1、理论力学教案理论力学课程基本信息（一）课程名称：理论力学（二）学时学分：每周 4 学时，学分 4（三）予修课程：力学、高等数学（四）使用教材：金尚年、马永力编著理论力学 ，第二版.，北京：高等教育出版社，2002 年 7 月，面向 21 世纪课程教材。（五）教学参考书：1.周衍柏 理论力学教程 （第二版） ，北京：高等教育出版社，1986 年。2.郭士望 理论力学上、下册，北京：高等教育出版社，1982。3.梁昆森 力学上、下册，北京：人民教育出版社，1979。（六）教学方法：课堂讲授，启发式教学（七）教学手段：传统讲授与多媒体教学相结合（八）考核方式：闭卷考试占总成绩 70%，平时作业成绩占
2、 30%（九）学生创新精神与实践能力的培养方法：在课程讲授过程中注意采用启发式教学手段，将基本的概念和规律讲清、讲透，而将一些具有推广性的问题留给学生思考，以此来提高学生分析问题、解决问题的能力。并且在课堂讲授时多联系实际的力学问题，以此来提高学生解决实际问题的能力。（十）其他要求：每堂课后布置适量的课后作业并定期批改、检查和给出成绩，这部分成绩将占期末总成绩的 30%。绪 论一：理论力学课程的内容：该课程是以牛顿力学和分析力学为主要内容的力学理论，是理论物理的第一门课程。是从物理学的基本经验规律出发，借助于微积分等数学工具，推导出关于物体机械运动时所满足的整体规律的一门课程。二：理论力学与力
3、学的区别和联系1.内容：理论力学包括牛顿力学和分析力学，是力学课程的深入和提高；而力学课程仅讲授牛顿力学，且研究的深度不及理论力学 。2.研究手段：力学是从物理现象出发，通过归纳总结出物质运动的规律。理论力学是从经验规律出发，借助于数学工具，推导出物质运动所满足的规律，并通过实践来检验该规律的真伪，着重培养学生理性思维的能力。三：本教材的特点：将牛顿力学和分析力学穿插在一起讲解，可对比二者在处理力学问题时各自的优缺点，并适当增加了分析力学在这门课中的比重。第一章 牛顿动力学方程1第一章 牛顿动力学方程教学目的和基本要求：要求学生了解牛顿运动定律的历史地位，掌握牛顿第二定律在常用坐标系中的表达式
4、和使用方法；熟练掌握运用运动微分方程求解并讨论力学问题的方法；理解质点系、质心、动量、角动量和能量的概念；熟练掌握三个基本定理、三个守恒定律的内容和它们的适用条件，以及应用它们求解问题的方法步骤；了解研究变质量物体运动的指导思想和处理方法。教学重点：熟练掌握牛顿运动定律，动量、角动量、能量定理以及运用这些定理解决力学问题的方法。教学难点：如何讲清牛顿第二定律、三个守恒定律在具体力学问题中的应用方法。1.1 牛顿的原理奠定了经典力学的理论基础一：经典力学的理论基础牛顿于 1687 年发表的自然哲学的数学原理 ，简称原理 ，是牛顿在总结伽利略等前人的研究成果再加上自己的研究成果后形成的。在原理中牛
5、顿提出了著名的力学三定律和万有引力定律，并阐述了关于时间、空间的基本概念和区别相对运动和绝对运动的思想。在物理学中将以原理为依据的力学称为经典力学或牛顿力学。二：经典力学的物质观、时空观及运动观。1. 物质观、时空观及运动观在力学中的重要性。力学研究的是物体的空间位形随时间的变化规律，因此要建立力学的理论体系首先就要对什么是物质、时间、空间和运动有科学的认识和明确的规定。2. 物质观、时空观及运动观的发展历史：亚里士多德，笛卡尔等。3. 牛顿力学的物质观、时空观及运动观。（1）物质观：以古希腊原子论为基础，认为世界是由原子构成，原子间的作用力构成万物的运动。（2）时空观：“绝对的、真正的、数学
6、的时间自身在流逝着，而且由于其本性而在均匀地，与其他任何事物无关地流逝着” ，即时间是一维的、均匀的、无限的，与空间和物质无关。牛顿还认为在宇宙中存在着绝对的、三维的、均匀的和各向同性的绝对空间。在第一章 牛顿动力学方程2绝对空间中可取这样的坐标系：原点静止于绝对空间中，坐标轴的方向一经选定就不再改变，那么这个坐标系就代表了绝对空间。物体相对于该坐标系的运动即为绝对运动。一切相对于绝对空间做匀速直线运动的参考系惯性参考系。（3）运动观：牛顿第三定律和力学相对性原理，它们可以看成是力学的最高原理。另外还包括万有引力定律。此外在原理一书中牛顿还明确定义了动力学理论所必需的一系列完整的辅助概念，发明
