1、t 动量守恒定律及其应用1动量守恒定律成立的条件系统不受外力或者所受外力之和为零；系统受外力，但外力远小于内力，可以忽略不计；系统在某一个方向上所受的合外力为零，则该方向上动量守恒。全过程的某一阶段系统受的合外力为零，则该阶段系统动量守恒。2动量守恒定律的表达形式（1） ，即 p1+p2=p1/+p2/，2121vmvm（2） p1+ p2=0， p1= - p2 和 12v3应用动量守恒定律解决问题的基本思路和一般方法（1）分析题意，明确研究对象。（2）对各阶段所选系统内的物体进行受力分析，判断能否应用动量守恒。（3）确定过程的始、末状态，写出初动量和末动量表达式。注意：在研究地面上物体间相
2、互作用的过程时，各物体运动的速度均应取地球为参考系。（4）建立动量守恒方程求解。4注意动量守恒定律的“五性”：条件性；整体性；矢量性；相对性；同时性二、动量守恒定律的应用1碰撞两个物体作用时间极短，满足内力远大于外力，可以认为动量守恒。A A B A B A Bv1 v v1/ v2/ v1碰撞又分弹性碰撞、非弹性碰撞、完全非弹性碰撞三种。如：光滑水平面上，质量为 m1 的物体 A 以速度 v1 向质量为 m2 的静止物体 B 运动，B 的左端连有轻弹簧。分析：在位置 A、B 刚好接触，弹簧开始被压缩，A 开始减速，B 开始加速；到位置A、B 速度刚好相等（设为 v） ，弹簧被压缩到最短；再往
3、后 A、B 远离，到位位置恰好分开。（1）弹簧是完全弹性的。压缩过程系统动能减少全部转化为弹性势能，状态系统动能最小而弹性势能最大；分开过程弹性势能减少全部转化为动能；因此、状态系统动能相等。这种碰撞叫做弹性碰撞。由动量守恒和能量守恒可以证明 A、B 的最终速度分别为：。 （这个结论最好背下来，以后经常要用到。 ）121211,vmvmv（2）弹簧不是完全弹性的。压缩过程系统动能减少，一部分转化为弹性势能，一部分转化为内能，状态弹性势能仍最大，但比损失的动能小；分离过程弹性势能减少，部分转化为动能，部分转化为内能；因为全过程系统动能有损失。（3）弹簧完全没有弹性。压缩过程系统动能减少全部转化为
4、内能，状态没有弹性势能；由于没有弹性，A、B 不再分开，而是共同运动，不再有分离过程。可以证明，A、B 最终的共同速度为 。在完全非弹性碰撞过程中，系统的动能损失最大，为：1221vmv。212121 mvEk （这个结论最好背下来，以后经常要用到。 ）【例 1】 质量为 M 的楔形物块上有圆弧轨道，静止在水平面上。质量为 m 的小球以速度 v1 向物块运动。不计一切摩擦，圆弧小于 90且足够长。求小球能上升到的最大高度 H 和物块的最终速度 v。解析：系统水平方向动量守恒，全过程机械能也守恒。在小球上升过程中，由水平方向系统动量守恒得： Mmv1由系统机械能守恒得： 解得mgHvMmv221
5、 gmMv21全过程系统水平动量守恒，机械能守恒，得 1v点评：本题和上面分析的弹性碰撞基本相同，唯一的不同点仅在于重力势能代替了弹性势能。【例 2】 动量分别为 5kgm/s 和 6kgm/s 的小球 A、B 沿光滑平面上的同一条直线同向运动，A 追上 B 并发生碰撞后。若已知碰撞后 A 的动量减小了 2kgm/s，而方向不变，那么A、B 质量之比的可能范围是什么？解析：A 能追上 B，说明碰前 vAvB, ；碰后 A 的速度不大于 B 的速度， BAm65；又因为碰撞过程系统动能不会增加， ，由BAm83 BABAm28326以上不等式组解得： 7483BA点评：此类碰撞问题要考虑三个因素
6、：碰撞中系统动量守恒；碰撞过程中系统动能不增加；碰前、碰后两个物体的位置关系（不穿越）和速度大小应保证其顺序合理。2子弹打木块类问题子弹打木块实际上是一种完全非弹性碰撞。作为一个典型，它的特点是：子弹以水平速度射向原来静止的木块，并留在木块中跟木块共同运动。【例 3】 设质量为 m 的子弹以初速度 v0 射向静止在光滑水平面上的质量为 M 的木块，并留在木块中不再射出，子弹钻入木块深度为 d。求木块对子弹的平均阻力的大小和该过程中木块前进的距离。解析：子弹和木块最后共同运动，相当于完全非弹性碰撞。从动量的角度看，子弹射入木块过程中系统动量守恒： s2 ds1v0 vvmMv0从能量的角度看，该
