1、 第一章1.以堆积模型计算由同种原子构成的同体积的体心和面心立方晶体中原子数之比.解：设原子的半径为 R, 体心立方(bcc)晶胞的体对角线为 4R, 晶胞的边长为 , 晶胞的体积为 , 一个晶胞包含两个原子, 一个原子占的体积为 ,单位体积晶体中的原子数为 ; 面心立方(fcc)晶胞的边长为 , 晶胞的体积为 , 一个晶胞包含四个原子, 一个原子占的体积为 , 单位体积晶体中的原子数为 . 因此, 同体积的体心和面心立方晶体中的原子数之比为 =0.918.2.解理面是指低指数的晶面还是高指数的晶面？为什么？解：晶体容易沿解理面劈裂，说明平行于解理面的原子层之间的结合力弱，即平行解理面的原子层
2、的间距大. 因为面间距大的晶面族的指数低, 所以解理面是面指数低的晶面.3.基矢为 a1=ai a2=aj a3=a（i+j+k）/2 的晶体为何种结构？解：有已知条件, 可计算出晶体的原胞的体积由原胞的体积推断, 晶体结构为体心立方. 按照本章习题 14, 我们可以构造新的矢量 , . 对应体心立方结构. 根据 14 题可以验证, 满足选作基矢的充分条件.可见基矢为 , , 的晶体为体心立方结构.若 + ,则晶体的原胞的体积 ,该晶体仍为体心立方结构.4. 面心立方元素晶体中最小晶列周期多大？该晶列在哪些晶面内？解： 周期最小的晶列一定在原子面密度最大的晶面内. 若以密堆积模型, 则原子面密
3、度最大的晶面就是密排面. l 1,l2,l3晶列上格点周期为R l=l 1a+l2a+l3a密勒指数(111)是一个密排面晶面族, 最小的晶列周期为R l= . 根据同族晶面族的性质, 周期最小的晶列处于111面内.5.在晶体衍射中，为什么不能用可见光？解：晶体中原子间距的数量级为 米，要使原子晶格成为光波的衍射光栅，光波的波长应小于 米. 但可见光的波长为 7.64.0 米, 是晶体中原子间距的1000 倍. 因此, 在晶体衍射中，不能用可见光.6.高指数的晶面族与低指数的晶面族相比，对于同级衍射，哪一晶面族衍射光弱？为什么？解：对于同级衍射, 高指数的晶面族衍射光弱, 低指数的晶面族衍射光
4、强. 低指数的晶面族面间距大, 晶面上的原子密度大, 这样的晶面对射线的反射(衍射)作用强. 相反, 高指数的晶面族面间距小, 晶面上的原子密度小, 这样的晶面对射线的反射(衍射)作用弱. 另外, 由布拉格反射公式可知, 面间距 大的晶面, 对应一个小的光的掠射角 . 面间距 小的晶面, 对应一个大的光的掠射角 . 越大, 光的透射能力就越强, 反射能力就越弱.7.确定 fcc 结构中粒子密度最大的晶面.8.温度升高时，衍射角如何变化？X 光波长变化是，衍射角如何变化？解：温度升高时, 由于热膨胀, 面间距 逐渐变大. 由布拉格反射公式可知, 对应同一级衍射, 当 X 光波长不变时, 面间距
5、逐渐变大, 衍射角 逐渐变小.所以温度升高, 衍射角变小.当温度不变, X 光波长变大时, 对于同一晶面族, 衍射角 随之变大.5. 晶面指数为（123）的晶面 ABC 是离原点 O 最近的晶面， OA、 OB 和 OC 分别与基矢 、 和 重合，除 O 点外, OA、 OB 和 OC 上是否有格点？ 若 ABC 面的指数为（234），情况又如何？解答晶面族（123）截 、 和 分别为 1、2、3 等份， ABC 面是离原点 O 最近的晶面， OA 的长度等于 的长度， OB 的长度等于 的长度的 1/2， OC 的长度等于 的长度的 1/3，所以只有 A 点是格点. 若 ABC 面的指数为
