1、第 8 章 磁场8-10 一均匀密绕直螺线管的半径为 ，单位长度上有 匝线圈，每匝线圈中的电流为 ，用毕奥萨伐尔定律求此螺线管轴线上的磁场。分析：由于线圈密绕，因此可以近似地把螺线管看成一系列圆电流的紧密排列，且每一匝圆电流在轴线上任一点的磁场均沿轴向。解： 取通过螺线管的轴线并与电流形成右旋的方向（即磁场的方向）为 x 轴正向，如习题 8-10 图解（a ）所示。在螺线管上任取一段微元 ，则通过它的电流为 ，dxdIn把它看成一个圆线圈，它在轴线上 O 点产生的磁感应强度 为B203()RnIdxdB由叠加原理可得，整个螺线管在 O 点产生的磁感应强度 B 的大小为 21023()xLRnI
2、dd0 12122 ()()IxxR由图可知 ，代入上式并整理可得1 21 222 1cosos()()xRx c021csnIB式中 分别为 x 轴正向与从 O 点引向螺线管两端的矢径 之间的夹角。12和 r讨论：（1）若螺线管的长度远远大于其直径，即螺线管可视为无限长时， ，则有20nIB0上式说明，无限长密绕长直螺线管内部轴线上各点磁感应强度为常矢量。理论和实验均证明：在整个无限长螺线管内部空间里，上述结论也适用。即无限长螺线管内部空间里的磁场为均匀磁场，其磁感应强度 B 的大小为 ，方向与轴线平行；0nI（2）若点 O 位于半无限长载流螺线管一端，即习题 8-10 图解（a）习题 8-
3、10 图解（b）， 或 ， 时，无论哪一种情况均有120 12-(8-19)nIB021可见半无限长螺线管端面中心轴线上磁感应强度的大小为管内的一半；综上所述，密绕长直螺线管轴线上各处磁感应强度分布见习题 8-10 图解（b）所示，从图中也可看出，长直螺线管内中部的磁场可以看成是均匀的。8-11 两根长直导线互相平行地放置，导线内电流大小相等，均为 I10A，方向相同，如图 8-49 题图(左) 所示。求图中 M、 N 两点的磁感强度 B 的大小和方向。已知图中的。0.2rm分析：因无限长直流载导线在距离 处的磁感应强度为 ，因此，本题由磁场a02IBa的叠加原理进行求解较为方便。解：由题可知
4、，两长直导线在 处产生的磁感强度大小均为 ，但方M012Ir向相反；在 处产生的磁感强度均为： 方向如图 8-49(右)所示，由图N012IBr可知， 和 合成的方向沿水平向左。即：1B2处的磁感强度为：M0120MIBr处的磁感强度为： N 401212coss()cos1.44IB Tr 方向沿水平向左。8-12 如图 8-50 题所示，有两根导线沿半径方向接触铁环的 a、b 两点，并与很远处的电源相接。求环心 O图 8-50 习题 8-12 图解图 8-49 习题 8-11 图解处的磁感强度。分析：因带电流为 圆弧在其圆心处产生的磁感应强度为 ，方向可由右I 02IBR=手法则确定，因此
5、，本题由磁场的叠加原理求解较为方便。解：设图 8-50 中圆弧的半径为 。由题可知， 距 O 点很远，故 ；O 点在Ref ef和 的延长线上故 ；又因载流圆弧在圆心处产生的磁感强度为：ebfa0ebfaB，其中 为圆弧长，故 弧和 弧在 O 点00224IIIllBR=l=1acbl2dl产生的磁感强度分别为：，012IlBR024Il又由于导线的电阻与导线的长度成正比，且圆弧 和圆弧 构成并联电路，所以=acbd有： 12Il根据叠加原理可得 点的磁感强度为：o2010214efbfaIllBBR8-13 如图 8-51 所示，几种载流导线在平面内分布，电流均为 I，它们在点 O 处的磁感
6、应强度各为多少?分析：因载流圆弧在圆心处产生的磁感强度为： ，000224IIIllBRR=无限长载流直导线在距离 处的磁感应强度为 ，故可由叠加原理求解。aa解：图 8-51(a)中，将流导线看作 圆电流和两段半无限长载流直导线，则：14000 +=8IIBBR圆 弧 长 直 导 线 长 直 导 线磁感应强度 的方向垂直纸面向外。图 8-51 习题 8-13 图解图 8-51(b)中，将载流导线看作圆电流和长直电流，则： 02IBR磁感应强度 的方向垂直纸面向里。0B图 8-51(c)中图中，将载流导线看作 圆电流和两段半无限长直电流，则：10004424IIIBRR磁感应强度 的方向垂直纸
