1、无损检测超声波探伤仪的分类、工作原理及操作使用无损检测包括射线检测（RT）、超声检测（UT）、磁粉检测（MT）、渗透检测（PT）和涡流检测（ET）等五种检测方法。主要应用于金属材料制造的机械、器件等的原材料、零部件和焊缝，也可用于玻璃等其它制品。射线检测适用于碳素钢、低合金钢、铝及铝合金、钛及钛合金材料制机械、器件等的焊缝及钢管对接环缝。射线对人体不利，应尽量避免射线的直接照射和散射线的影响。超声检测系指用 A型脉冲反射超声波探伤仪检测缺陷，适用于金属制品原材料、零部件和焊缝的超声检测以及超声测厚。磁粉检测适用于铁磁性材料制品及其零部件表面、近表面缺陷的检测，包括干磁粉、湿磁粉、荧光和非荧光磁
2、粉检测方法。渗透检测适用于金属制品及其零部件表面开口缺陷的检测，包括荧光和着色渗透检测。涡流检测适用于管材检测，如圆形无缝钢管及焊接钢管、铝及铝合金拉薄壁管等。磁粉、渗透和涡流统称为表面检测。 超声波探伤的物理基础第一节 基本知识超声波是一种机械波，机械振动与波动是超声波探伤的物理基础。物体沿着直线或曲线在某一平衡位置附近作往复周期性的运动，称为机械振动。振动的传播过程，称为波动。波动分为机械波和电磁波两大类。机械波是机械振动在弹性介质中的传播过程。超声波就是一种机械波。机械波主要参数有波长、频率和波速。波长：同一波线上相邻两振动相位相同的质点间的距离称为波长，波源或介质中任意一质点完成一次全
3、振动，波正好前进一个波长的距离，常用单位为米(m)；频率 f：波动过程中，任一给定点在 1秒钟内所通过的完整波的个数称为频率 ，常用单位为赫兹(Hz)；波速 C：波动中，波在单位时间内所传播的距离称为波速，常用单位为米/秒（m/s）。由上述定义可得：C= f ，即波长与波速成正比，与频率成反比；当频率一定时，波速愈大，波长就愈长；当波速一定时，频率愈低，波长就愈长。次声波、声波和超声波都是在弹性介质中传播的机械波，在同一介质中的传播速度相同。它们的区别在主要在于频率不同。频率在 2020000Hz之间的能引起人们听觉的机械波称为声波，频率低于 20Hz的机械波称为次声波，频率高于 20000H
4、z的机械波称为超声波。次声波、超声波不可闻。超声探伤所用的频率一般在 0.510MHz之间，对钢等金属材料的检验，常用的频率为15MHz。超声波波长很短，由此决定了超声波具有一些重要特性，使其能广泛用于无损探伤。 方向性好：超声波是频率很高、波长很短的机械波，在无损探伤中使用的波长为毫米级；超声波象光波一样具有良好的方向性，可以定向发射，易于在被检材料中发现缺陷。 能量高：由于能量（声强）与频率平方成正比，因此超声波的能量远大于一般声波的能量。 能在界面上产生反射、折射和波型转换：超声波具有几何声学的上一些特点，如在介质中直线传播，遇界面产生反射、折射和波型转换等。 穿透能力强：超声波在大多数
5、介质中传播时，传播能量损失小，传播距离大，穿透能力强，在一些金属材料中其穿透能力可达数米。 波的类型及波速测量一波的类型根据波动传播时介质质点的振动方向相对于波的传播方向的不同，可将波动分为纵波、横波、表面波和板波等。 纵波 L介质中质点的振动方向与波的传播方向互相平行的波，称为纵波，用 L表示。当介质质点受到交变拉压应力作用时，质点之间产生相应的伸缩形变，从而形成纵波；凡能承受拉伸或压缩应力的介质都能传播纵波。固体介质能承受位伸或压缩应力；液体和气体虽不能承受拉伸应力，但能承受压应力产生容积变化。因此固体、液体和气体都能传播纵波。钢中纵波声速一般为 5960m/s。纵波一般应用于钢板、锻件探
6、伤。 横波 S(T)介质中质点的振动方向与波的传播方向互相垂直的波，称为横波，用 S或 T表示。当介质质点受到交变的剪切应力作用时，产生剪切形变，从而形成横波；只有固体介质才能承受剪切应力，液体和气体介质不能承受剪切应力，因此横波只能在固体介质中传播，不能在液体和气体介质中传播。钢中横波声速一般为 3230m/s。横波一般应用于焊缝、钢管探伤。 表面波 R当介质表面受到交变应力作用时，产生沿介质表面传播的波，称为表面波，常用 R表示。又称瑞利波。表面波在介质表面传播时，介质表面质点作椭圆运动，椭圆长轴垂直于波的传播方向，短轴平行于波的传播方向；椭圆运动可视为纵向振动与横向振动的合成，即纵波与横