6、(234)的晶面族, 则 A、 B和 C 都不是格点.6. 验证晶面（ ），（ ）和（012）是否属于同一晶带. 若是同一晶带, 其带轴方向的晶列指数是什么?解答由习题 12 可知,若（ ），（ ）和（012）属于同一晶带, 则由它们构成的行列式的值必定为 0.可以验证=0,说明( ），（ ）和（012）属于同一晶带.晶带中任两晶面的交线的方向即是带轴的方向. 由习题 13 可知, 带轴方向晶列 l1l2l3的取值为l1= =1, l2= =2, l3= =1.7带轴为001的晶带各晶面，其面指数有何特点？解答 带轴为001的晶带各晶面平行于001方向，即各晶面平行于晶胞坐标系的 轴或原胞坐标
7、系的 轴，各晶面的面指数形为（ hk0）或（ h1h20）, 即第三个数字一定为 0.8. 与晶列 l1l2l3垂直的倒格面的面指数是什么?解答正格子与倒格子互为倒格子. 正格子晶面( h1h2h3)与倒格式 h1 +h2 +h3 垂直, 则倒格晶面( l1l2l3)与正格矢 l1 + l2 + l3 正交. 即晶列 l1l2l3与倒格面( l1l2l3) 垂直.9. 在结晶学中, 晶胞是按晶体的什么特性选取的?解答在结晶学中, 晶胞选取的原则是既要考虑晶体结构的周期性又要考虑晶体的宏观对称性.10. 六角密积属何种晶系? 一个晶胞包含几个原子?解答 六角密积属六角晶系, 一个晶胞(平行六面体
8、)包含两个原子.12. 面心立方元素晶体中最小的晶列周期为多大? 该晶列在哪些晶面内?解答周期最小的晶列一定在原子面密度最大的晶面内. 若以密堆积模型, 则原子面密度最大的晶面就是密排面. 由图 1.9 可知密勒指数(111)可以证明原胞坐标系中的面指数也为(111)是一个密排面晶面族, 最小的晶列周期为 . 根据同族晶面族的性质, 周期最小的晶列处于111面内.13. 在晶体衍射中，为什么不能用可见光？解答晶体中原子间距的数量级为 米，要使原子晶格成为光波的衍射光栅，光波的波长应小于 米. 但可见光的波长为 7.64.0 米, 是晶体中原子间距的 1000 倍. 因此, 在晶体衍射中，不能用
9、可见光.14. 高指数的晶面族与低指数的晶面族相比, 对于同级衍射, 哪一晶面族衍射光弱? 为什么?解答对于同级衍射, 高指数的晶面族衍射光弱, 低指数的晶面族衍射光强. 低指数的晶面族面间距大, 晶面上的原子密度大, 这样的晶面对射线的反射(衍射)作用强. 相反, 高指数的晶面族面间距小, 晶面上的原子密度小, 这样的晶面对射线的反射(衍射)作用弱. 另外, 由布拉格反射公式可知, 面间距 大的晶面, 对应一个小的光的掠射角 . 面间距 小的晶面, 对应一个大的光的掠射角 . 越大, 光的透射能力就越强, 反射能力就越弱.15. 温度升高时, 衍射角如何变化? X 光波长变化时, 衍射角如何
10、变化?解答温度升高时, 由于热膨胀, 面间距 逐渐变大 . 由布拉格反射公式可知, 对应同一级衍射, 当 X 光波长不变时, 面间距 逐渐变大, 衍射角 逐渐变小.所以温度升高, 衍射角变小.当温度不变, X 光波长变大时, 对于同一晶面族, 衍射角 随之变大.18. 金刚石和硅、锗的几何结构因子有何异同?解答 取几何结构因子的(1.44)表达式, 其中 uj,vj,wj是任一个晶胞内,第 j 个原子的位置矢量在 轴上投影的系数. 金刚石和硅、锗具有相同的结构, 尽管它们的 大小不相同, 但第 j 个原子的位置矢量在 轴上投影的系数相同. 如果认为晶胞内各个原子的散射因子 都一样, 则几何结构