7、面向外。08-14 如图 8-52（a ）所示，一宽为 b 的薄金属板，其电流为 I。试求在薄板的平面上，距板的一边为 的点 P 的磁感应强度。r分析：建立图 8-52 (b)所示的坐标系，将金属板分成无限多份宽度为 的载流长直导dx线。现在距 点 处取一载流长直导线，其电流为 ，在 点处产生的磁感应强度Ox Idxbp为： ，再由叠加原理求解。02dIB解：载流薄板在 点处产生的磁感应强度的大小为：p00ln2rbrbIIrbBddx磁感应强度的方向垂直纸面向里。讨论：当 时，则br= 20001lnln(1)()222IIIbbbrrr 表示，宽度为 的载流金属板在 点处产生的磁感应强度，
8、可视为载流直导线在可bp点处产生的磁感应强度。 的分布曲线如图 8-52(c)所示。pB图 8-52 习题 8-14 图解8-15 如图 8-53 所示，在磁感强度为 B 的均匀磁场中，有一半径为 的半球面，B 与半球面轴线的夹角为 。求通过该半球面R的磁通量。分析：构建一个闭合曲面，再由高斯定理求解。解：设有一半径为 的圆面与半径为 的半球面构成封闭曲RR面，则由磁场的高斯定理可知： +=0dd=封 闭 曲 面 半 球 面 圆 面BssBs所以： 2Rcosa半 球 面 圆 面 ss8-16 电流 均匀地流过半径为 的圆形长直导线，试计IR算单位长度导线通过图 8-54 中所示剖面的磁通量。
9、分析：将导线视为长直圆柱体，由于电流沿轴向均匀流过导体，故其磁场呈轴对称分布，即在与导线同轴的圆柱面上各点， 大小相等，方向与电流成右手螺线关系。B解：围绕轴线取同心圆环路 ，使其绕向与电流成右手螺L旋关系，根据安培环路定理可求得导线内部距轴线 处的磁感r强度。 220002L IrIdBrR=l；2r如图 8-54 所示，在距轴线 处的剖面上取一宽度 很窄的面元 ，该面元上各rddslr点的 相同，由磁通量的定义可知穿过该面元的磁通量为：B02IrdBslR故： 0024IrIlld单位长度的磁通量为： 004l8-17 如图 8-55（a ）所示，两平行长直导线相距 ，cm每条通有电流 ，
10、求：2IA(1)两导线所在平面内与该两导线等距的一点 （图中未标）A处的磁感应强度；(2)通过图中斜线所示矩形面积内的磁通量。已知图 8-53 习题 8-15 图解图 8-54 习题 8-16 图解图 8-55 (a) 习题 8-17 图解， ， 。130rcm2rc25lm分析：用已知的结论：长直载流导线在空间某点产生的磁感应强度为 、磁通02IBa的叠加原理和磁场的叠加原理可方便求解。(1)解：由 和磁场的叠加原理可知，两导线所在平面内与该两导线等距的一02IBa点 A 处的磁感应强度的大小为： 740012 4120.1.II T磁感应强度的方向垂直纸面向里。(2)建立如图 8-55 (
11、b)所示的坐标，穿过线圈的总磁通 等于一总条电流产生磁通 的两倍，即 。2总方法一：在中距原点 O 为 处取一很窄的面积元 ，穿xdSlx过该面积的磁通量为： 。穿过线圈的总磁通01IdBSlx为： 21 502.1rIlWbx方法二：设两电流相距为 ，则由两电流产生的磁感应强度大d小为 002()IIBxd故： 1212 5002.10()()rrIIdSlxWbxd 总8-18 已知横截面积为 裸铜线允许通过 电流而不会使导线过热，电流在导20m5A线横截面上均匀分布。求：(1)导线内、外磁感强度的分布；(2)导线表面的磁感强度。分析：将导线视为长直圆柱体，由于电流沿轴向均匀流过导体，故其
12、磁场呈轴对称分布，即在与导线同轴的圆柱面上各点， 大小相等，方向与电流成右手螺线关系。B解：(1)围绕轴线取同心圆环路 ，使其绕向与电流成右手螺旋关系，根据安培环路定L理 可知：0dI=Bl 图 8-55 (b)02LdBrI=l当 时， ，所以：rR22IIrR；02IrB当 时， ，所以：rI02Ir(2)在导线表面，由题可知： ，5，则由(1)问可得：31.780SRm305.612IBTR磁感强度的分布曲线如习题 8-18 图解所示。8-19 有一同轴电缆，其尺寸如图 8-56（a ）所示。两导体中的电流均为 ，但电流的I流向相反，导体的磁性可不考虑。试计算以下各处的磁感强度：（1）
