1、- 1 -一章习题解答1.1 给定三个矢量 A、 B和 C如下:23xyze45xz求:(1) Aa;(2) ;(3) A;(4) AB;( 5) 在 上的分量;(6)C;(7) ()B和 ()C;(8) ()C和 ()。解 (1)2212341413xyzA xyzeee(2) ()()xyzyz65xyz(3) BeA11(4)由 cosB147238,得 1cosAB1()5.238(5) A在 上的分量 BAcosAB17(6) C12350xyze4130xyzee(7)由于 B2xyz852xyzeA1304xyze104xyze所以 ()C(2)xyzeA(852)Bxz(8)
2、()A10452xyze05xyze- 2 -()ABC123850xyze41xyzee1.2 三角形的三个顶点为 1(,)P、 2(,3)和 (6,25)P。(1)判断 123是否为一直角三角形;(2)求三角形的面积。解 (1)三个顶点 (0,)、 2(4,)和 3(,)的位置矢量分别为yzre, 2xyzre, 625xyzre则 121zR, 2328Re,3367xy由此可见 12(4)(8)0zxyzeeAA故 123P为一直角三角形。(2)三角形的面积 1231231769.13SRR1.3 求 (,14)点到 (,)P点的距离矢量 及 的方向。解 3Pxyzre, xyzre,
3、则 5且 R与 、 、 轴的夹角分别为 11cos()cos()32.1xPxeRA110.475yyPcos()cos()9.3zz eRA1.4 给定两矢量 23xyze和 6xyzBe,求它们之间的夹角和 A在B上的分量。解 A与 之间的夹角为 11cos()cos()13297 AB 在 上的分量为 3.571.5 给定两矢量 4xyze和 64xyzBe,求 AB在xyzCe上的分量。- 3 -解 AB23461xyze3210xyzee所以 在 C上的分量为 ()CAB()2514.3A1.6 证明:如果 和 ,则 BC;解 由 ,则有 (),即()()()A由于 AB,于是得到
4、故 1.7 如果给定一未知矢量与一已知矢量的标量积和矢量积,那么便可以确定该未知矢量。设 为一已知矢量, pAX而 P, p和 P已知,试求 X。解 由 P,有 ()()()()AA故得 1.8 在圆柱坐标中,一点的位置由2(4,3)定出,求该点在:( 1)直角坐标中的坐标;(2)球坐标中的坐标。解 (1)在直角坐标系中 cosx、 4sin(23)y、 3z故该点的直角坐标为 (2,3)。(2)在球坐标系中 245r、 1ta)5.、 120故该点的球坐标为 5,.101.9 用球坐标表示的场 2rEe,(1)求在直角坐标中点 (3,45)处的 和 xE;(2)求在直角坐标中点 处 与矢量
5、2yzBe构成的夹角。解 (1)在直角坐标中点 ,处, 22(3)4(5)0r,故1rEecos2205xrxA(2)在直角坐标中点 (3,45)处, 4xyze,所以210zrE- 4 -故 E与 B构成的夹角为 119(02)cos()cos153.6EB A1.10 球坐标中两个点 1,r和 2,r定出两个位置矢量 R和 2。证明 1和2R间夹角的余弦为 121212coscosinsco()解 由 1inisxyzrrreee22222得到 1cosRA121212incsiosinsisncos1 12(c)i)co1.11 一球面 S的半径为 5,球心在原点上,计算: (3si)d
6、rSeA的值。解 (3sin)d(3sin)dr rrSSeeAA2220in5i751.12 在由 、 0z和 4围成的圆柱形区域,对矢量 rze验证散度定理。解 在圆柱坐标系中 21()()32rzrA所以 42500d3d10z又 2()()rzrzSSSSeeeAA4522005d4d120r故有 1ASA1.13 求(1)矢量2223xyzxyee的散度;(2)求 A对中心在原点的一个单位立方体的积分;(3)求 对此立方体表面的积分,验证散度定理。解 (1)2 2()(4)7xyzA(2) 对中心在原点的一个单位立方体的积分为 12221d(7)d24xyxzz- 5 -(3) A对
7、此立方体表面的积分 121222d()d()dSyzyz12122xx12 12323214()d4()d24yyxy 故有 dASA1.14 计算矢量 r对一个球心在原点、半径为 a的球表面的积分,并求 rA对球体积的积分。解 2230ddsin4rSSeA又在球坐标系中,21()3r,所以 230dsind4araA1.15 求矢量2xyzee沿 xy平面上的一个边长为 2的正方形回路的线积分,此正方形的两边分别与 轴和 轴相重合。再求 A对此回路所包围的曲面积分,验证斯托克斯定理。解 22220000ddd8CAl又 22xyzxzyee所以 0d()d8xzzS xyAA故有 8ClS
