黑体红外热辐射实验.doc

1、1黑体红外热辐射实验热辐射是 19 世纪发展起来的新学科，至 19 世纪末该领域的研究达到顶峰，以致于量子论这个婴儿注定要从这里诞生。黑体辐射实验是量子论得以建立的关键性实验之一，也是高校实验教学中一重要实验。物体由于具有温度而向外辐射电磁波的现象成为热辐射，热辐射的光谱是连续谱，波长覆盖范围理论上可从 0到，而一般的热辐射主要靠波长较长的可见光和红外线。物体在向外辐射的同时，还将吸收从其他物体辐射的能量，且物体辐射或吸收的能量与它的温度、表面积、黑度等因素有关。1. 1862 年，基尔霍夫根据实验提出了理想黑体的概念2. 1896 年，维恩把热力学考察和多普勒原理结合起来，应用到空腔辐射的压

2、缩。他指出，在一定温度下的辐射密度可以通过反射壁包围辐射区域的绝热收缩或绝热膨胀，转变到另一温度的辐射，从而得出了黑体辐射的能量按波长（或频率）分布的公式，又称维恩公式。这个公式的短波部分同实验数据很好符合，并足以解释为什么光谱的极大强度在黑体的温度升高时愈来愈向短波方向移动。3. 1900 年，瑞利应用经典统计力学和电磁理论来计算一个封闭腔的热辐射。他指出，随着封闭腔被加热，那么腔中将建立一个电磁场，这个电磁场可分解成为一个具有不同频率和不同方向的驻波系统，每一个这样的驻波就是电磁场的一个基本状态。于是在一定频率间隔内的场能的计算变为去导出基元驻波的个数，由此得到一个新的热辐射公式。可是瑞利

3、在推导中错了一个因数 8，这个错误为英国当时只有 27 岁的金斯所发现。他于 1905 年给自然杂志的一封信中加以修正，即把原来的瑞利公式用 8 去除，得到了现在称之为瑞利-金斯公式。这是企图用古典理论来处理黑体辐射的又一重要尝试。这个公式表明，辐射能量密度的频率分布正比于频率的平方。于是在长波部分与实验数据基本相符，但在短波部分却完全不相符合，因此此时按公式计算而得到的辐射能量将变成无穷大，显然这是不可能的。古典理论与实验事实产生了很大的矛盾，这种情况曾被荷兰物理学家埃伦菲斯特称为“ 紫外灾难”。事实上，维恩公式与瑞利 金斯公式，各从一个侧面反映出物体辐射中的部分规律，但在解释全部热辐射现象

4、却产生了矛盾和“灾难” ，这就充分暴露了经典物理学本身的缺陷。4. 1900 年，普朗克指出，为了得到和实验符合的黑体辐射公式（普朗克公式） ，必须抛弃经典物理学中关于物体可以连续辐射或吸收能量的概念，而代之以新的概念。他认为可以将构成黑体腔壁的物质看作带电的线性谐振子，它们和腔内的电磁场交换能量（辐射或吸收能量） 。而这些微观谐振子只能处于某些特定的状态，在这些状态中它们的能量是最小能量 0 的整数倍。它辐射或吸收能量时只能由一个可能状态跃迁到另一可能状态，即能量只可一份一份地改变，而不能连续地变化。这最小能量 0 称为能量子，它与振子的振动频率 v 成正比，比例系数就是 h（普朗克常数）

5、，0=hv 根据这些假设可以成功地导出普朗克黑体辐射公式。普朗克的能量子假说，突破了经典物理学的旧框架，首次提出了微观系统的量子特性，从而打开了认识微观世界的大门，是现代物理学史上又一次革命性的发现。【实验目的】1.了解黑体辐射的历史并明白它在近代物理学发展中的重要地位。22.研究物体的辐射面、辐射体温度对物体辐射能力大小的影响。3. 研究物体辐射能量和距离之间的关系。【实验器材】温度控制器、黑体辐射测试架、红外热辐射传感器、红外转换器，光学导轨（60cm） 、导线等。【实验原理】1.热辐射19 世纪，由于冶金、高温测量技术和天文学等领域的研究和发展，人们开始了对热辐射的研究。所谓热辐射是指物

