1、 .WORD.格式. .专业资料.整理分享. 共 138 页电磁场与电磁波（第四版）课后答案第一章习题解答1.1 给定三个矢量 A、 B和 C如下：23xyze45xz求：（1） Aa；（2） ；（3） :；（4） AB；（5） 在 上的分量；（6） C；（7） ()B:和 ()；（8） ()C和 ()。解 （1） 2212341413xyzA xyzeee（2） ()()xyzyz65xyz（3） B:e:11（4）由 cosAB147238，得 1cosAB1()5.238（5） 在 上的分量 BcosAB17:（6） AC12350xyze4130xyzee（7）由于 B2xyz852x
2、yzeA1304xyze104xyze所以 ()C:(2)xyz:(852)Bexz（8） ()A10452xyz05xyzee.WORD.格式. .专业资料.整理分享. ()ABC123850xyze41xyzee1.2 三角形的三个顶点为 1(,)P、 2(,3)和 (6,25)P。（1）判断 123P是否为一直角三角形；（2）求三角形的面积。解 （1）三个顶点 (0,)、 2(4,)和 3(,)的位置矢量分别为1yzre， 2xyzre， 625xyzre则 21zR， 23 8Re，31367xy由此可见 2(4)(8)0xzxyzee:故 123P为一直角三角形。（2）三角形的面积
3、1231231769.13SRR1.3 求 (,14)点到 (,)P点的距离矢量 及 的方向。解 3Pxyzre， xyzre，则 5P且 R与 、 、 轴的夹角分别为 11cos()cos()32.1xPxeR:0.475yyP11cos()cos()9.3zz eR:1.4 给定两矢量 23xyzAe和 56xyzBe，求它们之间的夹角和 A在 B上的分量。解 与 之间的夹角为 113cos()cos()1297BA:在 上的分量为 3.57BA:1.5 给定两矢量 24xyze和 64xyze，求 AB在xyzCe上的分量。解 AB23461xyze3210xyzee.WORD.格式.
4、.专业资料.整理分享. 所以 AB在 C上的分量为 ()CAB()2514.3:1.6 证明：如果 :和 ，则 BC；解 由 ，则有 ()A，即()():由于 :，于是得到 (故 1.7 如果给定一未知矢量与一已知矢量的标量积和矢量积，那么便可以确定该未知矢量。设 A为一已知矢量， pX:而 PA， p和 P已知，试求 X。解 由 P，有 ()()()()XX:故得 p:1.8 在圆柱坐标中，一点的位置由2(4,3)定出，求该点在：（1）直角坐标中的坐标；（2）球坐标中的坐标。解 （1）在直角坐标系中 cos()x、 4sin(23)y、3z故该点的直角坐标为 (2,3)。（2）在球坐标系中
5、2435r、 1ta()5.、10故该点的球坐标为 (5,.10)1.9 用球坐标表示的场 25rEe，（1）求在直角坐标中点 (3,4)处的 和 xE；（2）求在直角坐标中点 处 与矢量 2yzBe构成的夹角。解 （1）在直角坐标中点 (,5)处， 22(3)4(5)0r，故21rEecos205xrx:（2）在直角坐标中点 (3,4)处， 34xyze，所以2510xyzrE故 E与 B构成的夹角为 19(02)cos()cos153.6BE:.WORD.格式. .专业资料.整理分享. 1.10 球坐标中两个点 1(,)r和 2(,)r定出两个位置矢量 1R和 2。证明 1R和 2间夹角的
6、余弦为 121212coscsinsco(解 由 1insxyzrrreee22222i得到 1cosR:121212incosisinsisncos1 12(c)i)oc1.11 一球面 S的半径为 5，球心在原点上，计算： (3si)drSe:的值。解 (3sin)d(3sin)dr rrSSSee:2220sin5i751.12 在由 5、 z和 4围成的圆柱形区域，对矢量2rzA验证散度定理。解 在圆柱坐标系中 21()()32rzrA:所以 42500d3d10z又 2()()rzrzSSSSAeee:4522005d4d120r故有 d1:SA:1.13 求（ 1）矢量 2223x
7、yzxyee的散度；（2）求 A:对中心在原点的一个单位立方体的积分；（3）求 对此立方体表面的积分，验证散度定理。解 （1）222322()(4)7zxyxzxyA:（2） 对中心在原点的一个单位立方体的积分为 12221d(7)d24xzz（3） 对此立方体表面的积分 121222()d()SyzyzA:.WORD.格式. .专业资料.整理分享. 12122 2()d()dxzxz12 12232314424yyxy故有 dA:dS:1.14 计算矢量 r对一个球心在原点、半径为 a的球表面的积分，并求r:对球体积的积分。解 2230ddsin4rSSe:又在球坐标系中，21()3r，所以
