ImageVerifierCode 换一换
格式:PPT , 页数:37 ,大小:1.68MB ,
资源ID:1583648      下载积分:12 文钱
快捷下载
登录下载
邮箱/手机:
温馨提示:
快捷下载时,用户名和密码都是您填写的邮箱或者手机号,方便查询和重复下载(系统自动生成)。 如填写123,账号就是123,密码也是123。
特别说明:
请自助下载,系统不会自动发送文件的哦; 如果您已付费,想二次下载,请登录后访问:我的下载记录
支付方式: 支付宝    微信支付   
验证码:   换一换

加入VIP,省得不是一点点
 

温馨提示:由于个人手机设置不同,如果发现不能下载,请复制以下地址【https://www.wenke99.com/d-1583648.html】到电脑端继续下载(重复下载不扣费)。

已注册用户请登录:
账号:
密码:
验证码:   换一换
  忘记密码?
三方登录: QQ登录   微博登录 

下载须知

1: 本站所有资源如无特殊说明,都需要本地电脑安装OFFICE2007和PDF阅读器。
2: 试题试卷类文档,如果标题没有明确说明有答案则都视为没有答案,请知晓。
3: 文件的所有权益归上传用户所有。
4. 未经权益所有人同意不得将文件中的内容挪作商业或盈利用途。
5. 本站仅提供交流平台,并不能对任何下载内容负责。
6. 下载文件中如有侵权或不适当内容,请与我们联系,我们立即纠正。
7. 本站不保证下载资源的准确性、安全性和完整性, 同时也不承担用户因使用这些下载资源对自己和他人造成任何形式的伤害或损失。

版权提示 | 免责声明

本文(工程力学-第四讲.ppt)为本站会员(gs****r)主动上传,文客久久仅提供信息存储空间,仅对用户上传内容的表现方式做保护处理,对上载内容本身不做任何修改或编辑。 若此文所含内容侵犯了您的版权或隐私,请立即通知文客久久(发送邮件至hr@wenke99.com或直接QQ联系客服),我们立即给予删除!

工程力学-第四讲.ppt

1、第 6章 拉压杆的应力变形分析与强度设计第 1节 拉伸与压缩杆件的应力与变形第 2节 拉伸与压缩杆件的强度设计第 3节 拉伸与压缩时材料的力学性能第 4节 结论与讨论下一页上一页 返回mmFP2FP1 mmFP2FP1K点F微内力A微面积第 1节 拉伸与压缩杆件的应力与变形一、应力p应力设在受力构件的 mm截面上,围绕 K点取微面积 A,并设作用在该面积上的微内力 F,当微面积趋于无穷小时,则 F与 A的比值趋于一个极限值,这个极限值称为截面上一点的 应力 。应力实际上是内力在截面上某一点处的集度,用 p表示,即K下一页上一页 返回内力是构件内部某截面上相连两部分之间的相互作用力,是该截面上连

2、续分布内力的合成结果,构件的失效或破坏,不仅与截面上的总内力有关,而且与截面上内力分布的密集程度有关。截面上内力分布的密集程度简称 集度 。mmFP2FP1 mmFP2FP1K点F微内力A微面积一、应力p应力K应力的单位为 Pa(帕), 1Pa=1N/m2。兆帕( MPa)和吉帕( GPa),其关系为 1MPa=106Pa, 1GPa=109Pa。应力 p的方向即 F的方向。通常将应力分解成垂直于截面的法向分量 和与截面平行的切向分量 。 称为 K点处的 正应力 , 称为 K点处的 切应力 。正应力切应力下一页上一页 返回二、应变相邻棱边的夹角一般也发生变化。微体相邻边所夹直角的改变量,称为