6、体内的分子、原子受到热激发而发射电磁辐射的现象。由于分子热运动是物体存在的基本属性，因此任何物体在任何温度下都会产主热辐射。不同温度下，辐射能量集中的波长范围不同。在 6000以下，物体的热辐射波长在红外和远红外波段。随着温度的升高，物体热辐射的能量逐渐增强，辐射波长趋向短波段、当温度达到 60007000之间，物体开始呈现暗红色，这表明辐射波段开始进人可见光区域。随着物体温度的继续升高，辐射的波长进一步向短波方向移动，物体变得鲜红，甚至白热。为了定量描述热辐射的性质，我们引人描述热辐射的两个物理量：（1）单色辐射度 ，其单位为 Wm-3。其定义为：温度为 时，从物体),(TM T表面单位面积

7、上辐射出的波长介于 与 之间的辐射功率 与d),(dM的比值，即单色辐射度与波长和温度有关，其定义式表示为：d dTM),(),(（2） 辐射度 ，其单位为 Wm-2。其定义为：在一定温度 下，物体表面)(TMT单位面积发射的包含各种波长在内的辐射功氧它与单色辐射度的关系为 0),()(dT值得指出：物体在向外发射辐射能的同的，也在吸收外来的辐射能，当辐射能人射到不透明物体的表面时，一部分能量被吸收，一部分能量被反射。描述物体吸收能力的物理量称为吸收率。定义为：吸收能且与入射总能量的比值。不同的物体的吸收电磁辐射的能力不同，例如深色物体吸收率较大，反射率较小；浅色物体则相反。此外物体的吸收率与

8、物体的温度 和人射波的波长 也有关。 波T长在 与 范围内的吸收率称为单色吸收率，用 表示。d ),(2.黑体辐射2.1 黑体模型如果某一物体能够完全吸收外来辐射而没有反射，即 ，这样的物1),(T3体被称为黑体。黑体是一个理想物体模型，它不等同于黑色物体，因为黑色物体也会有少量反射。为了获得较理想的黑体，如图 1 所示， 人们用不透明材料制作成一个空腔，内部用黑煤烟涂黑(其吸收率高达 95%)，表面开一个小孔，这个小孔就是一个较理想的黑体。外来辐射一旦进人小孔几乎全部被吸收通常，人们在白天看到楼房的窗户总是黑暗的，就是因为进人室内的光经多次反射和吸收，从窗户反射出来的光已经非常微弱的缘故。图

9、 1 黑体2.2 黑体辐射定律1859 年，德国物理学家基尔霍夫(G. R. Kirchhoff)根据几个放在封闭容器内的物体处于热平衡时，各物体在单位时间内辐射出的能量等于所吸收能量这一实验事实，得出如下结论：在相同温度下， 与 的比值对于所有物体都相同，M是一个只取决于温度 和波长 的函数，记作中 ，即T),(T),(),(),(),( 021 式中的 是黑体的单色辐射度。由此可见，对黑体单色辐射度的研,0TM究是研究热辐射的中心课题。在热平衡条件下，对不同温度的黑体辐射进行实验，其辐射能谱，即 的关系曲线如图 2 所示。),(04图 2 不同温度下黑体辐射实验曲线1879 年，斯特藩(J

10、. Stefan)从实验总结出一条黑体辐射度与温度关系的经验公式，1884 年，波尔兹曼(L. Boltzmann) 从经典理论也导出相同的结果。即 4TM其中 Wm-2K-4， 称为斯特藩-波尔兹曼常量。因此上式所反81067.5映的规律称为斯特藩-玻尔兹曼定律。1893 年，德国物理学家维恩(W. Wien)由经典电磁学和热力学理论得到了能谱峰值对应的波长 与黑体温度 的维恩位移定律：mTbm式中 mK， 称为维恩常量。31089.2bb图 3 黑体辐射波谱图 3 显示了黑体不同色温的辐射能量随波长的变化曲线，峰值波长 与它的m绝对温度 成反比。T1896 年，维恩假设黑体辐射能谱分布与麦

