1、1/4波片 quarter-wave plate：利用四分之一波片和一个检偏镜，按一定的步骤可以检验各种偏振光；偏振光：光是一种电磁波，电磁波是横波；而振东方向和光波前进方向构成的平面叫做振动面，光的振动面只限于某一固定方向的，叫做平面偏振光或线偏振光；（汽车车灯；立体电影；摄像机镜头） CG矢量耦合系数 Clebsch-Gordan vector coupling coefficient; 简称“CG矢耦系数”。 两个角动量耦合时，他们的本征函数的组合系数X射线摄谱仪 X-ray spectrograph ：配有照相或其他记录装置，能同时取得一定波长范围 X射线光谱；X射线衍射 X-ray
2、diffraction：1912年劳埃等人根据理论遇见，并实验证实了X射线与晶体相遇时能发生衍射现象，证明了X射线具有电磁波的性质；衍射：波在传播时，如果被一个大小接近于或小于波长的物体阻挡，就绕过这个物体，继续进行；如果通过一个大小近于或小于波长的孔，则以孔为中心，形成唤醒波向前传播；超声波较短，不易发生衍射；X射线衍射仪 X-ray diffractometer：利用衍射原理，精确测定物质的晶体结构，织构及应力，精确的进行物相分析，定性分析，定量分析；玻耳兹曼H定理 Boltzmann H-theorem/玻耳兹曼H 函数 Boltzmann H-function：路德维希玻尔兹曼，奥地利
3、物理学家，是热力学和统计物理学的奠基人之一；最伟大的功绩是发展了通过原子的性质（例如，原子量，电荷量，结构等等）来解释和预测物质的物理性质（例如，粘性，热传导，扩散等等）的统计力学，并从统计意义对热力学第二定律进行了阐释；冲 击波 shock wave：是一种不连续峰在介质中的传播，这个峰导致介质的压强、温度、密度等物理性质跳跃式改变；任何波源，当运动速度超过了其波的传播速度时，这种波动形式都可以称为冲击波；冲 击波前shock front狄拉克函数 Dirac -function第二类拉格朗日方程 Lagrange equation：一般而言，如果要建立系统在特殊位置的动力学关系，可以考虑应
4、用动力学普遍方程；如果要建立系统在任意一般位置的动力学关系，则应考虑应用拉格朗日方程；电 极化强度 electric polarization：描述电介质极化程度和极化方向的物理量，是矢量；电极化强度P定义为单位体积内分子电偶极矩P的矢量和；反射 镜 mirror在光学玻璃的背面，镀一层金属银或铝薄膜，使入射光反射的光学元件；光 谱线 spectral line：由于电子云中的电子在环绕原子核时，只能受限拥有一些特定的能量，所以一旦电子能量有变化，此能量差就会产生该原子特有的光子，这就是谱线的由来；特定谱线的出现，就表示存在着某些元素，通过谱线的强度可观测出此元素含量的多寡；谱线如果在波长上有
5、位移，则通过多普勒效应，还可得到光源朝向或远离观察者的运动速度；光 谱仪 spectrometer：又称分光仪；以光电倍增管等光探测器测量谱线不同波长位置强度的装置；光 照度 illuminance：通常所说的勒克司度，表示被摄主体表面单位面积上受到的光通量；光学 测角计 optical goniometer核 同质异能素 nuclear isomer：质量数和原子序数相同，在可测量的时间内具有不同能量和放射性的两个或多个核素；对任何一种同位素而言，他可以具有不同的能量状态；根据量子力学理论，这些能量状态都是量子化的，最低的能量状态称为基态；而其他的能量状态称为激发态；当这个同位素处于某个激发
