1、组合式光学实验 （王禾欣 学号 1042023020）摘要：光学（optics)，是研究光（电磁波）的行为和性质，以及光和物质相互作用的物理学科。传统的光学只研究可见光，现代光学已扩展到对全波段电磁波的研究。光是一种电磁波，在物理学中，电磁波由电动力学中的麦克斯韦方程组描述；同时，光具有波粒二象性，需要用量子力学表达。而此次这组光学实验包括单缝衍射、双缝干涉、光栅衍射、夫琅禾费圆孔衍射、光的偏振，这些都是光学中基础而典型的重要实验。关键词：单缝衍射、双缝干涉、光栅、偏振实验 1 单缝衍射实验的观测和研究 【实验原理】用散射角极小准直性很好的激光做光源，照在一个宽度可调的竖直单缝上，在离狭缝较远
2、的距离放置一接收屏，改变缝宽可以在屏上观察到一组衍射图样，从（a）到（d）对应狭缝的宽度由大到小收缩变化，中心亮条纹由小到大向左右两侧水平展开，同时出现一系列明暗相间的结构，（如图 1.1.所示），它实际上就是夫琅和费衍射条纹。图 1.2 实验观察到的单缝衍射的光强分布图当光通过一狭缝时会产生衍射光，衍射图样中的极小值对应的角度由下式给出：（1.1）,.)321(sinma图1.1 不同宽度单缝的衍射图样这里 a 表示缝宽， 表示图样中心到第 m 级极小间的夹角， 表示光的波长，m 表示级次见图 1.2 所示。通常因为衍射角度较小，可以假设： ，tansi根据三角关系有： （1.2）Dytan
3、（1.3）,.)321(m这里 a 为狭缝宽度， m 为衍射级次，y 表示衍射中心到第 m 级极小间的距离，D 表示从狭缝到光电传感器的距离，单缝衍射的如图所示。其光强分布的理论公式为：（1.4）20sinuI其中 ia式中 为单缝的宽度， 为光的波长， 为衍射角， 为正入射（即 0）时a 0I的入射光强， 被称为单缝衍射因子，表征衍射光场内任一点相对光强2sinu（即 ）的强弱。0I实验数据：（1）这是单缝宽 0.24mm，狭缝与光电传感器相距 D=630mm，光电传感器前通光孔 0.6mm，光电传感器放大倍数为 10 倍时光强-位移数据单缝衍射的测量数据记录：1 2 3平均值( mm)D缝
4、到传感器接收 头的距离625 628 633 628.6横坐标值(X L) 光强值衍射中心左侧14.6 0.24横坐标值(X R) 光强值衍射中心右侧26.5 0.28一级极小角宽度 单缝缝宽（mm） 0.24mm(2) 单缝宽 0.12mm，狭缝与光电传感器相距 D=630mm，光电传感器前通光孔0.6mm，光电传感器放大倍数为 10 倍时光强-位移数据单缝衍射的测量数据记录：1 2 3平均值( mm)D缝到传感器接收 头的距离625 628 633 628.6横坐标值(X L) 光强值衍射中心左侧2.4 0.05横坐标值(X R) 光强值衍射中心右侧8.8 0.06一级极小角宽度 单缝缝宽
5、（mm） 0.24mm实验 2 双缝干涉实验的观测和研究【实验原理】激光通过双缝干涉屏时，每一条狭缝都会各自产生一套单缝衍射的图样，如图 2.1 所示，其单缝衍射的图样的光强分布满足公式（1.4）函数形式。由于两条狭缝宽度相同，且相互平行，故两条狭缝衍射的光强分布完全相同。因为狭缝都是同一单色光源照明，所以从两条狭缝射出的光波的叠加是相干叠加，他们之间还要产生干涉（如图 2.2 所示） 。由杨氏双缝干涉公式可知，双缝干涉的强度分布为：（2.1）2cos4)cs1(21II式中 是单独一条狭缝在接收屏上某一点的光强， 是从两个狭缝的中心1I 分别到接受屏上 P 点的相位差，相位差 可表示为：si
6、n2d这里 d 表示狭缝中心间距（ a 是狭缝的宽度，b 是两狭缝最近邻边的d距离） 。 Dytan这里 y 表示在屏上从图样中心到第 m 级极大间的距离，D 表示从狭缝到屏的距离，如图 2.2 所示。所以可得缝间距 （2.3,.)321(yd实验结果：(1)双缝宽 0.08mm，缝距 0.5mm，狭缝与光电传感器相距 D=630mm，光电传感器前通光孔 0.6mm，光电传感器放大倍数为 10 倍时光强-位移数据图 2.2 双缝干涉光强分布图图 2.1 双缝衍射理论图样1 2 3平均值(cm)D缝到传感器接收头的距离 625 628 633 628.6选择缝距（mm） 0.5横坐标值(X L)
7、 光强值干涉中心左侧5.2 1.28横坐标值(X R) 光强值干涉中心右侧6.4 1.29角宽度 一级极大计算所得缝距(mm)横坐标值(X L) 光强值干涉中心左侧4.6 1.04横坐标值(X R) 光强值二级极大 干涉中心右侧6.9 1.09(2)双缝宽 0.08mm，缝距 0.25mm，狭缝与光电传感器相距 D=630mm，光电传感器前通光孔 0.6mm，光电传感器放大倍数为 10 倍时光强-位移数据1 2 3平均值(mm)D缝到传感器接收头的距离 625 628 633 628.6选择缝距（mm） 0.25横坐标值(X L) 光强值干涉中心左侧5.1 0.86横坐标值(X R) 光强值干