11、克斯韦分子速率分布相似，并分析了实验数据后得出一个经验公式维恩公式，即 5210)/exp(TcM式中的 和 为两个经验参数。维恩公式在短波波段与实验符合得较好，但在长1c2波波段却与实验结果相差悬殊。1900 年，英国物理学家瑞利(Lord Rayleigh) 根据黑体辐射的经典理论模型，5把空腔壁中振动的电子看作一维简谐振子，辐射各种波长的电磁波从这一模型出发可以得到简谐振子的平均能量与温度 T 成正比。由经典电磁学理论结合统计物理学中的能量按自由度均分原理得到了一个黑体辐射的能谱分布公式，后经天文学家金斯(J. H. Jeans)纠正了其中的一个错误因子，最后的公式表示为 402),(k

12、cM该式被称为瑞利-金斯公式，式中的 k 为玻耳兹曼常量( JK-1)，c23108.为光速。 这个公式虽然在低频部分与实验符合，但由于辐射的能量与频率的平方成正比，所以辐射能量将随频率增大而单调增加，在高频部分出现趋于无限大，即在紫端发散，后来这个失败被埃伦菲斯特（Ehrenfest）称为“紫外灾难” ，这个灾难正是经典物理学的灾难。所以开尔文在 1900 年 4 月 27 日，在英国皇家学会作的题为在热和光的动力理论的上空的 19 世纪乌云的讲演中，把迈克尔逊所作的以太漂移实验的零结果比作经典物理学晴空中的第一朵乌云，把与“紫外灾难”相联系的能量均分定理比做第二朵乌云。他满怀信心地预言：“

13、对于在 19世纪最后四分之一时期内遮蔽了热和光的动力理论上空的这两朵乌云，人们在 20世纪就可以使其消散。 ”历史发展表明，这两朵乌云终于由量子论和相对论的诞生而拨开了。3.普朗克公式 普朗克量子假设3.1 普朗克公式维恩公式在短波段与实验符合得较好，而瑞利-金斯公式则在长波段与实验曲线相吻合。这使德国物理学家普朗克 (M. Planck)受到很大的启发。他认为可以把两者结合起来，首先找到一个与实验结果相符合的经验公式，然后再寻求理论解释。普朗克依据熵对能量二阶导数的两个极限值(分别由维恩公式和瑞利-金斯公式确定)内推，并用经典的玻耳兹曼统计取代了能量按自由度均分原理，得出一个能够在全波段范围

14、内很好反映实验结果的普朗克公式： 12),(/50 TkcheTM式中的 h 称为普朗克常量，其值为 Js。根据普朗克公式给出的3406.h曲线如图 4 所示，从图中可以看出，它与实验结果非常吻合。),(0TM在长波段，由于 较大， ，则普朗克公式转化为Tkchch1)/exp(瑞利- 金斯公式。在短波段，由于 很小，可以忽略普朗克公式中分母中的 l，于是普朗克公式就又可以转化为维恩公式了。6图 4 维恩线、瑞利-金斯线和普朗克线比较3.2 普朗克量子假设普朗克公式虽令人满意，但在当时却留下了一丝遗憾。因为在涉及黑体表面谐振子的性质时，普朗克引人了一个大胆而有争议的假设能量子假设：对于频率为

15、的谐振子，其辐射能量是不连续的，只能取最小能量 的整数倍，即 hnh式中的 n 称为量子数，n l 时的能量 称为能量子。普朗克把 h 称为作用量子，它是最基本的自然常量之一，体现了微观世界的基本特征。由于 h 值非常小，因此能量的不连续性在宏观尺度上很难被觉察。能量子假设与经典的简谐振子模型不一致，在经典理论中，振子的能量取决于振幅和频率。对于给定频率 的谐振子，其能量可以取连续的量值，而按照普朗克的假设，振子能量是分立的，只能按量子数 n 取特定的能量值。所以当时物理学界对能量子假设并不认同，就连普朗克本人对自己的理论也不满意，试图将常量 h 纳入经典理论的框架之中。他为之奋斗了 10 年