7、了微积分，将力学原理与数学结合起来，使力学成为了严密的科学理论。三：牛顿运动三定律1：运动三定律：第一定律：一个物体，若没有外力影响使其改变状态，则该物体仍保持其原来静止的或匀速直线运动的状态。第二定律：运动的变化，与所加的力成正比，其方向为力作用的方向。第三定律：作用恒与其反作用相等，方向则相反。其中最重要的是第二定律，其原始的数学表达式为 （1.1）Fdtvm)(如果将物体质量 m 看成常量，上式可改写为 或 （1.2）r22：力学相对性原理：在一个系统内部的任何力学实验，都不能决定这一系统是静止的还是在作匀速直线运动。意义：根据这一原理，相对于绝对空间做匀速直线运动或静止的参考系力学规律
8、完全相同，这样将牛顿定律的适用范围从绝对空间推广到惯性系。因牛顿设想的绝对空间实际上是不存在的，这样就为牛顿力学的使用找到了一个理论依据。3：伽利略变换。设参考系 S 和 S均为惯性系且 S相对于 S 以匀速 u 运动，那么这两个参考系之间的时空坐标的变换关系为： tur（1.3）将上式代入（1.2）式可见牛顿第二定律在伽利略变换下保持不变，因此力学相对性原理又可表述为：力学定律对于伽利略变换保持不变。四：牛顿运动三定律的局限性：适用于低速 宏观物体。第一章 牛顿动力学方程3五：牛顿的认识论、方法论简介：简单性，因果性，同一性和真理性。简单性：科学上正确的东西都是简单的，如果同一个问题可用简繁
9、不同的方法得到相同的结论，应该选用简单的方法。因果性（决定论）：就是由一定的前因按照自然规律必然可确定唯一的结果，反之由一定结果必然可确定唯一的原因。这在量子力学出现之前一直是物理学最牢固的一个信条。统一性：指原理中所阐述的定律和物质观等在没有证明它的局限性和错误性之前应该认为它对整个自然界都是普遍适用的。真理性：就是承认的相对性和绝对性。六：本节重点：了解力学的发展历史，掌握牛顿运动三定律。1.2 牛顿第二定律在常用坐标系中的表达式牛顿运动定律的核心是第二定律，本节将就其数学表达式做深入探讨。一：牛顿第二定律： （2.1） Fdtvm)(在经典力学中物体的 m 为常数，牛顿定律变为： 。Fd
10、trmtv2,三一般情况下 F 为坐标、速度和时间的函数，即 （2.2） ，所以牛顿第二定律),(rF可进一步表示为： （2.3）),(),(trdtvtr三此式为二阶微分方程，在具体求解力学问题时，需要将其转化为标量方程。根据坐标系的不同，牛顿第二定律有以下表达式。二：牛顿第二定律在常用坐标系中的表达式：1.直角坐标系：空间任一点 P 位置可用 x、y、z 三个参数来表示，用 i、j 、k 分别表示沿x 轴、y 轴、z 轴的单位矢量，则空间任一点 P 的位置矢量可表示为： zjyxr（2.4）进一步可得 及 kzjyixrvkzjyixra第一章 牛顿动力学方程4（2.5）牛顿第二定律的可表
11、示为： （2.6）)t,zyx;,(Fzmyt,x2.平面极坐标系：平面上任一点 P 的位置可用参数 r、 来表示。e r 和 e 分别表示矢径r 增加方向和极角 增加方向的单位矢量 (如图 1.1） ，它们的方向随着 P 点的运动而改变，则位矢 （2.9 ） 。由图 1.1 可将 er 和 e 化为rei、j 的函数： ，jirsnco， 进一步得 jiesn edterr（2.7） ，（2.8）redte接着可求出 （2.10） ， （2.11） ，rvr ererar)2()(2牛顿第二定律的可表示为： F)r(mr2（2.12）3. 球坐标：空间任一点 P 的位置可用参数 r、 来表示