8、 30dsind4ara:1.15 求矢量 2xyzAee沿 xy平面上的一个边长为 2的正方形回路的线积分，此正方形的两边分别与 轴和 轴相重合。再求 A对此回路所包围的曲面积分，验证斯托克斯定理。解 22220000ddd8Cxyl:又 22xyzxzyeAe所以 0d()d8xzzS xy:故有 8CAlS1.16 求矢量 2xye沿圆周 22xya的线积分，再计算 A对此圆面积的积分。解 2ddCl: 42420(cosincosin)da ()yxzzSSASee:2420diayrr1.17 证明：（1） 3R；（2） R；（3） ()AR:。其中xyzRe， 为一常矢量。解 （1
9、）xyz:.WORD.格式. .专业资料.整理分享. （2） xyzeR0（3）设 xyzAee，则 xyzAR:，故()()()xyzxyzA e:zxzexyze1.18 一径向矢量场 ()rfF表示，如果 0F:，那么函数 ()fr会有什么特点呢？ 解 在圆柱坐标系中，由 1d()rf:可得到 ()Cfr为任意常数。在球坐标系中，由 21d()0rfF:可得到 2()fr1.19 给定矢量函数 xyEe，试求从点 1(2,)P到点 2(8,1)的线积分 dEl:：（1）沿抛物线 2；（2）沿连接该两点的直线。这个 E是保守场吗？ 解 （1） dxyCl dCxy221()2164（2）连
10、接点 (,P到点 8,直线方程为2xy即 0xy故 21dd(64)()dxyCEyl: 21(4)d1y由此可见积分与路径无关，故是保守场。1.20 求标量函数 2z的梯度及 在一个指定方向的方向导数，此方向由单位矢量345500xyzee定出；求 (2,31)点的方向导数值。 解 2 2()xyzxxye2zze.WORD.格式. .专业资料.整理分享. 故沿方向345500lxyzee的方向导数为265lxyl:点 (2,31)处沿 e的方向导数值为 1015l1.21 试采用与推导直角坐标中yxzA:相似的方法推导圆柱坐标下的公式 1()zrA:。解 在圆柱坐标中，取小体积元如题 1.
11、21 图所示。矢量场 A沿 re方向穿出该六面体的表面的通量为 ()ddz zrr rArA (),(,)rrzz()()1r rz同理 ddrz rzAAr(,)(,)rzrz Azrddrzz zrr(,)(,)zzAAzzAr因此，矢量场 穿出该六面体的表面的通量为 ()1rzrz A 故得到圆柱坐标下的散度表达式 0()1limrzA1.22 方程22xyzuabc给出一椭球族。求椭球表面上任意点的单位法向矢量。解 由于 22xyzuabceerzoxyz题 1.21 图.WORD.格式. .专业资料.整理分享. 22()()xyzuabc故椭球表面上任意点的单位法向矢量为 2222(
12、)()(xyzxyzc nee1.23 现有三个矢量 A、 B、 C为sincoscosinre22zzzre(3)xyxe（1）哪些矢量可以由一个标量函数的梯度表示？哪些矢量可以由一个矢量函数的旋度表示？（2）求出这些矢量的源分布。解（1）在球坐标系中 211()(sin)isir AAr:2 1sncoco)(sin)i sirr s2i 0inrr2in1sinsirrAAee2 sin1 0sincoscosisrrrr reee故矢量 A既可以由一个标量函数的梯度表示，也可以由一个矢量函数的旋度表示；在圆柱坐标系中 1()zrBB=:221sin(cos)(sin)zrzinrr22
13、110sincosinzr zrzBzr eee.WORD.格式. .专业资料.整理分享. 故矢量 B可以由一个标量函数的梯度表示；直角在坐标系中 yxzC=:22(3)()()0xz22(6)3xyzyeeC故矢量 可以由一个矢量函数的旋度表示。（2）这些矢量的源分布为0A:， ；2sinrB=， 0B；C， (26)zxye1.24 利用直角坐标，证明 ffA:解 在直角坐标中 ()()yxzxyzffff AA: (x yzf ff fA()()()xyzAff:1.25 证明 HH:解 根据 算子的微分运算性质，有 ()()()A:式中 A表示只对矢量 作微分运算， H表示只对矢量 作
14、微分运算。由 ()abcb:，可得()()()AA:同理 HH:故有 1.26 利用直角坐标，证明 ()ffGG解 在直角坐标中 )()y yx xz zxffGeeef()(zyyxzzyxfffff所以.WORD.格式. .专业资料.整理分享. ffG()()yzxzyGffyzexxzGffx()()yzyxye)yzxff(xzfGfze()yxzfe()f1.27 利用散度定理及斯托克斯定理可以在更普遍的意义下证明()0u及 ()0A:，试证明之。解 （1）对于任意闭合曲线 C为边界的任意曲面 S，由斯托克斯定理有dd0S Cuull:由于曲面 是任意的，故有 ()0（2）对于任意闭合曲面 为边界的体积 ，由散度定理有 12()d()d()d()dSSSAA:其中 1S和 2如题 1.27 图所示。由斯托克斯定理，有11()SCl， 22()SCl由题 1.27 图可知 C和 2是方向相反的同一回路，则有 12d:所以得到 1222()dd0CCAlAllAl:由于体积 是任意的，故有 ()01n1C2SS2n题 1.27 图