6、态时，按照自然规律，它迟早要回到基态去；但是，某些激发态很特殊，同位素可以在该状态下维持很长时间之后才回到基态去，这样的长寿命态称为同质异能态；从字面上理解即为，相同质子数不同的能量的状态；但“质”其实是指“同位素”；即相同的核内质子数以及中子数，但不同的能量的状态；核同质异能素是第四代核武器关键能源之一，稳定的核同质异能素中含有最高激发能的为铪-178；高能炸药能量级别为1KJ/g，而核同质异能素大约是1GJ/g，比高能炸药的能量大一百万倍，其核裂变反应能量更大，达到80GJ/g ；目前一些研究所正在系统研究核同质异能素的性质和释放能量的方法，例如美国和发过的有关研究所根据美国原战略防御计划
7、局和北约签订的合同所进行的研究：通过重离子碰撞或惯性约束聚变中微爆炸产生的中子脉冲进行核合成，可得到核同质异能素；像金属氢一样，核同质异能素克作为“常规武器”，也可以作为“干净”氢弹的扳机；化学 平衡常量 chemical equilibrium constant 基 元电荷 elementary charge：基元电荷，电荷的天然单位，基本物理常量之一，记为e，其值为1.6021773310（-19 ）库仑。1910 年 R.A.密立根通过油滴实验精确测定，并认证其 基元性。电子的电荷为1个基元电荷，质子的电荷为+1个基元电荷，已发现的全部带电亚原子粒子的电荷都等于基元电荷的整数倍值激光 散
8、斑 speckle：1730年牛顿已经注意到 “恒星闪烁“而行星不闪烁，光源发出的光被随机介质散射在空间形成的一种斑纹 。1960年世界出现了激光器，高度相干性的激光照在粗糙表面很容易看到这种图样，散斑携带大量有用信息。散斑在工程技术方面等各方面有广泛的应用。散斑的理论是统计光学的一部分，与光的相干理论在很多地方相似和相通；电磁波或粒子束经受介质的无规散射后，都会形成一种无规分布的散射场，可见光形成的散斑光源 完全相干光，部分相干光和非相干光散射体 强散射屏和弱散射屏吉布斯相律 Gibbs phase rule : 他在热力学平衡与稳定性方面做了大量的研究工作并取得丰硕的成果,于1873-18
9、78年间连续发表了3篇热力学论文, 奠定了热力学理论体系的基础.其中第三篇论文论多相物质的平衡是其最重要的成果.在这篇文章中 ,吉布斯提出了许多重要的热力学概念 ,至今仍被广泛使用.他完成了相律的推导.作为物理化学的重要基石之一 ,相律解决了化学反应系统平衡方面的众多问题 .他还提出了作为化学反应平衡判据的吉布斯自由能.吉布斯对于科学发展的另一大贡献集中于统计力学方面, 他于1902年出版了 一书.在书中, 他提出了系综理论,导出了相密度守恒原理,实现了统计物理学从分子运动论到统计力学的重大飞跃. 他被誉为富兰克林以后美国最伟大的科学家,是世界科学史上的重要人物之一可 变形体 deformab
10、le body 克劳修斯-克拉珀龙方程 Clausius- Clapeyron equation ：19世纪，克拉伯龙和克劳修斯分别用热力学理论推导出了纯水面和饱和水汽压随温度升高而增大的数学表达式；气温的变化，对蒸发和凝结有重要影响。温度升高时，饱和水汽压变大，使原来饱和的空气变得不饱和，重新出现蒸发；相反，降低饱和空气的温度，饱和水汽压则减小，空气达到过饱和，多余的水汽就会凝结出来；对于饱和空气降低同样的温度，高温时凝结出的水汽量比低温时多，所以暖季饱和空气中形成的云雾含水量要大些量子 态 quantum state：电子做稳恒的运动，具有完全确定的能量。这种稳恒的运动状态称为量子态；量子
11、态是由一组量子数表征，这组量子数的数目等于粒子的自由度数；环形量子和球星量子之争；量子传输；量子通信应用；隐形传输距离；量子计算机；麦克斯韦-玻耳兹曼分布 Maxwell-Boltzmann distribution ：麦克斯韦-玻尔兹曼分布是一个概率分布，在物理学和化学中有应用。最常见的应用是统计力学的领域。任何（宏观）物理系统的温度都是组成该系统的分子和原子的运动的结果。这些粒子有一个不同速度的范围，而任何单个粒子的速度都因与其它粒子的碰撞而不断变化。然而，对于大量粒子来说，处于一个特定的速度范围的粒子所占的比例却几乎不变，如果系统处于或接近处于平衡。麦克斯韦-玻尔兹曼分布具体说明了这个比
