将（5.5.2）（5.5.4）、（5.5.5）代入，有(5.5.6）一个二阶常数系数齐次微分方程，它有eit这种形式的 解。令（5.5.4）（5.5.6）以及上式代入（5.5.2），得到其解为：将（5.5.4）（5.5.5）、（5.5.6）代 入（5.5.3），有其解为(5.5.7）(5.5.8）可将Ca0(t)与Cbo(t)的通解表示为：假定初始时刻原子处于b态得到(5.5.9）A与B的 解为：(5.5.10）其中：(5.5.11）(5.5.12）初始时刻原子处于下能态b态，在辐射场的作用下，t时刻已跃迁到上能态a能态的几率为：(5.5.13）这就是拉比强信号解的结果(5.5.13）跃迁几率的变化将包括在exp(-t)指数衰减曲线包络内。如图（5-4）无阻尼的情况在强信号作用下，初始时刻处于b态的原子，跃迁到b能态的几率是等幅周期性变化的。如图（5-3）拉比频率拉比频率强信号下的线性函数线宽功率加宽功率加宽(5.5.15）(5.5.13）(5.5.16）3.7 单模强信号理论激光器常工作在高强度区（功率加宽和碰撞加宽降低了多普勒效应），是原子均匀加宽可用速率方程近似来分析。一种更精确
