1、非拓扑孤子模型相结构的研究,舒 崧（湖北大学物理学与电子技术学院）,2,简介非拓扑孤子模型中的场方程和有效势退禁闭相变和孤子解的讨论相变阶次的研究总结,3,简介,RHIC实验发现在一定高温时，QGP的性质接近于理想流体，这需要系统中存在有较多的夸克的共振束缚态，同时也意味着此时夸克之间存在着较强的耦合，是一种强耦合的QGP(sQGP)。,E.V. Shuryak and I. Zahed, Phys.Rev.C70, 021901(2004).,目前有不少文献通过类库仑势来描述共振束缚态，但缺乏从基本的理论模型出发来讨论此时强耦合的机制和共振束缚态的形成。,4,动机：我们希望从一个具有禁闭性质
2、的基本理论模型出发来讨论一下这些问题。,手征相变相图,5,R.Friedberg and T.D.Lee, Phys.Rev.D15,1694(1977);16,1096(1977).T.D.Lee,Particle Physics and Introduction to Field Theory.,Friedberg-Lee 非拓扑孤子模型,真空被看成是一个复杂的介质，可以通过唯象的引进一个标量场并通过其非线性的自相互作用势来描述。,6,Bag energy =,7,E.k. Wang, J.R. Li, L.S.Liu, PRD41(1990)2288S.Gao, E.K. Wang, J
3、.R. Li, PRD46(1992)3211S.H. Deng, J.R. Li, PLB302(1993)279H. Mao, M.J.Yao and W.Q.Zhao, PRC77(2008)065205,有限温度、密度下的FL 非拓扑孤子模型,8,非拓扑孤子模型中的场方程和有效势,拉格朗日量：,场量平移：,经平移后的 为平均场部分，而 为涨落部分,其中：,9,场方程：,其中：,平移后拉格朗日量：（略去涨落 的高阶部分）,10,和 是热涨落，在单圈近似下：,其中：,11,关于 的场方程也可写为：,其中有效势为：,12,有效势关于 场的曲线随温度的变化情形如右图所示：,两个极小值点分别对应
4、于微扰真空和物理真空。,当两个真空简并时，袋常数为零，对应着退禁闭相变发生。,13,退禁闭相变和孤子解的讨论,对于 场取静态、球对称情形：,孤子方程,借鉴等离子体研究中孤子边界条件情形*，,边界条件为：,* 孤立子，郭柏灵，庞小峰著，科学出版社(1987)。,14,（1）,图(a):有效势关于 的曲线,图(b): 关于 r 的曲线,随着温度升高，两个真空的能量差减小，即袋常数减小。,扭结型孤子解。,当 时两真空简并，袋常数为零，强子解体，退禁闭相变发生。,15,图(a):有效势关于 的曲线,图(b): 关于 r 的曲线,微扰真空为稳定真空，系统已经处于解禁闭状态。,出现反向扭结型孤子解，表明系
5、统还存在着非禁闭型的带色的束缚态。,当 时, 孤子解刚好消失,这说明夸克带色的束缚态进一步解体，系统变为自由的夸克胶子等离子体。,16,（2）,取定,17,（3）退禁闭相变的相图,18,相变阶次的研究,一阶相变,(单圈近似),19,20,由：,得：,朗道相变理论分析方法,21,22,时，,23,二阶相变,有限温度下是,（从下往上温度逐渐升高）,24,相图,2nd order,1st order,25,总结,在有限温度有限密度下讨论了FL模型的孤子解和退禁闭相变的关系。指出了在退禁闭相变后，仍然存在的孤子解意味着系统处于强耦合的QGP状态。,从朗道相变理论的分析方法出发，讨论了FL模型中退禁闭相变的阶次，并且给出了在FL模型中可能出现的从一阶相变到二阶相变过渡的 相图。,26,谢 谢!,