12、例，对于任何速度范围，作为系统的温度的函数。它以詹姆斯克拉克 麦克斯韦和路德维希玻尔兹曼命名麦克斯韦-玻耳兹曼统计法 Maxwell-Boltzmann statistics 普适 气体常量 universal gas constant 气 泡室 bubble chamber：气泡室（bubble chamber）是探测高能带电粒子径迹的一种有效的仪器，它曾在 50年代以后一度成了高能物理实验的最风行的探测设备，为高能物理学创造了许多重大发现的机会。它是1952年美国人D.A.格拉泽发明的。它曾给高能物理实验带来许多重大的发现，如新粒子、共振态、弱中性流等等；气泡室是由一密闭容器组成，容器中盛
13、有工作液体，液体在特定的温度和压力下进行绝热膨胀，由于在一定的时间间隔内（例如50ms）处于过热状态，液体不会马上沸腾，这时如果有高速带电粒子通过液体，在带电粒子所经轨迹上不断与液体原子发生碰撞而产生低能电子，因而形成离子对，这些离子在复合时会引起局部发热，从而以这些离子为核心形成胚胎气泡，经过很短的时间后，胚胎气泡逐渐长大，就沿粒子所经路径留下痕迹。如果这时对其进行拍照，就可以把一连串的气泡拍摄下来，从而得到记录有高能带电粒子轨迹的底片。照相结束后，在液体沸腾之前，立即压缩工作液体，气泡随之消失，整个系统就很快回到初始状态，准备作下一次探测。工作液可用液氢或液氘，需在甚低温下工作，也可用液态
14、碳氢有机物，如丙烷、乙醚等，可在常温下工作。大型气泡室容积可达20立方米；气泡室的原理和膨胀云室有些类似，可以看成是膨胀云室的逆过程，但却更为简便快捷。它兼有云室和乳胶的优点。它和云室都可以按人们的意志在特定的时间间隔里靠特定的方法，以带电粒子为核心使气体凝结为液体，或者使液体蒸发形成气泡，从而留下粒子的径迹。它和乳胶相同的地方在于工作物质本身即可当作靶子。气泡室的优点更多，它的空间和时间分辨率高，工作循环周期短，本底干净、径迹清晰，可反复操作。但也有不足之处，那就是扫描和测量时间还嫌太长，体积有限，而且甚为昂贵，不适应现代粒子能量越来越高、作用截面越来越小的要求热 对流 heat conve
15、ction 热对流是指热量通过流动介质，由空间的一处传播到另一处的现象。火场中通风孔洞面积愈大，热对流的速度愈快；通风孔洞所处位置愈高，热对流速度愈快。热对流是热传播的重要方式，是影响初期火灾发展的最主要因素热力学过程 thermodynamic process 在环境作用下，系统从一个平衡态变化到另一个平衡态的过程，简称热力过程热力学力 thermodynamic force 热力学流 thermodynamic flux 热力学循环 thermodynamic cycle 热力学系统经过任意的一系列状态变化，最后又回到初始状态的全部过程，又称循环过程，例如热机工作时，其中的工作物质（如蒸汽
16、机中的蒸汽）即通过一系列的状态变化，把从高温热源吸取能量的一部分转变为机械功，将一部分废热排放到低温热源，而工作物质本身又回复到原来的状态。由于热机要不断地工作，其中的工作物质就必须周而复始地进行这种循环过程，以不断地从热源吸取热量并对外作工事件 间隔 interval of events 微观粒子全同性原理 identity principle of microparticles 物 态参量 state parameter, state property 相 互作用 interaction 当一部分物质对另一部分物质发生作用（直接接触或通过场）时，必然要受到另一部分物质对它的反作用。自然界中
