1、液态QGP的相互作用势与径向分布函数,报告人： 刘 绘 暨南大学 物理系,2008.4 南京,刘绘 暨南大学 物理系,2,工作背景,STAR collaboration, PRL 89 (2002) 132301,：理论上有何证据？短程有序结构径向分布函数,理想流体：低粘滞，大的关联长度/强度,相对论重离子碰撞实验与格点QCD,Lattice result, hep-lat/0011006v1,液态,2008.4 南京,刘绘 暨南大学 物理系,3,径向分布函数,玻恩近似下的粒子间的静态势,静态势的行为取决于被积函数分母的解析性质，即极化张量的具体形式。,径向分布函数（radial distri
2、bution function，RDF）：相距 r 同时发现两个粒子的几率。,这里的势能是计入多体影响后的相互作用,重求和！,2008.4 南京,刘绘 暨南大学 物理系,4,典型物态的RDF,固态：长程有序,气态：完全无序,液态：短程有序,?,2008.4 南京,刘绘 暨南大学 物理系,5,势的一般形式,静态势的一般形式如果在复平面内存在极点（qi , qr）振荡势的一般形式,qi 0 , qr0 Debye 屏蔽势；qiqr0 库仑势qi, qr0 振荡衰减势,2008.4 南京,刘绘 暨南大学 物理系,6,色散关系,色散关系的定义由介电函数的零点 定义的频率动量关系,不同物理条件下色散关系
3、的特点硬热圈（极高温），qr0 Debye屏蔽真空（零温）， qr qi0 自由粒子单圈色散关系的临界截止点,2008.4 南京,刘绘 暨南大学 物理系,7,QCD,QCD的极化方式,2008.4 南京,刘绘 暨南大学 物理系,8,QCD的径向分布函数,相互作用势,RDF,用数值计算方法可找到介电函数非平庸的零点，即围道积分的极点。相互作用势和RDF具有明显的衰减振荡行为：液态的标志性特征！,2008.4 南京,刘绘 暨南大学 物理系,9,色荷振荡,代表点粒子周围的色荷分布 泊松方程,屏蔽色荷也具有振荡特征！,2008.4 南京,刘绘 暨南大学 物理系,10,sQGP中的束缚态,幺正极限！,低
4、粘滞，强动力学耦合，大散射截面,Shuryak, etal.,2008.4 南京,刘绘 暨南大学 物理系,11,束缚态的描述,实现束缚态图像的一种理论模型QCD+sQCD：规范场与费米子耦合规范场与标量束缚态的耦合,束缚态不是点粒子，有结构单极形状因子,2008.4 南京,刘绘 暨南大学 物理系,12,束缚态效应,束缚态的存在使相互作用势和径向分布函数的峰向小距离的方向移动，且宽度变窄。有束缚态的sQGP更象液体！,相互作用势,RDF,QCD,QCD+sQCD,QCD,QCD+sQCD,2008.4 南京,刘绘 暨南大学 物理系,13,小结,指出在完全单圈重求和水平下，相互作用势具有振荡衰减的一般形式，并比较了HTL和单圈的色散关系，指出单圈水平下阻尼区的频率截止点是导致振荡的原因。利用完全单圈自能计算QGP中的静态势和径向分布函数，指出他们具有明显的振荡行为，“短程有序”，QGP具有液态特征。用QCD+sQCD模型描述有束缚态的sQGP模型的动力学。讨论了sQGP的径向分布函数，并指出有束缚态的sQGP液体行为更加明显。,