8、涉中心右侧6.0 0.82角宽度 一级极大计算所得缝距(mm)横坐标值(X L) 光强值干涉中心左侧4.4 0.7横坐标值(X R) 光强值干涉中心右侧6.5 0.67角宽度 二级极大计算所得缝距(mm)实验 3 光栅衍射（夫琅和费多缝衍射）【实验原理】光栅的衍射即为夫琅和费多缝衍射，与双缝衍射类似，它包含了单缝衍射和多缝干涉两个方面，体现了典型的分波阵面多光束干涉的特性（如图3.1所示）。相邻两缝的中心距离为d，相邻两狭缝中心到接收屏P点的相位差 sin2当狭缝数 N（大约为： 条）非常大时主极大非常细，这是多光束干涉3210的重要特征。当 时，干涉为主极大，此时： （3.3）k2 mdsi
9、n， 210公式（3.3）被称为光栅方程,其中 d 为光栅常数， 为光的波长， 为衍射角。光栅作为光栅光谱仪的关键元件，直接影响到光谱的分辨率，光谱线的角半宽（见图 3.2 所示）为： （3.4）kNcos能分辨的最小角度差为： （3.5）kdm仪器能分辨最小波长差 的能力，决定了仪器的分辨率，这种分辨率称之为色分辨率。光谱仪器的色分辨率定义为: （ 3.6）R将光的波段推广到 X 射线，周期性排列的原子结构就是很好的三维光栅，布拉格对晶体的 X 射线做了深入的研究，并将光栅衍射公式（ 3.3）运用到晶体的微观结构分析之中。 mdsin， 210实验结果：（1） 一维光栅所得图样由于接收屏反光
10、，故采集数据时换成白纸。（2）二维光栅所得图样实验 5 光的偏振【实验原理】一、起偏和检偏光具有偏振性和光的横波特性的发现，在科学上具有极其重要的意义。它不但丰富了光的波动说的内容，而且具有非常重要的应用价值。偏振片：在赛璐璐基片上蒸镀一层硫酸碘奎宁的晶粒，基片的应力可以使晶粒的光轴定向排列起来，使得振动电矢量与光轴平行的光可以通过，而与振动电矢量与光轴垂直的光不能通过。用偏振片可以做成各种偏振器，如起偏器和检偏器。偏振光电场 Eo 的该分量 E，可由下式得出： （5.1）cos因为光强度随电场的平方而变化，所以透过检偏器的光强就可由下式得出：（5.2）2cosI二、波晶片波晶片是从单轴晶体中
11、切割下来的平行平面板，其表面平行于光轴。当一束单色平行自然光正入射到波晶片上时，光在晶体内部便分解为 o 光与 e 光。o 光电矢量垂直于光轴；e 光电矢量平行于光轴。而 o 光和 e 光的传播方向不变，仍都与表面垂直。但 o 光在晶体内的速度为 ，e 光的为 ，即相0vv应的折射率 、 不同。0ne1、偏振态不变的情形（1）自然光通过波晶片，仍为自然光。（2）若入射光为线偏振光，其电矢量 E 平行 e 轴（或 o 轴） ，则任何波长片对它都不起作用，出射光仍为原来的线偏振光。2、/2 片与偏振光（1）若入射光为线偏振光，且与晶片光轴成 角，则出射光仍为线偏振光，但与光轴成- 角。即线偏振光经
12、 /2 片电矢量振动方向转过了 2 角。 （2）若入射光为椭圆偏振光，则半波片既改变椭圆偏振光长（短）轴的取向，也改变椭圆偏振光（圆偏振光）的旋转方向。3、/4 片与偏振光（1）若入射为线偏振光，则出射光为椭圆偏振光。（2）若入射为圆偏振光，则出射光为线偏振光。（3）若入射为椭圆偏振光，则出射光一般仍为椭圆偏振光。实验过程及实验结果：一、考察平面偏振光通过 /2 波片时的现象：先使起偏器和检偏器正交，然后进行如下实验。 （1） 在两块偏振片之间插入 /2 波片，旋转波片 360 度，观察消光的次数并解释这现象。 （消光 4 次）（2）将 /2 波片转任意角度，这时消光现象被破坏。把检偏器转动
13、360 度，观察发生的现象并作出解释。 （消光 2 次）（3）仍使起偏器和检偏器处于正交（即处于消光现象时） ，插入 /2 波片，旋转波片使消光，再旋转波片转 15 度，破坏其消光。转动检偏器至消光位置，并记录检偏器所转动的角度。 （4）继续将 /2 波片转 15 度（即总转动角为 30 度） ，记录检偏器达到消光所转总角度。依次使 /2 波片总转角为 45 度，60 度，75 度，90 度，记录检偏器消光时所转总角度，将测量的数据记入表 5.1 中。二、用波片产生圆偏振光和椭圆偏振光（1）使起偏器和检偏器正交，用 /4 波片代替 /2 波片，转动 /4 波片使消光。（2）再将 /4 波片转动 15 度，然后将检偏器转动 360 度，观察现象，并分析这时从 /4 波片出来光的偏振状态。（3）依次将转动总角度为 30 度，45 度，60 度，75 度，90 度，每次将检偏器转动一周，记录所观察到的现象，测量的数据记入表 5.2 中