17、物质之间的相互作用可归纳为：强相互作用、弱相互作用、电磁相互作用、万有引力相互作用；相 互作用能 interaction energy 旋光 糖量计 saccharimeter 指 北极 north pole, N pole 指 南极 south pole, S pole主 光轴 principal optical axis 光束（光柱）的中心线，或光学系统的对称轴。光束绕此轴转动，不应有任何光学特性的变化。但是，当光线从某个特殊的方向通过非均质体宝石时，不发生双折射现象。这个特殊方向就是宝石的光轴。光轴可广泛应用于航天、航空光学系统转动 瞬心 instantaneous centre of
18、rotation 转动 瞬轴 instantaneous axis of rotation 定点转动时，角速度矢量虽然通过定点O，但它在空间的取向却随时间而改变，故称这种转动轴为转动瞬轴。（这一瞬间，转动瞬轴上各点速度为零）它在空间（指惯性空间）描绘一个以O为顶点的锥面叫空间极面，在刚体内所描绘的锥面则叫本体极面t 分布 students t distribution t分布曲线形态与n（确切地说与自由度v）大小有关。与标准正态分布曲线相比，自由度v越小，t 分布曲线愈平坦，曲线中间愈低，曲线双侧尾部翘得愈高；自由度v愈大，t分布曲线愈接近正态分布曲线，当自由度v=时，t分布曲线为标准正态分布
19、曲线t 检验 students t test t检验，主要用于样本含量较小，总体标准差未知的正态分布资料；俘获 K-capture 由于K 层电子离核最近，它们被核俘获的概率比其他各层轨道电子的要高，因此轨道电子俘获也常被称为K电子俘获。以+衰变的核都能产生轨道电子俘获。一般核的原子序数越高、半衰期越长、伴随核衰变的核自旋变化越大，则发生轨道电子俘获的概率越高矩阵 S-matrix S矩阵是微观粒子散射过程和反应过程的一种描述。考察微观粒子所组成的系统散射或反应过程时，需要研究的是在一定的相互作用下，系统从一定的初始状态如何随时间演化。绝热近似下，微观粒子系统从时间 t= -的初始状态跃迁到时
20、间 t=的末态过程的概率振幅就是 S矩阵的一个矩阵元，它的绝对值二次方就是该跃迁过程的概率。所以当某 S矩阵元为零时，该跃迁过程就是禁戒的。所有可能的 S矩阵元的整体构成 S矩阵近似 WKB approximation 在量子力学里，WKB 近似是一种半经典计算方法，可以用来解析薛定谔方程。乔治伽莫夫使用这方法，首先正确地解释了 衰变。WKB 近似 先将量子系统的波函数，重新打造为一个指数函数。然后，半经典展开。再假设波幅或相位的变化很慢。通过一番运算，就会得到波函数的近似解射线 X-ray X射线是波长介于紫外线和 射线 间的电磁辐射。 X射线是一种波长很短的电磁波，其波长约介于0.0110
21、0埃之间。由德国物理学家W.K.伦琴于1895 年发现，故又称伦琴射线。伦琴射线具有很高的穿透本领，能透过许多对可见光不透明的物质，如墨纸、木料等。这种肉眼看不见的射线可以使很多固体材料发生可见的荧光，使照相底片感光以及空气电离等效应，波长越短的X射线能量越大，叫做硬X射线，波长长的X射线能量较低，称为软X射线。波长小于0.1埃的称超硬X射线，在0.11 埃范围内的称硬X射线，1100埃范围内的称软X射线；X射线又很快导致了一项新发现- 放射性的发现；X射线-1985年、放射线-1896年、电子-1897年，是19世纪末20世纪初物理学的三大发现，这一发现标志着现代物理学的产生；产生X 射线的