13、；1rR（2） ；2（3） ； 3r（4） ，画出 图线。RBr分析：由于同轴导体内的电流均匀分布，其磁场呈轴对称分布，因此可由安培环路定理定理求解。解：取半径为 的同心圆为积分路径，由 有：r 0ldI=B习题 8-18 图解图 8-56 习题 8-19 图解（a）(1)当 时有： 1rR21012IBrrR=0121IrBR(2) 当 时有： 1220I02r(3) 当 时有： 23Rr3023()rBrIR= 2033IRrB(4) 当 时有： 3402()I40磁感强度 图线如图 8-56 (b)所示。r8-20 如图 8-57 所示， 匝线圈均匀密绕在截面为长方形的中N空骨架上。求通
14、入电流 后，环内外磁场的分布。I分析：由于 匝线圈均匀密绕在截面为长方形的中空骨架上，由右手螺旋法则可知：螺线管内磁感强度的方向与螺线管中心轴线构成同心圆，因此，由安培环路定理求解较方便。解：取半径为 的圆周为积分路径，则由 可r 0dI=Bl知：当 时， 1rR20Br=1当 时， 2NI02IBr当 时， r3r38-21 测定离子质量的质谱仪如图 8-58 所示。离子源 产生质量为 ，电荷为 的离Smq子，离子的初速度很小，可看作是静止的，经电势差 加速后离子进入磁感强度为 的均VB匀磁场，并沿一半圆形轨道到达离入口处距离为 的感光底片上。试证明该离子的质量为x28Bqm分析：离子在电场
15、中由静止加速后进入均匀磁场中作半径为 的r圆周运动，所需向心力为其所受的洛伦兹力。证明：根据动能定理有：(1)21mqU离子以速率 进入磁场后作圆周运动所需的向心力为其所受的洛伦兹力，作圆周运动的半径为 ，即：2xr图 8-57 习题 8-20 图解图 8-58 习题 8-21 图解(2)2/qBmx由(1)、(2)可得 28xU8-22 在一真空室中的电子通过一个电势差 被加速，然后进入两个带电平行金属板0V之间的空间，两金属板之间的电势差为 ，如图 8-59 所示。求：3（1）如果电子进入两板之间的空间时的速率为，则该电子是通过多大的电势差 被61.0ms 0加速的；（2）如果两板间还有一
16、匀强磁场，其方向与纸面垂直，则磁场 必须多大，才能使电子无偏转地在两B板间运动。分析：电子在电场中由静止加速后进入电磁场中，要使其无偏转即作直线运动，则忽略重力时，电子所受的电场力应等于其所受的洛伦兹力。即 。Ff电 场 力 洛 伦 兹 力解：(1)根据动能定理有： ，即201mqV2001(2)电子在两板间运动时，同时受到洛伦兹力和电场力的作用，要使电子不偏转，则洛伦兹力和电场力应相等，即 ，结合 有：qBEVd35.01T8-23 已知地面上空某处地磁场的磁感强度 ，方向向北。若宇宙射线4.B中有一速率 的质子，垂直地通过该处。求：715.0ms（1）洛伦兹力的方向；（2）洛伦兹力的大小，
17、并与该质子受到的万有引力相比较。分析：解：(1)洛伦兹力的方向为 的方向；B(2) ，故质子所受的洛伦兹力为：图 8-59 习题 8-22 图解163.20FqBN质子在地球表面所受的万有引力为： 26.4Gpmg10.95F由此可见，质子所受的洛伦兹力远大于重力。8-24 如图 8-60 所示。设有一质量为 的电子射入磁感强度为 的均匀磁场中，当emB它位于点 M 时，具有与磁场方向成 角的速度 ，它沿螺旋线运动一周到达点 N。试证M、 N 两点间的距离为 2coseMNB分析：将入射电子的速度沿磁场方向和垂直磁场方向分解为 和 ，电子在垂直磁/场的平面内在洛伦兹力的作用下作匀速圆周运动，在
18、沿磁场方向，电子不受磁场力作用，作匀速运动。电子在磁场内同时参与上述两种运动，其运动轨迹是等距螺旋线。根据电子前进一个螺距所需的时间与电子作匀速圆周运动所经历的时间相等，可得证式。证：由 可得：入射电子在磁场方向前进一螺距 所需的时间为：/MNTMN(1)/cosMNTa在垂直磁场方向的平面内，电子作匀速圆周运动的周期为：(2)2emRB根据电子前进一个螺距所需的时间与电子作匀速圆周运动所经历的时间相等可得： coseaMN8-25 一通有电流为 的导线，弯成如图 8-61（a）所示的形状，放在磁感强度为 B 的I均匀磁场中，B 的方向垂直纸面向里问此导线受到的安培力为多少?图 8-60 习题 8-24 图解