7、波的合成，因此表面波只能在固体介质中传播，不能在液体和气体介质中传播。表面波的能量随深度增加而迅速减弱，当传播深度超过两倍波长时，质点的振幅就已经很小了，因此，一般认为表面波探伤只能发现距工件表面两倍波长深度内的缺陷。表面波一般应用于钢管探伤。 板波在板厚与波长相当的薄板中传播的波，称为板波。根据质点的振动方向不同可将板波分为SH波和兰姆波。板波一般应用于薄板、薄壁钢管探伤。二超声波声速测量对探伤人员来说，用探伤仪测量声速是简便的，用这种方法测声速，可用单探头反射法或双探头穿透法；可用于测纵波声速和横波声速。 反射法测纵波声速声速按下式计算：声速 C=2d/(T 1-t)； t = 2T1 T
8、2式中 d - 工件厚度；t - 由探头晶片至工件表面传输时间；T1 - 由探头晶片至工件底一次波传输时间；T2 - 由探头晶片至工件底二次波传输时间； 穿透法测纵波声速声速按下式计算：声速 C=d/(T 1-t)； t = 2T1 T2式中 d - 工件厚度；t - 由探头晶片至工件表面传输时间；T1 - 由探头晶片至工件底一次波传输时间；T2 - 由探头晶片至工件底二次波传输时间； 反射法测横波声速用半圆弧测横波声速，按下式计算：声速 C=2d/(T 1-t)； t = 2T1 T2式中 d - 半圆半径长度；t - 由探头晶片至半圆弧探测面传输时间；T1 - 由探头晶片至圆弧面一次波传输
9、时间；T2 - 由探头晶片至圆弧面二次波传输时间； 波的若干概念 波的迭加与干涉 波的迭加原理当几列波在同一介质中传播时，如果在空间某处相遇，则相遇处质点的振动是各列波引起振动的合成，在任意时刻该质点的位移是各列波引起的位移的矢量和。几列波相遇后仍保持自己原有的频率、波长、振动方向等特性并按原来的传播方向继续前进，好象在各自的途中没有遇到其他波一样，这就是波的迭加原理，又称波的独立性原理。波的迭加现象可以从许多事实观察到，如两石子落水，可以看到两个石子入水处为中心的圆形水波的迭加情况和相遇后的传播情况。又如乐队合奏或几个人谈话，人们可以分辨出各种乐器或各人的声音，这些都可以说明波传播的独立性。
10、 波的干涉两列频率相同，振动方向相同，位相相同或位相差恒定的波相遇时，介质中某些地方的振动互相加强，而另一些地方的振动互相减弱或完全抵消的现象叫做波的干涉现象。波的迭加原理是波的干涉现象的基础，波的干涉是波动的重要特征。在超声波探伤中，由于波的干涉，使超声波源附近出现声压极大极小值。 惠更斯原理和波的衍射1.惠更斯原理如前所述，波动是振动状态的传播，如果介质是连续的，那么介质中任何质点的振动都将引起邻近质点的振动，邻近质点的振动又会引起较远质点的振动，因此波动中任何质点都可以看作是新的波源。据此惠更斯提出了著名的惠更斯原理：介质中波动传播到的各点都可以看作是发射子波的波源，在其后任意时刻这些子
11、波的包迹就决定新的波阵面。2.波的衍射（绕射）波在传播过程中遇到与波长相当的障碍物时，能绕过障碍物边缘改变方向继续前进的现象，称为波的衍射或波的绕射。当 D时，反射强，绕射弱，声波几乎全反射。波的绕射对探伤即有利又不利。由于波的绕射，使超声波产生晶料绕射顺利地在介质中传播，这对探伤有利；但同时由于波的绕射，使一些小缺陷回波显著下降，以致造成漏检，这对探伤不利。一般超声波探伤灵敏度约为/2。 超声场的特征值充满超声波的空间或超声振动所波及的部分介质，叫超声场；超声场具有一定的空间大小和形状，只有当缺陷位于超声场内时，才有可能被发现。描述超声场的特征植（即物理量）主要有声压、声强和声阻抗。1.声压
