1、1、能否产生可控伽马源？由 、 衰变产生的子核往往处于激发态，而后可通过发射伽马射线或内转换电子释放多余的能量而退激到基态激发态的原子核通过发射 射线而退激到较低能级或基态的过程，称为伽马跃迁，或称伽马衰变。能够产生伽马射线的装置就称为伽马源，由人工或天然放射性同位素制成。人工产生一般是利用高能基本粒子或是光子撞击原子核产生人工放射性核素，再通过核素的核反应来放出 射线。主要方法有：带电粒子撞击（如电子） 、快速中子撞击、热中子撞击、高能伽马射线撞击。在油田广泛使用的测井仪器中,属于伽玛伽玛测井范畴的补偿密度和岩性密度测井仪是岩性孔隙度测井系列中的主要仪器，对地层密度的测量精度很高。它们与中子
2、测井等组合,在确定地层孔隙度、判断岩性、确定地层的泥质含量和解决与泥质含量有关的铀矿地质问题，进行地层对比，跟踪射孔，寻找放射性矿物等方面发挥了重大作用。国内使用的伽马源基于成本考虑一般都是不可控的，但是在越来越国际化的今天，不可控的伽马源的使用受到限制，而且核测井仪器所用的伽马源是一种能产生对生态环境及人类身体有极大损害的放射性物质,因此国家对放射源的使用有着非常严格的规定, 用可控式放射源替代现有井下测井仪所用化学放射源,将避免放射源对人体的损害, 并且更符合安全环保的要求。能否产生可控的伽马源呢？答案是肯定的，以下是我在网上找到的文献说明【文献题名】 井下可控伽马源测井的基本原理和现状【
3、年卷期】 1986,10(2)【作者】 李中奇，彭琥【原文出版年】 1986【文摘】本文指出了伽马-伽马测井的优点和不足，建议在井下仪器中使用可控伽马源，这个建议是有条件实现的，并例举了可供井下仪器选用的四种伽玛源加速器。由于引用了可控伽玛源，使伽马粒子的发射时间可以随意控制，这样可以增大伽马源的发射剂量，因而又可能引起放射性测井技术的新发展，如分区康普顿散射测井技术和湮灭光子测井技术等等。井下可控伽玛源已经成为现实，为了进一步增强伽玛一伽玛测井解决地质问题的能力, 可能用井下可控伽玛源。用它做成的测井仪, 不但能够保证工作人员的安全和环境保护问题, 而且能够在广阔得多的领域里同时得到带有地质
4、特征的辐射场的空间、时间和能量等参数的完整信息。苏联全苏核地球物理和地球化学研究所已经研制出一种高压脉冲伦琴管式光子发生器, 其光子平均能量为 250 千电子伏, 最大能量在 550600 千电子伏之间, 光子脉冲宽度为1.52 毫微秒, 频率 1 赫, 功耗 30 瓦。对于能量大于 200 千电子伏的光子,输出约 2 x 1012 光子/脉冲。距靶 10 厘米处, 可得到大约 0.070.1 伦琴脉冲的剂量率 , 相当于 2040 居里艳一137 源的效应。已用它装配成密度测井仪原型, 其外径为 124 毫米, 全长 2800 毫米( 发生器自身长 1200 毫米)。在模型井和油井中试测的初
5、步结果表明, 当源距为 65 厘米时, 它的体积密度灵敏度是用同位素源的常规仪器（源距 35 厘米）的 4 倍, 探测深度是后者的两倍。美国已有人在早些时候获得了使用电子直线加速器的测井仪专利。斯仑贝谢测井公司已经推出这类新型测井仪。可控伽马源的技术在国内还不成熟，成本过高，相信在不久之后我国定会生产出性价比较高的可控伽马源。2、为什么电子对效应在测井中没有得到应用？当入射 光子的能量增加到大于两个电子的静电质量能（即大于 1.022MeV）时，在原子核的库伦场作用下，光子转化为一个负电子和一个正电子，形成正负电子对，这个过程称为电子对效应。产生的正负电子对在物质中损失能量后，达到热平衡，正电
6、子在热平衡时与物质中的负电子产生淹没光子，发出两个 0.511MeV 的 射线，方向相反。这两个 射线产生的时间非常短，与物质再次相互作用产生光电效应与康普顿效应，产生次级快速电子。由正负电子对在物质中产生的电子离子对将与淹没辐射产生的次级电子在物质中再产生的电子离子对叠加在一起，形成电子对效应的 射线信号输出谱。正电子很不稳定，其寿命大约为 10-10 10-7S，正电子使物质原子电离损失能量后，和电子结合转化为 2 个 光子，即正电子湮没。由于正电子的的寿命太短，增大了测井仪器测量的难度，并且电子对效应后产生次级快速电子，产生次生 射线，并附带产生光电效应和康普顿效应，这些都会对测量结果产
7、生影响。发生电子对效应的条件：一是除了 光子和电子外，还必须由原子核参与；二是 光子必须具有足够大的能量（大于 1.022MeV） 。 这就要求作为放射源的伽马源射线具有较强的能量，从而提高了测量的难度，增加测井的成本。半导体探测器和纳米警惕探测器有哪些？应用于核辐射测井的前景如何？一,PN 结型探测器（扩散型)将一种类型的杂质扩散到另一种类型的半导体内形成 PN 结.通常是把五价磷在高温下(800-1000oC) 扩散到 P 型硅中,扩散深度由调节温度和时间来控制.从而在 P 型硅表面形成高浓度的 N+层,在 P 型硅和 N 型硅交界处就得到了 PN 结.结区厚 1-2 m,电极和信号引出的
8、欧姆接触利用真空沉积或化学镀等方法实现.优点:漏电流小,对辐射损伤不灵敏.缺点:死层较厚,不易获得大面积 PN 结,生产过程中高温处理,导致载流子寿命减小,影响能量分辨率.二,锂漂移型探测器由于锂在 Si 和 Ge 中的电离能较低,在室温下锂全部电离,电子进入导带内起施主作用.Li+半径小于 Si 和 Ge 的晶格距离很多,在电场作用下很容易进入半导体内部,向深处扩散. Li+和 P 型受主杂质 B-由于静电作用形成稳定的 (Li+ B-)对,达到补偿的目的.形成电阻率很高的本征层(I 型 ,亦称 I 区),本征层电场很强 ,是探测器的灵敏区.锂漂移型探测器是准本征材料和 PN 结的组合,常称作 NIP 探测器.硅锂探测器 Si(Li),可在室温下工作,在液氮温度下性能改善.主要探测 射线和低能 射线,E 108/cm2s4)体积小5)很好的位置分辨率,好于 1.4 m.综上，半导体探测器在测井中的应用会增加测井分辨率，促进工作效率，提高生产率，有很好的应用前景。纳米晶体探测器暂未找到相关资料。