3、切应变 ,并用 表示。称为 K点沿 x轴方向的 正应变 , 也称 线应变 ,简称 应变,并用 表示。围绕构件内 K点取一微小的正六面体,设其沿 x轴方向的棱边长为 x,变形后边长为 x+u, u称为 x的线变形 。比值正应变 和切应变 是度量构件内一点变形程度的两个基本量,它们都是无量纲的量。 的单位通常使用的是 rad(弧度)。xyzx u下一页上一页 返回三、胡克定律=E ( 5-1)实验表明, 当正应力小于一定数值时,即在线弹性范围内加载时,正应力 与其相应的正应变 成正比 。 引入比例常数 E,则可得。对于确定的材料,应力与应变之间存在一定的关系。上式称为 胡克定律 。式中的比例系数

4、E称为 弹性模量 。它是材料的力学性质之一,是衡量材料抵抗弹性变形能力的一个指标,对同一材料,弹性模量 E为常数。 E的数值随材料而异,由试验测定。弹性模量 E的单位与应力的单位相同。 ux下一页上一页 返回三、胡克定律 =E ( 5-1)上式称为 剪切胡克定律 。式中的比例系数 G称为 切变模量 。它是材料的又一力学性质。对同一材料,切变模量 G为常数。 G的单位与应力的单位相同。胡克定律是工程力学中非常重要的基本原理,它揭示了力和变形的内在对应关系。在工程中通常先测量到是构件的变形及应变,再由胡克定律计算出构件的应力的大小和分布等情况。实验还表明, 当切应力 在一定范围内,切应力 与其相应

5、的切应变 成正比 。 =G ( 5-2) 下一页上一页 返回受力构件内任意一点两个相互垂直面上,切应力总是成对产生,它们的大小相等,方向同时垂直指向或者背离两截面交线,如图,且与截面上是否存在正应力无关,即= ( 5-3)四、切应力互等定理下一页上一页 返回第 2节 拉伸与压缩杆件的强度设计一、极限应力和安全储备 通过实验我们知道,一承受简单拉伸和压缩的杆件。在截面上的应力到达某一数值时就会发生断裂和过大的变形,这在工程上是不容许的。为了保证杆件的安全性,适用性,耐久性。必须控制最大的应力,使其小于等于某个容许值。实验结果表明,如果应力达到材料的强度极限,构件就会破坏或称强度失效;而到达屈服点

6、,就会产生较大的塑性变形;为了保证结构的安全和耐久,结构中的实际应力必须低于这些应力值和 s。但在结构的设计中有很多的因素是难以估计的。比如: 下一页上一页 返回( 1)在荷载方面,对处于复杂应力状态的结构,我们无法全部的进行精确的计算;( 2)在制造工艺方面,难以确保同一种材料具有完全相同的性质;( 3)在内力计算方面,土木工程力学的理论是建筑在一系列的基本假定之上的,与实际的结果很难精确的完全的一致,等等。所以,在 -图中的特性点是不能直接作为最大应力的界限值。工程中,称材料到达危险状态时的应力值为 极限应力 ,记作 0。 为了保证构件的正常使用,即各构件不发生断裂以及不产生过大的变形,就要求工作应力要小于极限应力 0。 下一页上一页 返回通过材料的力学试验 ,我们已经知道脆性材料没有屈服阶段,并且从加载到破坏变形很小,因此可用强度极限 b作为极限应力 0,即 0 =b 。 而塑性材料在其屈服阶段将产生较大的塑性变形,为了保证构件的正常使用,应取它的屈服点 s 作为材料的极限应力 0,亦即 0 =s 。 对于屈服阶段不十分明确而塑性变形又较大的材料,我们取 名义屈服应力 0.2 作为材料的极限应力 0。名义屈服应力是指材料产生 0.2的塑性变形所对应的应力值。下一页上一页 返回

Copyright © 2018-2021 Wenke99.com All rights reserved

工信部备案号浙ICP备20026746号-2  

公安局备案号:浙公网安备33038302330469号

本站为C2C交文档易平台,即用户上传的文档直接卖给下载用户,本站只是网络服务中间平台,所有原创文档下载所得归上传人所有,若您发现上传作品侵犯了您的权利,请立刻联系网站客服并提供证据,平台将在3个工作日内予以改正。