11、因子化为.在这种情况下金刚石和硅、锗的几何结构因子的求和部分相同. 由于金刚石和硅、锗原子中的电子数和分布不同, 几何结构因子中的原子散射因子 不会相同. 第二章1.离子键，金属键，共价键，范德瓦尔斯键和氢键中，哪些键可能形成绝缘体和半导体？哪些键具有饱和性和方向性？为什么？解：2.试证由两种离子组成的，间距为 R 的一维晶格的马德隆常数 M=2Ln2.3.只考虑最近邻和次近邻，试计算 Nacl 和 Cscl 结构的马德隆常数.1.是否有与库仑力无关的晶体结合类型?解答共价结合中, 电子虽然不能脱离电负性大的原子, 但靠近的两个电负性大的原子可以各出一个电子, 形成电子共享的形式, 即这一对电
12、子的主要活动范围处于两个原子之间, 通过库仑力, 把两个原子连接起来. 离子晶体中, 正离子与负离子的吸引力就是库仑力. 金属结合中, 原子实依靠原子实与电子云间的库仑力紧紧地吸引着. 分子结合中, 是电偶极矩把原本分离的原子结合成了晶体. 电偶极矩的作用力实际就是库仑力. 氢键结合中, 氢先与电负性大的原子形成共价结合后, 氢核与负电中心不在重合, 迫使它通过库仑力再与另一个电负性大的原子结合. 可见, 所有晶体结合类型都与库仑力有关.2.如何理解库仑力是原子结合的动力?解答晶体结合中, 原子间的排斥力是短程力, 在原子吸引靠近的过程中, 把原本分离的原子拉近的动力只能是长程力, 这个长程吸
13、引力就是库仑力. 所以, 库仑力是原子结合的动力. 3.晶体的结合能, 晶体的内能, 原子间的相互作用势能有何区别?解答 自由粒子结合成晶体过程中释放出的能量, 或者把晶体拆散成一个个自由粒子所需要的能量, 称为晶体的结合能. 原子的动能与原子间的相互作用势能之和为晶体的内能.在 0K 时, 原子还存在零点振动能. 但零点振动能与原子间的相互作用势能的绝对值相比小得多. 所以, 在 0K 时原子间的相互作用势能的绝对值近似等于晶体的结合能. 4.原子间的排斥作用取决于什么原因?解答相邻的原子靠得很近, 以至于它们内层闭合壳层的电子云发生重叠时, 相邻的原子间便产生巨大排斥力. 也就是说, 原子
14、间的排斥作用来自相邻原子内层闭合壳层电子云的重叠. 5. 原子间的排斥作用和吸引作用有何关系? 起主导的范围是什么?解答在原子由分散无规的中性原子结合成规则排列的晶体过程中, 吸引力起到了主要作用. 在吸引力的作用下, 原子间的距离缩小到一定程度, 原子间才出现排斥力. 当排斥力与吸引力相等时, 晶体达到稳定结合状态. 可见, 晶体要达到稳定结合状态, 吸引力与排斥力缺一不可. 设此时相邻原子间的距离为 , 当相邻原子间的距离 时, 吸引力起主导作用 ; 当相邻原子间的距离 TL, 由于( )小于( ), 所以温度高时的声子数目多于温度低时的声子数目.8. 高温时, 频率为 的格波的声子数目与
15、温度有何关系?解： 温度很高时, , 频率为 的格波的(平均) 声子数为. 可见高温时, 格波的声子数目与温度近似成正比. 4，长声学格波能否导致离子晶体的宏观极化？解：长光学格波所以能导致离子晶体的宏观极化, 其根源是长光学格波使得原胞内不同的原子(正负离子) 产生了相对位移 . 长声学格波的特点是, 原胞内所有的原子没有相对位移. 因此, 长声学格波不能导致离子晶体的宏观极化.5.爱因斯坦模型所得固体热容量在低温下与试验存在偏差，为什么？解：按照爱因斯坦温度的定义, 爱因斯坦模型的格波的频率大约为 , 属于光学支频率. 但光学格波在低温时对热容的贡献非常小, 低温下对热容贡献大的主要是长声
