4.6 粘性流体运动微分方程 一、粘性流体的动压强 1 理想流体 理想流体因无粘滞性，运动时不出现切应力，只有 法向应力，即动压强用类似分析流体静压强特性的 方法，便可证明任一点动压强的大小与作用面的方 位无关，是空间坐标和时间变量的函数 2 粘性流体 粘性流体的应力状态和理想流体不同，由于粘性作用，运 动时出现切应力，使任一点法向应力的大小，与作用面的 方位有关 1二、以应力表示的粘 性流体运动微分方程 dz dx dy yz yx p yy xz xy p xx zx zy p zz xy xz p xx yz yx p yy zy zx p zz x y z 以x方向为例 （牛顿第二运动定律） 脚标1作用面的外法线方向 脚标2示应力的方向 2化简后得 x方向 y方向 z 方向 9个应力，3个速度分量，共12个未知数 3个方程加上连续性方程，共4个方程 无法求解 3三、应力与变形速度的关系 v 粘性流体的应力与变形速度有关，其中法向应力与线变 形速度有关，切应力则与角变形速度有关 v 流动中某点的动压强是过该点三个相互正交平面上法向 应力的平均值，同某一平面上的法向应力有一定差值，