22、最简单方法是用加速后的电子撞击金属靶。撞击过程中，电子突然减速，其损失的动能（其中的1%）会以光子形式放出，形成X光光谱的连续部分，称之为制动辐射。通过加大加速电压，电子携带的能量增大，则有可能将金属原子的内层电子撞出。于是内层形成空穴，外层电子跃迁回内层填补空穴，同时放出波长在0.1纳米左右的光子。由于外层电子跃迁放出的能量是量子化的，所以放出的光子的波长也集中在某些部分，形成了X光谱中的特征线，此称为特性辐射；空间 -space 粒子 -particle 也称甲种粒子；阿尔法粒子是某些放射性物质衰变时放射出来的氦原子核，由两个中子和两个质子构成，质量为氢原子的4倍，速度每秒可达两万公里，带
23、正电荷。穿透力不大，能伤害动物的皮肤，不过人类如果吸入或进食具有粒子放射性的物质，比如吸入了辐射烟雨，就能直接破坏内脏细胞，它的穿透力虽然弱，但由于它的电离能力很强，对生物所造成的危害并不亚于其他辐射。通常写作粒子。（阿尔法，希腊字母的音译）； 粒子 1 是带正电的高能粒子（He原子核），它在穿过介质后迅速失去能量。它们通常由一些重原子（例如铀，镭）或一些人造核素衰变时产生。粒子在介质中运行，迅速失去能量，不能穿透很远。但是，在穿入组织（即使是不能深入）也能引起组织的损伤。粒子通常被人体外层坏死肌肤完全吸收，粒子释放出的放射性同位素在人体外部不构成危险。然而，它们一旦被吸入或注入，那将是十分危
24、险。粒子能被一张薄纸阻挡。粒子就是氦原子核，电子全部剥离，也就是He2+，相对原子质量为4，速度为光速的1/10。 粒子就是电子，也就是e-，质量非常小，速度可达光速9/10。 粒子就是光子，即电磁波，静止质量极限小，速度为光速； 穿透力：粒子粒子粒子；从碳12 原子核的 粒子结构观点出发，应用碳 12原子核内粒子的形状因子和跃迁形状因子，在Glauber散射理论框架下，计算了共振区内能量为T=150，180 MeV,-12C的2+(4.43 MeV)和3-(9.64 MeV)非弹性散射微分截面. 理论结果与实验较好地符合。射线 -ray 射线亦称 粒子束，高速运动的氦原子核。粒子由2个质子和
25、2个中子组成。它的静止质量为6.6410-27千克，带电量为3.2010-19库。 物理学中用He表示 粒子或氦核。卢瑟福首先发现天然放射性是几种不同的射线。他把带正电的射线命名为 射线；带负电的射线命名为射线。在以后的一系列实验中卢瑟福等人证实 粒子即是氦原子核衰变 -decay 衰变是原子核自发放射粒子的核衰变过程。粒子是电荷数为2、质量数为4的氦核He。1896年A.-H.贝可勒尔发现放射性后，人们花了很大力量研究衰变。E. 卢瑟福和他的学生经过整整10年的努力，终于在1908年直接证明了粒子就是氦 原子核 He-4。衰变中放出的能量称为 衰变能。衰变能可以通过衰变前后的原子核的静止质量
26、之差计算而得到。射线 -ray 射线：高速运动的电子流0/-1e，贯穿能力很强，电离作用弱，本来物理世界里没有左右之分的，但射线却有左右之分。 贝塔粒子即粒子，是指当放射性物质发生 衰变，所释出的高能量电子，其速度可达至光速的99% 。 在衰变过程当中，放射性原子核通过发射电子和中微子转变为另一种核，产物中的电子就被称为粒子。在正 衰变中，原子核内一个质子转变为一个中子，同时释放一个正电子，在“负衰变”中，原子核内一个中子转变为一个质子，同时释放一个电子，即粒子。衰变 -decay 原子核自发地放射出 粒子或俘获一个轨道电子而发生的转变。放出电子的衰变过程称为-衰变；放出正电子的衰变过程称为+
27、衰变；原子核从核外电子壳层 中俘获一个轨道电子的衰变过程称为轨道电子俘获，俘获K层电子叫K俘获，俘获L层的叫L俘获，其余类推。通常，K俘获的几率量大。在 衰变中，原子核的质量数不变，只是电荷数改变了一个单位矩阵 -matrix 狄拉克方程射线 -ray ，又称粒子流，是原子核能级跃迁 蜕变时释放出的射线，是波长短于 0.2埃的电磁波。射线有很强的穿透力，工业中可用来探伤或流水线的自动控制。 射线对细胞有杀伤力，医疗上用来治疗肿瘤。 衰变 -decay 伽玛衰变衰变是放射性元素衰变的一种形式。反应时放出伽玛射线是电磁波的一种，不是粒子。由于此衰变不涉及质量或电荷变化，故此并没有特别重要的化学反应