12、 P超声场中某一点在某一时刻所具有的压强 P1与没有超声波存在时的静态压强 P0之差，称为该点的声压，用 P表示（P = P 1 - P0）。声压幅值 p = cu = c(2fA)其中 -介质的密度 ;c-波速;u-质点的振动速度；A-声压大幅值；f-频率。超声场中某一点的声压的幅值与介质的密度、波速和频率成正比。在超声波探伤仪上，屏幕上显示的波高与声压成正比。2.声阻抗 Z超声场中任一点的声压 p与该处质点振动速度 u之比称为声阻抗，常用 Z表示。Z = p / u = cu / u = c由上式可知，声阻抗的大小等于介质的密度与波速的乘积。由 u = P/Z可知，在同一声压下，Z 增加，
13、质点的振动速度下降。因此声阻抗 Z可理解为介质对质点振动的阻碍作用。超声波在两种介质组成的界面上的反射和透射情况与两种介质的声阻抗密切相关。3.声强 I单位时间内垂直通过单位面积的声能称为声强，常用 I表示。I = Z u2/2 = P2/(2Z)当超声波传播到介质中某处时，该处原来静止不动的质点开始振动，因而具有动能；同时该处介质产生弹性变形，因而也具有弹性位能；声能为两者之和。声波的声强与频率平方成正比，而超声波的频率远大于可闻声波。因此超声波的声强也远大于可闻声波的声强。这是超声波能用于探伤的重要原因。在同一介质中，超声波的声强与声压的平方成正比。 分贝的概念与应用 概念由于在生产和科学
14、实验中，所遇到的声强数量级往往相差悬殊，如引起听觉的声强范围为10- 16 10 4 瓦 /厘米 2，最大值与最小值相差 12个数量级。显然采用绝对量来度量是不方便的，但如果对其比值（相对量）取对数来比较计算则可大简化运算。分贝就是两个同量纲的量之比取对数后的单位。通常规定引起听觉的最弱声强为 I1 = 10 16 瓦/厘米 2 作为声强的标准，另一声强 I2与标准声强 I1 之比的常用对数称为声强级，单位是贝尔(BeL)。实际应用时贝尔太大，故常取 1/10贝尔即分贝（dB）来作单位。（如取自然对数，则单位为奈培 NP） = lg (I2/I1) (Bel)=10 lg (I2/I1) =
15、20 lg (P2/P1) (dB)在超声波探伤中，当超声波探伤仪的垂直线性较好时，仪器屏幕上的波高与声压成正比。这时有 = 20 lg (P2/P1) = 20 lg(H2/H1) (dB)这时声压基准 P1或波高基准 H1可以任意选取。 应用分贝用于表示两个相差很大的量之比显得很方便，在声学和电学中都得到广泛的应用，特别是在超声波探伤中应用更为广泛。例如屏上两波高的比较就常常用 dB表示。例如，屏上一波高为 80，另一波高为 20，则前者比后者高 = 20 lg(H2/H1) = 20 lg(80/20) = 12 （dB）用分贝值表示回波幅度的相互关系，不仅可以简化运算，而且在确定基准波
16、高以后，可直接用仪器的增益值（数字机）或衰减值（模拟机）来表示缺陷波相对波高。 波的反射、透射及衰减超声波从一种介质传播到另一种介质时，在两种介质的分界面上，一部分能量反射回原介质内，称为反射波；另一部分能量透过界面在另一种介质内传播，称为透射波。在界面上声能（声压、声强）的分配和传播方向的变化都将遵循一定的规律。 单一界面的反射和透射声能的变化与两种介质的声阻抗密切相关，设波从介质 1（声阻抗 Z1）入射到介质 2（声阻抗 Z2），有以下几种情况： Z2 Z1声压反射率小于透射率。如水/钢界面。 Z1 Z2声压反射率大于透射率。如钢/水界面。声强反射率及透射率只与 Z1 、Z 2的数值有关，
17、与从哪种介质入射无关。 Z1 Z2声压（声强）几乎全反射，透射率趋于 0。如钢/空气界面。 Z1 Z2此时几乎全透射，无反射。因此在焊缝探伤中，若母材与填充金属结合面没有任何缺陷，是不会产生界面回波的。 薄层界面的反射和透射此情况主要对探头保护膜设计具有指导意义。当超声波依次从三种介质 Z1、 Z 2 、Z 3(如晶片保护膜工件)中穿过，则当薄层厚度等于半波长的整数倍时，通过薄层的声强透射与薄层的性质无关，即好象不存在薄层一样；当薄层厚度等于四分之一波长的奇数倍且薄层声阻抗为其两侧介质声阻抗几何平均值 （Z 2 = （Z 2 Z3） 1/2 ）时，超声波全透射 波型转换和反射、折射定律当超声波
