描述系统平衡状态下热力学参数之间关系。 状态方程2. 连续性方程2第二章 -13. 运动方程内能 焓cV - 定容热容 cp - 定 压热容4. 热力学常数对于气体流动通常 不考虑质量力 。3第二章 -1绝热 指数（质量热容比）气体常数5热力学第一定律（ 能量守恒定律） 加入系统的热能 = 系统内能的增加 + 系统对外界所做的功单位质量流体：4第二章 -1一元定常绝热流动的能量方程 在绝热流动中，单位质量气体的 焓与 动能之和保持不变。 或对于 绝热流动 q = 05第二章 -1能量方程能量方程6第二章 -1能量方程7第二章 -1例 27C的 空气由大容器经一细长管流入 17C的 大气 ， 流动过程绝热。求气体出流速度。 u大 容器空气解 这是可压缩流体的绝热定常流动问题，把细管中流体看成是流线，用能量守恒方程求解。8第二章 -1解出气体的出流速度9第二章 -16. 完全气体流动的等熵关系式 由热力学第二定律 s - 熵 ， T - 温度 ， q - 热量 。 热量变化 内能变化压强所做功10第二章 -1