7、过程系统损失的动能全部转化为系统的内能。设平均阻力大小为f，设子弹、木块的位移大小分别为 s1、s 2，如图所示，显然有 s1-s2=d对子弹用动能定理： 0vf对木块用动能定理： 22Msf、相减得： 20201vmvmvdf 点评：这个式子的物理意义是：fd 恰好等于系统动能的损失；根据能量守恒定律，系统动能的损失应该等于系统内能的增加；可见 ，即两物体由于相对运动而摩擦产生的Qdf热（机械能转化为内能） ，等于摩擦力大小与两物体相对滑动的路程的乘积（由于摩擦力是耗散力，摩擦生热跟路径有关，所以这里应该用路程，而不是用位移） 。 若 ，则 s2d。木块的位移很小。但这种运动物体与静止物体相
8、互作用，最后mM共同运动的类型，全过程动能的损失量均可用公式： 20vmMEk当子弹速度很大时，可能射穿木块，这时末状态子弹和木块的速度大小不再相等，但穿透过程中系统动量仍然守恒，系统动能损失仍然是 EK= f d（这里的 d 为木块的厚度） ，但由于末状态子弹和木块速度不相等，所以不能再用式计算 EK 的大小。3反冲问题在某些情况下，原来系统内物体具有相同的速度，发生相互作用后各部分的末速度不再相同而分开。这类问题相互作用过程中系统的动能增大，有其它能向动能转化。可以把这类问题统称为反冲。【例 4】 质量为 m 的人站在质量为 M，长为 L 的静止小船的右端，小船的左端靠在岸边。当他向左走到
9、船的左端时，船左端离岸多远？解析：先画出示意图。人、船系统动量守恒，总动量始终为零，所以人、船动量大小始终相等。从图中可以看出，人、船的位移大小之和等于 L。设人、船位移大小分别为 l1、l 2，则：mv1=Mv2，两边同乘时间 t，ml 1=Ml2，而 l1+l2=L， LmMl2点评：应该注意到：此结论与人在船上行走的速度大小无关。不论是匀速行走还是变速行走，甚至往返行走，只要人最终到达船的左端，那么结论都是相同的。做这类题目，首先要画好示意图，要特别注意两个物体相对于地面的移动方向和两个物体位移大小之间的关系。以上所列举的人、船模型的前提是系统初动量为零。如果发生相互作用前系统就具有一定
10、的动量，那就不能再用 m1v1=m2v2 这种形式列方程，而要利用 (m1+m2)v0= m1v1+ m2v2 列式。【例 5】 总质量为 M 的火箭模型 从飞机上释放时的速度为 v0，速度方向水平。火箭向后以相对于地面的速率 u 喷出质量为 m 的燃气后，火箭本身的速度变为多大？解析：火箭喷出燃气前后系统动量守恒。喷出燃气后火箭剩余质量变为 M-m，以 v0 方向为正方向， uvv00,4爆炸类问题【例 6】 抛出的手雷在最高点时水平速度为 10m/s，这时突然炸成两块，其中大块质量300g 仍按原方向飞行，其速度测得为 50m/s，另一小块质量为 200g，求它的速度的大小和方向。分析：手
11、雷在空中爆炸时所受合外力应是它受到的重力 G=( m1+m2 )g，可见系统的动量并不守恒。但在爆炸瞬间，内力远大于外力时，外力可以不计，系统的动量近似守恒。设手雷原飞行方向为正方向，则整体初速度 ；m 1=0.3kg 的大块速度为sv/0m/s、 m2=0.2kg 的小块速度为 ，方向不清，暂设为正方向。50 1v 2 由动量守恒定律： 21021)(vvm/s502.031)3.(22 m此结果表明，质量为 200 克的部分以 50m/s 的速度向反方向运动，其中负号表示与所设正方向相反5某一方向上的动量守恒【例 7】 如图所示，AB 为一光滑水平横杆，杆上套一质量为 M 的小圆环，环上系
12、一长为 L 质量不计的细绳，绳的另一端拴一质量为 m 的小球，现将绳拉直，且与 AB 平行，由静止释放小球，则当线绳与 A B 成 角时，圆环移动的距离是多少？解析：虽然小球、细绳及圆环在运动过程中合外力不为零（杆的支持力与两圆环及小球的重力之和不相等）系统动量不守恒，但是系统在水平方向不受外力，因而水平动量守恒。设细绳与 AB 成 角时小球的水平速度为 v，圆环的水平速度为 V，则由水平动量守恒有：MV=mv且在任意时刻或位置 V 与 v 均满足这一关系，加之时间相同，公式中的 V 和 v 可分别用其水平位移替代，则上式可写为：Md=m（L-Lcos ）- d解得圆环移动的距离：d=mL（1
13、-cos ）/（M+m）点评：以动量守恒定律等知识为依托，考查动量守恒条件的理解与灵活运用能力易出现的错误：（1）对动量守恒条件理解不深刻，对系统水平方向动量守恒感到怀疑，无法列出守恒方程.（2）找不出圆环与小球位移之和（L- Lcos ） 。6物块与平板间的相对滑动【例 8】如图所示，一质量为 M 的平板车 B 放在光滑水平面上，在其右端放一质量为m 的小木块 A，mM,A 、 B 间动摩擦因数为 ，现给 A 和 B 以大小相等、方向相反的初速度 v0,使 A 开始向左运动， B 开始向右运动，最后 A 不会滑离 B，求：（1）A 、 B 最后的速度大小和方向；（2）从地面上看，小木块向左运