12、， er 、e 、 e 分别表示 r、 三个参数增加方向的单位矢量 (如图 1.2） ，它们的方向随着 P 点的运动而改变。将 er 、e 和 e 化为 i、j、k 的函数，如，jier cosinscosink，进一步可求出jier cosn，结合 eeerr cossins esinrerv,er 第一章 牛顿动力学方程5可得牛顿第二定律的可表示为： （2.21）F)cosrsinrsir(m)ir2224.柱坐标：空间任一点 P 的位置可用参数 R、 、z 来表示， eR 、e 、 k 分别表示相应的单位矢量(如图 1.3） 。 eR 、e 的方向随着 P点的运动而改变，而 k 的大小方
13、向均不变，参考平面极坐标可得： （2.23）zrR（2.24）kervR牛顿第二定律的表达式为：（2.25）zRFm)(25. 自然坐标和内禀方程：以上坐标系中其单位矢量或者与运动无关，或者仅与质点的位置有关，而与质点的速度（方向）均无关。还有一种自然坐标，其单位矢量的方向由任一时刻速度的方向决定，相应的牛顿动力学方程被称为本性方程或内禀方程。（1）平面自然坐标：用 et 、e n分别表示质点运动轨道的切线和法线方向的单位矢量(如图 1.4） ， 即 et与任一时刻速度 V 同向，显然 et 、e n二者为变矢量，有 （2.26）tv另由 及 可得dtstdetnte（2.27）nteva2进
14、一步可得牛顿第二定律的表达式为： ntFvmd2（2.28）（2）空间自然坐标：第一章 牛顿动力学方程6基本概念：密切面：PP 1与 PP2所构成的极限平面。et：在密切面内沿轨道曲线切线方向的单位矢量，其方向沿质点运动方向。en：在密切面内与 et垂直的单位矢量，其方向指向曲线的凹侧。主法线：与 en同向的法线。 eb：由 et en决定的单位矢量。次法线：与 eb同向的法线。 法平面：由en、 eb构成的平面。直切平面：由 et 、e n构成的平面。用 et 、e n、 eb分别表示质点运动轨道的切线、主法线和次法线方向的单位矢量，e t与任一时刻速度 V同向，显然 et 、e n、 e
15、b三者均为变矢量。类似于平面自然坐标，利用 得牛顿第二定律的表达式ntnt evdaevdv2, 为： （2.29）02bntFvmd（3）适用范围：适用于运动轨道已知的质点运动，或用于介质阻力不能忽略的运动。三：本节重点：掌握直角坐标系、平面极坐标系、柱坐标系、平面曲线自然坐标系中牛顿第二定律的分量表达式。1.3 质点系牛顿运动定律是针对质点提出的，对于不能看成质点的力学体系，则必须重新分析讨论。一：质点系：（1）定义：由两个或两个以上相互联系的质点所组成的力学体系为质点系，质点间的联系体现在质点间的相互作用对发生作用的每个质点的运动均有影响。（2）实例：A：太阳九大行星第一章 牛顿动力学方
16、程7B：m、m通过轻绳联系在一起，如图 1.5。前者是九个单质点的力学问题，后者是两质点构成的质点系。（3）结论：A：不能以质点个数的多少来推断是否为质点系，而应该看质点之间的作用力是否对发生作用的质点的运动均有影响。B：内力和外力的区分。二：质点系的运动方程1.一般方法：设有 n 个质点构成一质点系，由牛顿第二定律可得：，i=1，2.n （3.1） ，共 3n 个标量方程。),(trFmiii若质点系受内部或外界的约束共 k 个，则 Fi中会含由 k 个未知的约束力 Fni，则可得 k 个约束方程： ，j=1，2.k （3.2）0),(trfij联立以上共 3n+k 个方程可求出 3n+k 个未知数。2. 一般方法的困难性和解决方法：以上方法需求解的方程个数太多，可借助于动量、角动量、能量定理简化求解过程。三：本节重点：正确理解质点系的概念和力学问题的处理方法。1.4 动量定理一：动量及动量定理1.质点：定义动量为 P=mv，由牛顿第二定律可得动量定理为 ，若 F=0，则质点dtp的动量 P=C，即动量守恒。注：虽然这里由牛顿第二定律推出动量定理，但后者的适用范围超过前者，所以有些场合将牛顿第二定律看成动量定理的推论。2.质点系：（1）动量：定义质点系的动量为 iiSvmpP（2）动量定理：对每一个质点应用动量定理可得：， i=1，2n. （4.3）)()(ieiiFdtp