28、式相变 -transition 空间 -space 分布 chi square distribution 检验 chi square test 阿贝不变量 Abbe invariant 阿贝成象原理 Abbe principle of image formation 阿贝成像原理: 物是一系列不同空间频率的集合.入射光经物平面发生夫琅和费衍射, 在透镜焦面( 频谱面)上形成一系列衍射光斑,各衍射光斑发出的球面次波在像面上相干叠加 ,形成像；是 1873年由E.阿贝在显微镜成像中提出来的。在相干照明下，被物体衍射的相干光，只有当它被显微镜物镜收集时,才能对成像有贡献。换句话说,像平面上光场分布和
29、像的分辨率由物镜收集多少衍射光来决定。最简单情况是考虑一个振幅透过率周期变化的物体光栅。讨论光栅在相干平面波照明下的成像问题。相干平面波被光栅衍射后，各衍射级次平面波有各自传播方向，在物镜后焦面上产生光栅的夫琅和费衍射图样，即物镜起了变换透镜作用，后焦面就是频谱面。根据惠更斯菲涅耳原理，在焦面上的这些衍射图样可以看成许多相干次波源，每个次波源的强度正比于该点的振幅。因此在像平面 i上成像过程可以看成从这些次波源发出的光波互相干涉的结果，即所谓成像的两次衍射过程。要得到一个逼真的像，所有衍射光都必须参与成像过程，事实上由于物镜的孔径有限，高衍射级次光波（相当于物的高空间频率分量）不能被收集进物镜
30、，因而在物镜后焦面上的空间频谱中也缺少了高频分量，这些损失了的高频分量会使像的细节失真。以光栅为例,零级衍射沿光轴传播, 其他衍射级次在零级两侧以各自方向传播，假若物镜只收集零级衍射波，则像平面是均匀照明，原光栅物体的周期结构消失；假若收集了零级和两个正负一级衍射光波，这时像有与物相同的周期结构，但强度分布被拉平；假若只收集正负二级衍射光波，这时像的细节有很大失真，出现完全虚假的二倍周期结构的像阿贝折射计 Abbe refractometer 阿贝折射仪是能测定透明、半透明液体或固体的折射率nD和平均色散nFnC的仪器（其中以测透明液体为主），如仪器上接恒温器，则可测定温度为0 70内的折射率
31、nD。 折射率和平均色散是物质的重要光学常数之一，能借以了解物质的光学性能、纯度、及色散大小等。阿贝正弦条件 Abbe sine condition 阿伏伽德罗常量 Avogadro constant 阿伏加德罗常量（Avogadro constant），旧称阿伏伽德罗常数，为热学常量 1 ，符号 NA。它的数值为：6.022 141 29 0.000 000 271023（2010年CODATA数据） 2 ，一般计算时取6.0210 23或6.02210 23。它的正式的定义是0.012千克 碳12中包含的碳12的原子的数量。历史上，将 12C选为参考物质是因为它的原子量可以测量的相当精确。
32、阿伏伽德罗常量因意大利化学家 阿莫迪欧阿伏伽德罗（Amedeo Avogadro，17761856）得名。现在此常量与物质的量紧密相关，摩尔作为物质的量的国际单位制基本单位，被定义为所含的基本单元数为阿伏伽德罗常量( NA)。其中基本单元可以是任何一种物质（如分子、原子或离子）阿伏伽德罗定律 Avogadro law 阿基米德原理 Archimedes principle 阿基米德定律，又称阿基米德原理 （Archimedes principle），是 物理学中力学的一条基本 原理：浸没于静止流体中的 物体受到一个竖直向上的力（浮力），大小等于该物体所排开的流体的重量，作用点为所排开流体的形心