16、，却始终未能如愿。直至1905 年爱因斯坦借助能量子假设，提出了光量子理论，成功地解释了光电效应之后，量子思想才逐渐为人们所接受。1900 年 12 月 14 日，普朗克在德国物理学会上正式提出了他的辐射公式。后人把这一天定为量子论的诞生日。爱因斯坦对普朗克的发现予以高度评价，他说：“这一发现成为 20 世纪整个物理研究的基础，从那时起，几乎完全决定了物理学的发展”。【实验内容】一、物体温度对物体辐射度的影响。1.将黑体辐射测试架，红外热辐射传感器安装在光学导轨上，调整红外热辐射传感器的高度，使其正对模拟黑体（辐射体）中心，然后再调整黑体辐射测试架和红外热辐射传感器的合适距离并通过光具座上的紧

17、固螺丝锁紧。72.将测试架上的加热输入端口和控温传感器端口分别通过专用连线和温度控制器的相应端口相连；用专用连接线将红外辐射传感器和红外转换器相连（红外辐射传感器的测试倍率放置在“1”档）；确认连线无误后，开通电源，对辐射体进行加热。3.将万用表的两表笔分别插入红外转换器的输出端口，记录温度为30、35 、80时的辐射度。表1：黑体温度与辐射度记录表温度（） 30 35 40 80辐射度（mV）二、探究黑体辐射和距离的关系1.将黑体辐射测试架紧固在光学导轨左端，红外辐射传感器探头紧贴对准辐射体中心，调整辐射体的位置，直至红外辐射传感器底座上的刻线对准光学导轨标尺上的一整刻度，并以此刻度为距离零

18、点。2.将红外辐射传感器移至导轨另一端，并将辐射体的黑面正对红外辐射传感器。3.将控温表头设置在90，待温度控制好后，移动红外辐射传感器，记录二者相距0.00cm、5.00cm、10.00cm、30.00cm的辐射度。表2：黑体辐射与距离关系记录表距离（mm） 0.0 50.0 100.0 300.0辐射度(mV)三、选做内容1.物体表面光洁度对物体辐射度的影响控温表设置在80后，将红外辐射传感器移至距离辐射体20.00cm处，转动辐射体（辐射体较热，请带上手套进行旋转，以免烫伤）测量不同辐射表面上的辐射能量并记录。注：光面1比光面2的光洁度好，由于光面1上有通光孔，实验时为避免光照对实验的影

19、响，可以用附带的黑色胶带粘住通光孔。82测量不同物体的防辐射能力（1）测量在辐射体和红外辐射传感器之间放入物体之前和之后的辐射强度。（2）测量放入不同的物体的辐射强度。（3）分析实验结果。3测量光照强度随距离变化的关系将辐射体上有孔的那一面转向传感器，将温度设置在一比较高的温度（例如90），使加热灯处于点亮状态。改变传感器和辐射体的相对位置，测量处于传感器处于不同位置时的光照强度，描绘光照强度和距离以及距离平方的关系图，分析图形。【数据处理】一、根据实验一的数据，利用“曲线改直”的方法作图并根据所做图形得到斯特藩- 波尔兹曼常数。二、根据实验一数据计算不同温度下的 ，并绘制 关系图，写出结论。mmM三、根据实验二数据，用作图法分别探讨 与 的关系以及 与 的关系，写L2L出结论。【注意事项】1.实验过程中，当辐射体温度很高时，禁止触摸辐射体，以免烫伤。2.测量不同辐射表面对辐射强度影响时，辐射温度不要设置太高，转动辐射体时，应带手套。3.实验过程中，为避免万用表跳字严重，应尽量避免外界环境的影响。4.辐射体的光面1光洁度较高，应避免受损。