1、 材料科学基 础 第8章 材料的变形与断裂 19222 1第八章 材料的变形与断裂（四） 材料科学基 础 第8章 材料的变形与断裂 19222 2十一、冷变形金属的再结晶在加热温度更高时发生再结晶，而在此之前变形金属的力学性能和物 理性能都是逐渐变化的，但只要加热到某一确定值（或者说是一个很窄 的温度范围），就可看到力学性能和物理性能急剧变化，加工硬化可以 完全消除，性能可恢复到未变形前的退火状态。显微组织也发生明显变化，由拉长的变形晶粒变为新的等轴晶粒再结晶现象 再结晶的实际意义冷变形而产生强烈的加工硬化，导致加工工艺（如拉拔线材）不能继续进行时，中间必 进行再结晶退火 时也是 变金属组织结
2、 与性能的一 ， 是 在 态 变的金属材料，在 的 可以 。 材料科学基 础 第8章 材料的变形与断裂 19222 3 :冷变形金属加热到一定温度 (T0.4T ),在 变形组织中 新产生 变的新晶粒,性能恢复到完全化状态（冷变形前的状态）,一为再结晶.再结晶是一个产生 变的晶，currency1 再在变形的金属“中长的，但是再结晶变 晶“结 和化学fi的 变。（fl 再结晶不属 变）在 变的晶“中形 变的晶，晶不断的长，再结晶完 ，等轴晶粒。再结晶是形和晶长的 材料科学基 础 第8章 材料的变形与断裂 19222 41、 再结晶的形再结晶的变 力是晶“的性 变能，而晶必currency1是产
3、生在高 变”, 晶fl 变， 变能的 以新晶形时加的能， 的能 ，晶就进一 。 材料科学基 础 第8章 材料的变形与断裂 19222 5再结晶实际是的， 在变能 的”，不 要 逐个 到 某一 。实际 到的再结晶 产生在 度，如晶、 、晶或 ，也可能产生在晶粒 某 定的 的晶（） 再结晶产生在 度的晶， Beck 的 ，也是变形的个 晶粒 ， 的 （838），晶产生 的晶粒一，长到 晶粒 ， 变能 高的”以 变能. 材料科学基 础 第8章 材料的变形与断裂 再结晶的形与长1.形 制(1)晶弓 变形时,各晶粒形变形不均匀,变形的晶粒 变形度的晶粒一弓 形 变晶(2)晶 并变形时:多边形化的晶 并为
4、再结晶晶.(3)晶蚕食变形时，密度 的晶蚕食途中遇到的 。2.长再结晶晶形 ,自发长,形 变的新等轴晶粒. 材料科学基 础 第8章 材料的变形与断裂 19222 72、 再结晶力学在一定变形 ，将变形金属在不 温度 退火，测定发生再结晶的“ fi数随时间的变化； 材料科学基 础 第8章 材料的变形与断裂 19222 8下图表明再结晶的动力学与回复不同:(1)在每一固定温度下，转变曲线形成如S，发生再结晶需要一孕育期，退火温度越高，孕育期越短(2) 开始再结晶时，转变速率很低，随着转变量增加，转变速率逐渐增大，到转变量为50时，速率最快（中间范围是一直线）转变量再增加，速率又减慢。 (3) 退火
5、温度越高，变曲线渐 左, 变加速;(4) 如在恒定温度 ，变形不 ，也 不 的再结晶速率（840）变形越，再结晶速率越返回 材料科学基 础 第8章 材料的变形与断裂 19222 9再结晶是三维的，K在34之间；再结晶是二维的（如薄板），K在23之间；再结晶是一维的（如线材），K在12之间如 前式取 数，则 ：lgln 1x1 =Klgt lgBlgln1x1作 lgt，直线的斜率 K，在一定温度范围 K 值几乎不随温度而变阿弗拉米 的再结晶力学 1exp(Bt K) 式中， 在t时间 经再结晶的“ fi数, B和K为常数 材料科学基 础 第8章 材料的变形与断裂 19222 10再结晶速率V再温度T的关符 阿罗尼乌斯(Arrhenius）公式:V 再 = Aexp(-Q/RT). 式中 Q 再结晶激活能；R 气“常数 再结晶速率与产生某一“ fi数的再结晶 要的时间反比， 故在个不 温度T1、T2进行等温退火，要产生 样度的再结晶 的时间fi 为t1、t2，则 此式在生产极为 。