33、。是流体力学的一个重要原理，由阿基米德提出。此结论适用于部分浸于液体的物体（浮体），处于流体静力学平衡的浮体所受的浮力等于其自身的重量。可利用流体静力学理论，通过计算物体所受的流体压力的合力严格地证明该原理。 1 阿特伍德机 Atwood machine 阿特伍德机（ Atwood machine，又译作阿特午德机或阿特午机），是由英国牧师、数学家兼物理学家的乔治阿特伍德(George Atwood,1746-1807)在1784年发表的关于物体的直线运动和转动一文中提出的，用于测量加速度及验证运动定律的机械。此机械现在经常出现于学校教学中，用来解释物理学的原理，尤其是力学；其基本结构为在跨过
34、定滑轮的轻绳两端悬挂两个质量相等的物块，当在一物块上附加另一小物块时，该物块即由静止开始加速滑落，经一段距离后附加物块自动脱离，系统匀速运动，测得此运动速度即可求的重力加速度。一个理想的阿特伍德机包含两个物体质量 m1和 m2，及由无重量、无弹性的绳子连结并包覆理想且无重量的滑轮。 当m1=m2，机器处于力平衡的状态。当m2m1，两物体皆受到相同的等加速度艾里斑 Airy disk 由于光的波动性，光通过小孔会发生衍射，明暗相间的条纹衍射图样，条纹间距随小孔尺寸的减少而变大。大约有84%的光能量集中在中央亮斑，其余16%的光能量分布在各级明环上。衍射图样的中心区域有最大的亮斑，称为爱里斑。爱里
35、斑的角度与波长()及小孔的直径(d)满足关系：sin=1.22/d，即第一暗环的 衍射方向角（即从中央亮斑的中心到第一暗环对透镜光心的张角）爱因斯坦-斯莫卢霍夫斯基理论 Einstein-Smoluchowski theory 爱因斯坦场方程 Einstein field equation 爱因斯坦场方程是一个二阶张量方程，R_uv为里契张量表示了空间的弯曲状况。T_uv为能量- 动量张量，表示了物质分布和运动状况。爱因斯坦等效原理 Einstein equivalence principle 等效原理是广义相对论的第一个基本原理，也是整个广义相对论的核心。其基本含义是指重力场与以适当加速度运
36、动的参考系是等价的。爱因斯坦于1911年注意到这一规律，1915年正式以原理的形式提出爱因斯坦关系 Einstein relation 爱因斯坦求和约定 Einstein summation convention 爱因斯坦同步 Einstein synchronization 爱因斯坦系数 Einstein coefficient 安 培 匝数 ampere-turns 一个线圈的导线根数不一定就是匝数，只有并绕根数等于1时，一个线圈的导线根数才等于线圈的匝数。有如下关系： 一个线圈的导线根数一并绕根数匝数电机定子每槽中的导线数目是指在单层绕组中，每槽导线数等于匝数；在双层绕组中，每槽导线数是
37、瓜数的两倍即2x匝数；安培分子电流假说 Ampere hypothesis 安培认为在原子、分子等物质微粒的内部，存在着一种环形电流分子电流，使每个微粒成为微小的磁体，分子的两侧相当于两个磁极.通常情况下磁体分子的分子电流取向是杂乱无章的，它们产生的磁场互相抵消，对外不显磁性。当外界磁场作用后，分子电流的取向大致相同，分子间相邻的电流作用抵消，而表面部分未抵消，它们的效果显示出宏观磁性。安培的分子电流假说在当时物质结构的知识甚少的情况下无法证实，它带有相当大的臆测成分；在今天已经了解到物质由分子组成，而分子由原子组成，原子中有绕核运动的电子，安培的分子电流假说有了实在的内容，已成为认识物质磁性
