1、1提 示复习总结和预习下次课习题课2上次课主要内容n 微弱扰动波 的 传播 ：1）微弱扰动的一维传播；2）传播速度 声速；3）气体中的声速；4）马赫数；5）微弱扰动在空间中的传播：静止流场；均匀亚声速流场；均匀声速流场；均匀超声速流场（马赫锥，马赫波；马赫角）第十一章 气体动力学基础3上次课主要内容n 气体 一维定常 流动：1）气体一维定常流动的 基本方程 （连续性方程，欧拉运动微分方程，绝热流动的能量方程，完全气体的状态方程，等熵过程方程）；第十一章 气体动力学基础常数4上次课主要内容2） 等熵 流动的 三个参考状态 （滞止、极限、临界）；3）气体 按不可压缩处理 的 限度第十一章 气体动力
2、学基础5第十一章 气体动力学基础本章内容简介n 微弱扰动波的传播n 气体的一维定常流动n 准一维定常等熵变截面管流n 一维流中的正激波n 超声速气流的小角折转流动n 斜激波n 缩放喷管的非设计工况流动n 气体在等截面管中的流动6一、 气流速度 与 通道截面积 的关系1.关系式11-3 准一维 定常 等熵 变截面 管流第十一章 气体动力学基础72.结论 1M A v p 1=1 dA=0第十一章 气体动力学基础11-3 准一维定常等熵变截面管流83. 结论 21） 达到声速的截面 称为 临界截面 ，气流速度达到 声速 ， 只能发生在最小截面 上；2）最小截面对管道几何尺寸而言，临界截面对气流速度
3、而言。 要使气流在最小截面上达到声速 ，需要 进出口的压强达到一定比值 。第十一章 气体动力学基础11-3 准一维定常等熵变截面管流93)单纯收缩管道 不可能 得到 超声速气流。 为了得到超声速气流 ，必须使管道 先收缩 ， 然后再扩张 。这种 收缩扩张型 管道是十九世纪瑞典工程师拉伐尔 (Laval)发明的，故称为 拉伐尔喷管 。第十一章 气体动力学基础11-3 准一维定常等熵变截面管流10二 喷管：使 气流加 (减 )速 的一种装置。 收缩喷管， 缩放 喷管。1. 收缩 喷管1) 结构和作用： 截面积逐渐缩小 ，可用于 加速 亚声速气流，这时获得的 最大速度为当地声速 。第十一章 气体动力学基础11-3 准一维定常等熵变截面管流p0,0,T000 p1,1pb,bo(a)(b)(c)图 11-5 收缩喷管1