14、动到离出发点最远处时，平板车向右运动的位移大小。解析：（1）由 A、 B 系统动量守恒定律得：Mv0-mv0=（M+m）v 所以 v= v0方向向右（2）A 向左运动速度减为零时，到达最远处，此时板车移动位移为 s,速度为 v,则由动量守恒定律得：Mv 0-mv0=Mv 对板车应用动能定理得：- mgs= mv 2- mv02 1联立解得：s= v02mgM【例 9】两块厚度相同的木块 A 和 B，紧靠着放在光滑的水平面上，其质量分别为kgmA5.0， kB3.0，它们的下底面光滑，上表面粗糙；另有一质量 kgmC1.0的滑块 C（可视为质点） ，以 svC/25的速度恰好水平地滑到 A 的上
15、表面，如图所示，由于摩擦，滑块最后停在木块 B 上，B 和 C 的共同速度为 3.0m/s，求：（1）木块 A 的最终速度 Av； （2）滑块 C 离开 A 时的速度 Cv。解析：这是一个由 A、B、C 三个物体组成的系统，以这系统为研究对象，当 C 在A、B 上滑动时， A、B、C 三个物体间存在相互作用，但在水平方向不存在其他外力作用，因此系统的动量守恒。（1）当 C 滑上 A 后，由于有摩擦力作用，将带动 A 和 B 一起运动，直至 C 滑上 B 后，A、B 两木块分离，分离时木块 A 的速度为 Av。最后 C 相对静止在 B 上，与 B 以共同速度smv/0.3运动，由动量守恒定律有
16、BCACvv)( ABAsm/6.2/5.0.3)1(21. （2）为计算 Cv，我们以 B、C 为系统，C 滑上 B 后与 A 分离，C、B 系统水平方向动量守恒。C 离开 A 时的速度为 ，B 与 A 的速度同为 v，由动量守恒定律有CCBvmvm)( CABsm/2.4/1.06.3)3.( 三、针对训练练习 11质量为 M 的小车在水平地面上以速度 v0 匀速向右运动。当车中的砂子从底部的漏斗中不断流下时，车子速度将（ ）A减小 B不变 C增大 D无法确定2某人站在静浮于水面的船上，从某时刻开始人从船头走向船尾，设水的阻力不计，那么在这段时间内人和船的运动情况是（ ）A人匀速走动，船则
17、匀速后退，且两者的速度大小与它们的质量成反比B人匀加速走动，船则匀加速后退，且两者的速度大小一定相等C不管人如何走动，在任意时刻两者的速度总是方向相反，大小与它们的质量成反比D人走到船尾不再走动，船则停下3如图所示，放在光滑水平桌面上的 A、B 木块中部夹一被压缩的弹簧，当弹簧被放开时，它们各自在桌面上滑行一段距离后，飞离桌面落在地上。A 的落地点与桌边水平距离0.5m，B 的落地点距离桌边 1m，那么（ ）AA、B 离开弹簧时的速度比为 12BA、B 质量比为 21C未离开弹簧时，A、B 所受冲量比为 12D未离开弹簧时，A、B 加速度之比 124连同炮弹在内的车停放在水平地面上。炮车和弹质
18、量为 M，炮膛中炮弹质量为 m，炮车与地面同时的动摩擦因数为 ，炮筒的仰角为 。设炮弹以速度 0v射出，那么炮车在地面上后退的距离为_。5甲、乙两人在摩擦可略的冰面上以相同的速度相向滑行。甲手里拿着一只篮球，但总质量与乙相同。从某时刻起两人在行进中互相传球，当乙的速度恰好为零时，甲的速度为_，此时球在_位置。6如图所示，在沙堆表面放置一长方形木块 A，其上面再放一个质量为 m=0.10kg 的爆竹 B，木块的质量为 M=6.0kg。当爆竹爆炸时，因反冲作用使木块陷入沙中深度 h=50cm，而木块所受的平均阻力为 f=80N。若爆竹的火药质量以及空气阻力可忽略不计，g 取 2/10sm，求爆竹能
19、上升的最大高度。参考答案1B 砂子和小车组成的系统动量守恒，由动量守恒定律，在初状态，砂子落下前，砂子和车都以 0v向前运动；在末状态，砂子落下时具有与车相同的水平速度 0v，车的速度为v，由 vMm0)(得 0，车速不变。此题易错选 C，认为总质量减小，车速增大。这种想法错在研究对象的选取，应保持初末状态研究对象是同系统，质量不变。2A、C、D 人和船组成的系统动量守恒，总动量为 0，不管人如何走动，在任意时刻两者的动量大小相等，方向相反。若人停止运动而船也停止运动，选 A、C、D。B 项错在两者速度大小一定相等，人和船的质量不一定相等。3A、B、D A、B 组成的系统在水平不受外力，动量守恒，从两物落地点到桌边的