38、的重要依据。磁场强度和磁感应强度均为表征磁场性质（即磁场强弱和方向）的两个物理量。由于磁场是电流或者说运动电荷引起的，而磁介质（除超导体以外不存在磁绝缘的概念，故一切物质均为磁介质）在磁场中发生的磁化对源磁场也有影响（场的迭加原理）。因此，磁场的强弱可以有两种表示方法：在充满均匀磁介质的情况下，若包括介质因磁化而产生的磁场在内时，用磁感应强度B表示，其单位为特斯拉T，是一个基本物理量；单独由电流或者运动电荷所引起的磁场（不包括介质磁化而产生的磁场时）则用磁场强度H表示，其单位为A/m ，是一个辅助物理量。具体的， B决定了运动电荷所受到的洛仑兹力，因而，B的概念叫H更形象一些。在工程中，B也被
39、称作磁通密度（单位Wb/m2）。在各向同性的磁介质中，B与H 的比值即介质的绝对磁导率,单位为亨/米(H/m)安培定律 Ampere law 安培定则，也叫右手螺旋定则，是表示电流 和电流激发磁场的磁感线方向间关系的定则。通电直导线中的安培定则（安培定则一）：用右手握住通电直导线，让大拇指指向电流的方向，那么四指的指向就是磁感线的环绕方向；通电螺线管中的安培定则（安培定则二）：用右手握住通电螺线管，使四指弯曲与电流方向一致，那么大拇指所指的那一端是通电螺线管的N极安培环路定理 Ampere circuital theorem 在稳恒磁场中，磁场强度H沿任何闭合路径的线积分，等于这闭合路径所包围
40、的各个电流之代数和。这个结论称为安培环路定理（Ampere circuital theorem）。安培环路定理可以由毕奥萨伐尔定律导出。它反映了稳恒磁场的磁感应线和载流导线相互套连的性质安培计 ammeter 安培力 Ampere force：安培力（Amperes force）是通电 导线 在磁场中受到的 作用力。由法国物理学家A 安培首先通过实验确定。可表述为：以电流强度为 I的长度为 L的直导线，置于磁感应强度为 B的均匀外磁场中，则导线受到的安培力的大小为 f=IBLsin，式中 为导线中的电流方向与 B方向之间的夹角， f、 L、 I及 B的单位分别为N 、m 、A及T。安培力的方向
41、垂直于由通电导线和磁场方向所确定的平面，且 I、 B与 F三者的方向间由左手定则判定。任意形状导线在均匀磁场中受到的安培力，可看作无限多直线电流元 IL在磁场中受到的安培力的矢量和 。在狭义相对论中，安培力与带电粒子的洛伦兹力之间有一定的联系。安培天平 Ampere balance 昂萨格倒易关系 Onsager reciprocal relation 描述不可逆热力学过程的线性唯象定律中各系数间的倒易关系。它是粒子微观运动方程的时间反演不变性在宏观尺度上的反映。这个关系是1931年由L.昂萨格建立，后经H.B.G.卡西米尔发展，扩充了它的适用范围凹面光栅 concave grating：又称
42、罗兰光栅，它的作用是使光即衍射又聚焦。因而凹面光栅摄谱仪只需光栅、狭缝及感光板三部分；它可减少吸收现象，只存在光栅面一次反射的光损失，且无色差；可用于远紫外光谱及远红外光谱区域；凹面镜 concave mirror 凹面镜 concave mirror 凹面的抛物面镜，平行光照于其上时，通过其反射而聚在镜面前的焦点上，反射面为凹面，焦点在镜前，当光源在焦点上，所发出的光反射后形成平行光束，也叫凹镜，会聚镜凹透镜 concave lens 凹透镜亦称为负球透镜，镜片的中间薄，边缘厚，呈凹形，所以又叫凹透镜。凹透镜对光有发散作用。近视眼镜是凹透镜。凹透镜分为双凹，平凹，凹凸（注意：凸凹透镜是凹度大于凸度，凹凸透镜是凸度大于凹度的！）等形式奥温电桥 Owen bridge 巴比涅补偿器 Babinet compensator 巴耳末系 Balmer series 巴耳末系是指氢原子从n=3 、4、5、6能级跃迁到m=2能级时发出的光子光谱线系，因瑞士数学教师巴耳末(J. J. Balmer) 于1885年总结出其波长通项公式（巴耳末公式）而得名。白光 white light