18、倾斜入射到界面时，除产生同种类型的反射和折射波外，还会产生不同类型的反射和折射波，这种现象称为波型转换。 纵波斜入射 横波入射 超声波的衰减超声波在介质中传播时，随着距离增加，超声波能量逐渐减弱的现象叫做超声波衰减。引起超声波衰减的主要原因是波束扩散、晶粒散射和介质吸收 扩散衰减超声波在传播过程中，由于波束的扩散，使超声波的能量随距离增加面逐渐减弱的现象叫做扩散衰减。超声波的扩散衰减仅取决于波阵面的形状，与介质的性质无关。 散射衰减超声波在介质中传播时，遇到声阻抗不同的界面产生散乱反射引起衰减的现象，称为散射衰减。散射衰减与材质的晶粒密切相关，当材质晶粒粗大时，散射衰减严重，被散射的超声波沿着
19、复杂的路径传播到探头，在屏上引起林状回波（又叫草波），使信噪比下降，严重时噪声会湮没缺陷波。 吸收衰减超声波在介质中传播时，由于介质中质点间内磨擦（即粘滞性）和热传导引起超声波的衰减，称为吸收衰减或粘滞衰减通常所说的介质衰减是指吸收衰减与散射衰减，不包括扩散衰减。 超声波发射声场和规则反射体的回波声压超声波探头（波源）发射的超声场，具有特殊的结构，只有当缺陷位于超声场内时，才有可能被发现 圆盘波源辐射的纵波声场在不考虑介质衰减的条件下，当离波源较远处轴线上的声压与距离成反比，与波源面积成正比。1.近场区波源附件由于波的干涉而出现一系列声压极大极小值的区域，称为超声场的近场区。近场区声压分布不均
20、，是由于波源各点至轴线上某点的距离不同，存在波程差，互相迭加时存在位相差而互相干涉，使某些地方声压互相加强，另一些地方互相减弱，于是就出现声压极大极小值的点。波源轴线上最后一个声压极大值至波源的距离称为近场区长度，用 N表示。N = （D s2 - 2）/(4) Ds2/(4)2.远场区波源轴线上至波源的距离 x N的区域称为远场区。远场区轴线上的声压随距离增加单调减少。当 x 3N 时，声压与距离成反比，近似球面波的规律。因为距离 x足够大时，波源各点至轴线上某一点的波程差很小，引起的相位差也很小，这样干涉现象可以略去不计，所以远场区不会出现声压极大极小值。3.近场区在两种介质中分布实际探伤
21、时，有时近场区分布在两种不同的介质中，如水浸探伤，超声波先进入水，然后再进入钢中，当水层厚度较小时，近场区就会分布在水、钢两种介质中。设水层厚度为L，则钢中剩余近场区长度 N为N = Ds2/(4) Lc1/c2式中 c1-介质 1水中波速；c2-介质 2钢中波速； -介质 2钢中波长。在近场区内，实际声场与理想声场存在明显区别，实际声场轴线上声压虽也存在极大极小值，但波动幅度小，极值点的数量也明显减少。 横波声场目前常用的横波探头，是使纵波斜入射到界面上，通过波形转换来实现横波探伤的，当入射角在第一、第二临界角之间时，纵波全反射，第二介质中只有折射横波。横波声场同纵波声场一样由于波的干涉存在
22、近场区和远场区，当 x3N 时，波束轴线上的声压与波源面积成正比，与至假想波源的距离成反比，类似纵波声场。当横波探头晶片尺寸一定时，K 值增大，近场区长度将减小。 规则反射体的回波声压在实际探伤中一般采用反射法，即根据缺陷反射回波声压的高低来评价缺陷的大小。然而工件中的缺陷形状性质各不相同，目前的探伤技术还难以确定缺陷的真实大小和形状，回波声压相同的缺陷的实际大小可能相差很大，为此特引用当量法；当量法是指在同样的探测条件下，当自然缺陷回波与某人工规则反射体回波等高时，则该人工规则反射体的尺寸就是此自然缺陷的当量尺寸。自然缺陷的实际尺寸往往大于当量尺寸。超声波探伤中常用的规则反射体有平底孔、长横孔、短横孔、球孔和大平底面等。回波声压公式（考虑介质衰减因素）： AVG曲线AVG曲线是描述规则反射体的距离、回波高及当量大小之间关系的曲线；A、V、G 是德文距离、增益和大小的字头缩写，英文缩写为 DGS。AVG 曲线可用于对缺陷定量和灵敏度调整。