16、学格波. 也就是说爱因斯坦没考虑声学波对热容的贡献是爱因斯坦模型在低温下与实验存在偏差的根源.18. 在甚低温下, 德拜模型为什么与实验相符?解：在甚低温下, 不仅光学波得不到激发, 而且声子能量较大的短声学格波也未被激发, 得到激发的只是声子能量较小的长声学格波. 长声学格波即弹性波. 德拜模型只考虑弹性波对热容的贡献. 因此, 在甚低温下, 德拜模型与事实相符, 自然与实验相符.19. 在绝对零度时还有格波存在吗? 若存在, 格波间还有能量交换吗?解：频率为 的格波的振动能为,其中 是由 个声子携带的热振动能, ( )是零点振动能, 声子数.绝对零度时, =0. 频率为 的格波的振动能只剩
17、下零点振动能. 格波间交换能量是靠声子的碰撞实现的. 绝对零度时, 声子消失, 格波间不再交换能量.2. 引入玻恩卡门条件的理由是什么?解答(1) 方便于求解原子运动方程 .由本教科书的(3.4) 式可知, 除了原子链两端的两个原子外, 其它任一个原子的运动都与相邻的两个原子的运动相关. 即除了原子链两端的两个原子外, 其它原子的运动方程构成了个联立方程组. 但原子链两端的两个原子只有一个相邻原子, 其运动方程仅与一个相邻原子的运动相关, 运动方程与其它原子的运动方程迥然不同. 与其它原子的运动方程不同的这两个方程, 给整个联立方程组的求解带来了很大的困难.(2) 与实验结果吻合得较好.对于原
18、子的自由运动, 边界上的原子与其它原子一样, 无时无刻不在运动. 对于有N 个原子构成的的原子链, 硬性假定 的边界条件是不符合事实的. 其实不论什么边界条件都与事实不符. 但为了求解近似解, 必须选取一个边界条件. 晶格振动谱的实验测定是对晶格振动理论的最有力验证(参见本教科书3.2 与3.4). 玻恩卡门条件是晶格振动理论的前提条件. 实验测得的振动谱与理论相符的事实说明, 玻恩卡门周期性边界条件是目前较好的一个边界条件.第四章1晶体中缺陷分为哪几种？各有什么特点？2.何为弗仑克缺陷和肖脱基缺陷？3.根据刃型位错模型解释金属范性变形。7.试指出立方密积和六角密积晶体滑移面的面指数.解答滑移
19、面一定是密积面, 因为密积面上的原子密度最大, 面与面的间距最大, 面与面之间原子的相互作用力最小. 对于立方密积, 111是密积面. 对于六角密积, (001)是密积面. 因此, 立方密积和六角密积晶体滑移面的面指数分别为111和(001). 第五章1.从遵循统计规律说明电子与声子的区别2.为什么说绝对零度时和常温下电子平均动能十分相近？解：自由电子论只考虑电子的动能. 在绝对零度时, 金属中的自由(价)电子, 分布在费密能级及其以下的能级上, 即分布在一个费密球内. 在常温下, 费密球内部离费密面远的状态全被电子占据, 这些电子从格波获取的能量不足以使其跃迁到费密面附近或以外的空状态上, 能够发生能态跃迁的仅是费密面附近的少数电子, 而绝大多数电子的能态不会改变. 也就是说, 常温下电子的平均动能与绝对零度时的平均动能一定十分相近.3.晶体膨胀时，费米能级如何变化？解：费密能级其中 是单位体积内的价电子数目 . 晶体膨胀时, 体积变大 , 电子数目不变, 变小, 费密能级降低. 4.高温条件下，电子对技术热容量的贡献有何不同？并说明原因。5.金属电导与热导之间有何联系？4. 与布里渊区边界平行的晶面族对什么状态的电子具有强烈的散射作用？解答当电子的波矢 k 满足关系式