8、1.16 求矢量2xye沿圆周 22xya的线积分,再计算 A对此圆面积的积分。解 2ddCAl 42420(cosincosin)da - 6 -d()dyxzzSSASee2420sindaayrr1.17 证明:(1) 3R;(2) ;(3) ()AR。其中xyzRe, 为一常矢量。解 (1)xyzA(2) xyzeR0(3)设 xyzAee,则 xyzAR,故()()()xyzxyzA ezxzexyze1.18 一径向矢量场 ()rfF表示,如果 0FA,那么函数 ()fr会有什么特点呢? 解 在圆柱坐标系中,由 1d()rf可得到 ()Cfr为任意常数。在球坐标系中,由 21d()
9、0rfFA可得到 2()fr1.19 给定矢量函数 xyEe,试求从点 1(2,)P到点 2(8,1)的线积分dElA:(1)沿抛物线 2y;(2)沿连接该两点的直线。这个 E是保守场吗? 解 (1) ddxClAdCx221()yy2164y(2)连接点 (,P到点 8,)直线方程为2xy即 60xy故 1dd(4)()dxyCEylA 21(4)d1y- 7 -由此可见积分与路径无关,故是保守场。1.20 求标量函数 2xyz的梯度及 在一个指定方向的方向导数,此方向由单位矢量345500xyzee定出;求 (,31)点的方向导数值。 解 222()xyzzxxyeeze故沿方向34550
10、0lxyze的方向导数为26lxxylA点 (2,31)处沿 e的方向导数值为 310155l1.21 试采用与推导直角坐标中yxzA相似的方法推导圆柱坐标下的公式1()zrA。解 在圆柱坐标中,取小体积元如题 1.21 图所示。矢量场 沿 e方向穿出该六面体的表面的通量为 ()ddz zrr rArA (),(,)rrzz()()1r rAz同理 ddz rr zAAr(,)(,)zr Azrddrzz zrr(,)(,)zzArAzzr因此,矢量场 穿出该六面体的表面的通量为rzoxyz题 1.21 图- 8 -()1rzrzA 故得到圆柱坐标下的散度表达式 0()limrzA1.22 方
11、程22xyzuabc给出一椭球族。求椭球表面上任意点的单位法向矢量。解 由于 22xyzuabcee()()故椭球表面上任意点的单位法向矢量为 2222()()(xyzuxyzabcabcnee1.23 现有三个矢量 A、 B、 C为sinososinre22zzzre(3)xyxe(1)哪些矢量可以由一个标量函数的梯度表示?哪些矢量可以由一个矢量函数的旋度表示?(2)求出这些矢量的源分布。解(1)在球坐标系中 211()(sin)isir AArA2 1sncoco)(sin)i sirr s2i 0inrr2in1sinsirrAAee2 sin1 0sincoscosisrrrrreee
12、故矢量 A既可以由一个标量函数的梯度表示,也可以由一个矢量函数的旋度表示;在圆柱坐标系中- 9 -1()zrBB=A221sin(cos)(sin)zrzr2iiir22110sincosinzr zrzBzr eee故矢量 B可以由一个标量函数的梯度表示;直角在坐标系中 yxzC=A22(3)()()0xz22(6)3xyzyeeC故矢量 可以由一个矢量函数的旋度表示。(2)这些矢量的源分布为0A, ;sinrB=, 0B;C, (26)zxye1.24 利用直角坐标,证明 ffAA解 在直角坐标中 ()()yxzxyzfffA)(yx zffA()()(xyzfAffAf1.25 证明 H
13、H解 根据 算子的微分运算性质,有 ()()()AA- 10 -式中 A表示只对矢量 作微分运算, H表示只对矢量 作微分运算。由 ()()abcb,可得 ()()AA同理 HHA故有 ()1.26 利用直角坐标,证明 ()ffGG解 在直角坐标中 ( )()y yx xz zxffGeeef )(zyyxzzyxffffff所以 ff()()yzxzyGffzexy zGffx()()yz xye)yzxff(xzfGfze()yxzGfe()f1.27 利用散度定理及斯托克斯定理可以在更普遍的意义下证明 ()0u及()0A,试证明之。解 (1)对于任意闭合曲线 C为边界的任意曲面 S,由斯托克斯定理有()dd0S CuullAA由于曲面 是任意的,故有 (0(2)对于任意闭合曲面 为边界的体积 ,由散度定理有 12)d)d()d()dSSSAAAA其中 1S和 2如题 1.27 图所示。由斯托克斯定理,有11()SCl, 22()SCl由题 1.27 图可知 C和 2是方向相反的同一回路,则有 12dlA
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